Ослабление - рентгеновское излучение
Cтраница 2
В методе I падающий полихроматический пучок используется не для непосредственного определения толщины по его ослаблению ( как в разделе 3.2), а для возбуждения линий характеристического спектра подкладки после прохождения пучка через слой покрытия. Некоторая постоянная доля возбужденных таким образом квантов, сопровождаемая неизбежным фоном, выходит из образца с той же стороны, с какой в него вошел полихроматический пучок. При своем выходе этим квантам приходится пройти через находящуюся на подкладке пленку; часть их, зависящая от толщины пленки, при этом поглощается. Ослабление рентгеновского излучения подкладки может быть использовано для определения толщины покрытия. [16]
 |
Схема рентгеновского просвечивания. [17] |
Выявление дефектов металла обеспечивается способностью рентгеновского излучения проникать через твердые материалы, в том числе и металлы. При прохождении через металл рентгеновское излучение понижает свою интенсивность вследствие поглощения его атомной решеткой металла. Лучи ослабляются тем сильнее, чем больше атомов встречают они на своем пути. Поэтому степень ослабления рентгеновского излучения зависит от физических и химических свойств материала, его количества и массы. [18]
 |
Теоретические спектральные распределения интенсивности непрерывного спектра, возбуждаемого бомбардировкой различных мишеней электронами ( масштаб по оси ординат в произвольных единицах. [19] |
Рентгеновское излучение, возбужденное в каждой последующей тонкой мишени, будет иметь все меньшую вероятность достижения поверхности по двум причинам. Во-первых, имея в среднем большую длину волны ( меньшую энергию квантов), согласно уравнению ( 9), оно легче поглощается. Во-вторых, для того чтобы достигнуть поверхности, оно должно пройти более длинный путь. В результате будут происходить фильтрация и ослабление рентгеновского излучения, являющиеся следствием эффекта поглощения. В трех указанных выше главах приведено много примеров проявления такого эффекта. На рис. 40 показано, как непрерывный спектр массивной мишени может быть представлен наложением индивидуальных спектров совокупности тонких мишеней. Отчетливо видно смещение коротковолновых границ этих спектров. [20]
Некогерентное рассеяние в основном имеет место на внешних, слабо связанных, электронах атомов. В результате столкновения фотона с таким электроном последний выбрасывается из атома. Выброшенный в результате некогерентного рассеяния электрон называется электроном отдачи. Фотон изменяет свою энергию, передавая ее частично при соударении электрону отдачи. Некогерентное рассеяние становится, заметным при ослаблении рентгеновского излучения сравнительно высокой энергии элементами с небольшими атомными номерами. [21]
Страницы: 1 2