Cтраница 3
Задача определения формы спил-гамильтониана для ионов переходных групп подробно рассмотрена в вышедших недавно фундаментальных монографиях Альтшулера и Козырева [5] и Абрагама и Блини [26], поэтому мы не будем здесь входить в детали вопроса и ограничимся общими заключениями относительно формы спин-гамильтонианов для парамагнитных ионов группы железа. [31]
Формулы с точностью до порядка ( УА) 2 для более общего случая ромбического искажения, которое смешивает между собой орбитальные состояния ( 2s) и 0), даны Блини, Бауерсом и Прайсом [85]; формулы табл. 7.22 могут быть получены из них как частные случаи. Для типичного значения А / Д - - 0 05 поправки - ( Я / Д) 2 малы, но не являются несущественными. [32]
Точки соответствуют экспериментальным данным Шмидта и Кеезома [11]; проведенная по этим точкам сплошная кривая, переходящая в нижнюю пунктирную линию, соответствует шкале 1937 г. Кривая а, полученная Блини и Симоном ( шкала 1939 г.), совпадает со шкалой 1937 г. при температурах выше 1 6 К. [33]
Результаты нейтронографических исследований, полученные на DyAl2, NdAl2 и РгА12 [77, 78], указывают, что магнитные моменты ионов РЗМ в упорядоченном состоянии заметно больше тех величин, которые получаются из магнитных измерений, и это означает, что влияние кристаллического поля не так велико, как это предсказывает теория Блини. [34]
Очень хорошее согласие между экспериментальными и теоретическими значениями для всех рассматриваемых металлов указывает, что сумма вкладов в Яе, обусловленных тремя упомянутыми выше механизмами, меньше чем 3 5 - 105 э ( 5 % величины / / еп) - Экспериментальное значение константы квадру-польного взаимодействия eqQ0 / 4h в металлическом диспрозии при насыщении [99], равное 535 40 Мгц, так же хорошо согласуется с вычисленной Блини величиной 500 100 Мгц для свободного иона. [35]
Блини, обыкновенно скупой на комплименты, назвал эту статью замечательно проницательной. Я расскажу более подробно об этой работе в следующей главе в связи с экспериментами, проведенными в моей лаборатории, так как я скоро заполучил собственную лабораторию. [36]
Блини ( Англия), представляет собой первое в мировой литературе последовательное введение в данный раздел физики. В переводе книга выходит в двух томах. Вводная часть дает представление об основных особенностях предмета и окажется полезной для всех, начинающих знакомство с ним. Вторая часть, представляющая интерес и для экспериментаторов, посвящена детальному рассмотрению различных вопросов парамагнитного резонанса. [37]
Мы пользуемся случаем, чтобы выразить благодарность профессорам А. Блини за интерес и внимание к русскому переводу их книги и за присланный ими список опечаток, замеченных в английском издании. [38]
Блини ( Англия), - первое в мировой литературе обстоятельное введение в данную область физики. В том 1, выпущенный в русском переводе изд-вом Мир в 1972 г., вошли две первые части монографии. Настоящий том включает третью часть, содержащую основы теории парамагнитного резонанса. В ней изложены элементы теории групп, необходимые для глубокого понимания парамагнитного резонанса, метод эквивалентных операторов, теория сверхтонкой структуры ЭПР-спектров, рассмотрены различные эффекты, обусловливающие сверхтонкую структуру. Монография отличается цельностью и строгостью изложения. [39]
Блини и Инграм высказали предположение, что это обусловлено сверхтонким расщеплением или магнитным взаимодействием; последнее вероятнее, поскольку сульфат кобальта является довольно концентрированной солью. [40]
Прайс, Блини и другие. [41]
Подчеркиваем, что метод Гортера - Роуза в том виде, как он описан выше, основывается на предположении о том, что доминирующим фактором в ориентировании электронных спинов является конечное поле величиной в несколько сот эрстед. Как заметил Блини [109, 341], это предположение часто является неправильным. К все ионы находятся на низших крамерсовских дублетах. [42]
Его результаты хорошо согласуются с измерениями Блини, выполненными при нагреве с помощью у-лучей, при температурах вплоть до 0 3 К. [43]
Результаты, приведенные в табл. 13, удовлетворяют этим соотношениям. Конфигурация t g в кристаллическом поле с ромбическим искажением была рассмотрена Блини и О Брайеном [188], которые учитывали уменьшение вклада от орбитального момента, обусловленного ковалентностью связей. [44]
Сплошная линия - шкала, предложенная Кистемакером; пунктирная линия - шкала Блини и Симона 1939 г.; штрих-пунктирная линия-шкала Шмидта и Кеезома 1937 г.; Д - данные Казимира, Де-Клерка и Полдера, полученные методом магнитной термометрии. [45]