Cтраница 1
Характерная особенность уравнения (4.28), имеющая существенное значение для всего дальнейшего, заключается в том, что оно однородно относительно длины. Но в таком случае, как нам хорошо известно, из него нельзя получить ни одного критерия подобия, содержащего длину, и тем самым исключается возможность определения характеристического значения этой переменной. [1]
Характерная особенность уравнения ( 1) - его линейность: неизвестная функция ф входит в него линейно. [2]
Характерная особенность уравнения кинетики (6.55) состоит в том, что в него фактически не входят специфические характеристики щелочного барьера. Оно приблизительно характеризует скорость минералооб-разования вне зависимости от типа барьера, а система уравнений (6.1), (6.55) приближенно описывает динамику минералообразования на любом подвижном физико-химическом барьере. [3]
Характерная особенность уравнения кинетики (4.74) состоит в том, что в него фактически не входят специфические характеристики щелочного барьера. [4]
Характерную особенность уравнений Максвелла, которая проявляется и во всех других уравнениях современной физики, можно выразить в одном предложении: уравнения Максвелла суть законы, выражающие структуру поля. [5]
Характерной особенностью уравнения (8.83) гармонически линеаризованной функции является зависимость коэффициентов этого уравнения от неизвестных амплитуды и частоты искомого периодического решения. [6]
Характерной особенностью уравнения ( 6) является отсутствие в нем производных искомой функции по времени, которое играет тем самым роль параметра. [7]
Характерной особенностью уравнений Максвелла для электромагнитного поля является существование решений в виде распространяющихся волн, несущих с собою энергию. Простейшим и вместе с тем наиболее важным случаем электромагнитных волн являются поперечные плоские волны. Прежде всего рассмотрим, как получаются такие решения в непроводящей среде, описываемой постоянными диэлектрической и магнитной проницаемостями. [8]
Характерной особенностью уравнения (2.1) является то, что при заданном потенциале взаимодействия для совокупности элементов любого масштаба образуется ряд дискретных структур ( по Власову - плазмоидов), при существовании которых возможна сохраняемость всей системы. Решение (2.1) удовлетворяется при вполне определенных дискретных значениях параметров, определяющих иерархию пространственно-временных топологических структур. [9]
Характерной особенностью уравнения ( III, 128) является присутствие в нем членов взаимовлияния & n iA9n i и kn, & n i. Индекс ( п, п 1) означает, что оценивается влияние величины ( га 1) на n - ную величину. Кроме того, правая часть уравнения ( III, 128) содержит член, обусловленный изменением количества продукта на вышележащих полках вследствие возмущения по расходу хладоагента. [10]
Характерной особенностью уравнения (11.22) и его графическим выражением кривой E ( v) на рис. 11.1 является плавность перехода через точку минимума. Поэтому отрезок кривой между точками МЗ и М4 можно рассматривать как горизонтальный, а себестоимость Е считать постоянной и равной Emln. [11]
Характерной особенностью уравнений ( 68) является их нелинейность относительно искомых коэффициентов cxj -, так как от этих коэффициентов зависят элементы матрицы Фока. Поэтому для решения системы Рутана используют метод последовательных приближений. [12]
Характерной особенностью уравнения (11.22) и его графическим выражением кривой E ( v) на рис. 11.1 является плавность перехода через точку минимума. Поэтому отрезок кривой между точками МЗ и М4 можно рассматривать как горизонтальный, а себестоимость Е считать постоянной и равной Emin. [13]
Характерной особенностью уравнения ( 29) является слишком большое увеличение энтропии при введении в кристалл нескольких первых атомов примеси или нескольких дефектов. Таким образом, несмотря на то что кристалл уже содержит небольшое количество различных примесей и дефектов, w увеличивается в N раз при добавлении нового дефекта или атома новой примеси. Это имеет большое значение при вычислении скоростей процессов г когда нужно подсчитать концентрацию атомов, находящихся в высокоэнергетических состояниях, являющихся промежуточными состояниями в кинетических процессах. Доказательством постоянного наличия в системе хотя бы нескольких таких высокоэнергетических конфигураций служит большая величина энтропии смешения при низких концентрациях. Это положение будет рассмотрено более подробно при последующем обсуждении диффузии и скорости зарождения новой фазы. [14]
Рассмотрим некоторые характерные особенности уравнений материального баланса. [15]