Cтраница 2
В первых пяти параграфах предыдущей главы мы рассмотрели тепловые и магнитные свойства полупроводников и металлов, обусловленные свободными электронами и дырками, находящимися в состоянии статистического ( термодинамического) равновесия. Как уже отмечалось выше, существенной особенностью систем, находящихся в статистическом равновесии, является то, что их свойства не зависят от механизма взаимодействия в системе. [16]
Построив график зависимости п от [ Telt0t, найдем, что п пропорциональна [ Tel-tot - Расхождение с закономерностью, установленной экспериментально Вулеем и др. ( п ос [ Te ] - tot), связано, возможно, с тем, что состояние изучавшихся образцов отвечало переходной области между IV и V. Предлагаемая модель способна объяснить также образование одного донора на атом теллура при низких концентрациях теллура и образование одной вакансии на три атома теллура при высоких концентрациях его и, таким образом, по-видимому, может объяснить все наблюдавшиеся существенные особенности системы. Это подтверждает правильность основной идеи. [17]
Сопротивление термистора зависит от его температуры, а температура определяется балансом мощностей - мощности, выделяемой в термисторе в форме джоулева тепла, и мощности, отдаваемой термистором в окружающую среду через посредство конвекции и излучения. Скорость процесса теплообмена между термистором и окружающей средой характеризуется постоянной времени, которая тем больше, чем больше теплоемкость термистора ч чем меньше теплопроводность в окружающую среду. Поэтому, если нагрев термистора производится током высокой частоты, то температура термистора на протяжении периода не может следовать за изменениями мгновенной мощности и остается постоянной с высокой степенью точности. А это, в свою очередь, означает, что получаемые автоколебания синусоидальны со столь же высокой степенью точности. Это является существенной особенностью систем с инерционной нелинейностью. [18]