Cтраница 1
Полюсная особенность проявляется в том, что скачок на разрезе имеет степенное поведение. И поэтому, когда мы хотим рассматривать муль-тиреджеонный предел многочастичного процесса рассеяния, мы должны быть готовы к встрече с разрезами одновременно по нескольким комплексным переменным. [1]
Кластерные полюсные особенности ядерЛ / А2в2 возникают как следствие представлений (2.14) для резольвент операторов энергий подсистем. [2]
Эта полюсная особенность и определяет специфическое поведение ДрДг) в критической области. [3]
T уже полюсных особенностей не имеет. [4]
Происхождение полюсных особенностей амплитуд рассеяния, за которым мы проследили, исходя из интегралов Фейнмана, имеет в действительности более общий характер, не связанный с теорией возмущений. [5]
Наряду с полюсными особенностями, ядра ТА ( Р, PA, z) имеют 6-функционные особенности, отвечающие несвязной. Последние, однако, существуют лишь в том случае, если детализованное разбиение состоит из трех или большего числа кластеров. В случае, если это разбиение состоит из двух кластеров, ядро ТА 6-функционных особенностей не имеет. Доказательство этого факта основано на явных представлениях (2.18) для несвязной части резольвенты. [6]
Фй не содержит полюсных особенностей. [7]
Поэтому все коэффициенты при полюсных особенностях можно явно выразить через операторы перехода для подсистем. Таким образом, вычисление этих коэффициентов сводится к решению набора задач рассеяния для меньшего числа частиц, которые должны считаться заданными при рассмотрении проблемы N тел. [8]
Как видно, параметр Л дает ординату полюсной особенности однопет левого приближения и поэтому также является характеристикой краевого типа. [9]
В точке же z - 0 on имеет полюсную особенность. Значение z 0 соответствует однопетлевой диаграмме. [10]
Фейнма-на известно, что одночастично неприводимые диаграммы не имеют полюсных особенностей по соответствующим переменным. [11]
Двухточечные функции Грина, соответствующие взаимодействию (8.6), помимо полюсных особенностей на световом конусе обладают еще существенно особыми точками. [12]
Простейший пример соотношения между асимптотикой и сингулярностями дает формула (4.4), согласно которой полюсные особенности ( р - Е - Ю) 1 порождают приближенное решение уравнения Шредингера в форме сферической волны. [13]
Помимо точек ветвления, которые мы обсуждали выше, не исключена возможность появления в выражении (3.3.22) полюсных особенностей. [14]
В дальнейшем вклад трехнуклонных промежуточных состояний в ( 1) будет опускаться, так как дополнительное интегрирование по импульсам смягчает полюсную особенность. [15]