Остаток - энергия
Cтраница 4
Таким образом, можно сделать вывод, что большая часть возбужденных ионов происходит из атомов, оболочки которых требуют малой энергии отрыва электрона, за исключением тяжелых элементов, которые облучаются бета - и гамма-лучами с высокой энергией. Остаток энергии будут уносить электроны. [46]
Испускание положительных электронов можно объяснить, если предположить, что 7-квант при соударении с ядром может превратиться в пиру, состоящую из положительного и отрицательного электронов. В процессе материализации излучения поглощается энергия в 1 02 - К) 6 эв. Остаток энергии кванта распределяется между двумя электронами и ( в некоторых случаях) квантом меньшей энергии. [47]
Можно себе представить, что процесс протекает следующим образом. Если допустить, что роль ядра сводится лишь к тому, чтобы вызвать превращение, то для создания массы, принадлежащей двум электронам, квант с энергией 5 - 106 эв должен потерять 1 1 - 10е эв. Если бы остаток энергии кванта долился между этими электронами поровну, то каждый из электронов имел бы кинетическую энергию 1 95 - 10 эв, что мало отличается от предельного значения 2.2 - 106 эв, найденного в этих опытах. Для того чтобы могли образоваться два электрона, - ( - фотон должен обладать энергией, равной 1 1 - Ю6 эв. [48]
 |
Конструкция квазиоптического преобразователя на перископическом соединении ( а и частотные зависимости коэффициентов преобразования по энергии ( б с а 120, h 0 577. [49] |
То, что Wli не достигает значения, равного единице, связано с наличием дифракционных эффектов, возникающих при прохождении волны через нерегулярный участок. Следует отметить, что во всем рассматриваемом диапазоне х практически вся энергия ( 97 - 99 %) перераспределяется между волнами прошедшего поля. При этом в точках максимумов Wli ( x) остаток энергии в основном переносится прямыми высшими волнами четных номеров, в точках минимумов - в прошедшем поле преобладают нечетные Я. [50]
Большая часть рассеянного света имеет ту же частоту, что и падающий свет, небольшая часть имеет несколько отличные частоты. Разность этих частот называют римановскими частотами. Вследствие поглощения падающего фотона молекулой ее вращательная и колебательная энергия увеличивается на дискретное количество, а остаток энергии вновь испускается в виде фотона с низкой частотой. Молекулы с большей энергией могут передать часть ее падающему фотону, и таким образом рассеянный свет будет иметь большую частоту. Фотоны с измененной энергией регистрируются на спектрограмме в виде линий, сдвинутых от сильной линии, соответствующей падающему свету. [51]
Большая часть рассеянного света имеет ту же частоту, что и падающий свет, небольшая часть имеет несколько отличные частоты. Разность этих частот называют римановскими частотами. Вследствие поглощения падающего фотона молекулой ее вращательная и колебательная энергия увеличивается на дискретное количество, а остаток энергии вновь испускается в виде фотона с низкой частотой. Молекулы с большей энергией могут передать часть ее падающему фотону, и таким образом рассеянный свет будет иметь большую частоту, фотоны с измененной энергией регистрируются на спектрограмме в виде линий, сдвинутых от сильной линии, соответствующей падающему свету. [52]
Большая часть рассеянного света имеет ту же частоту, что и падающий свет, небольшая часть имеет несколько отличные частоты. Разность этих частот называют рамановскими частотами. Вследствие поглощения падающего фотона молекулой ее вращательная и колебательная энергия увеличивается на дискретное количество, а остаток энергии вновь испускается в виде фотона с низкой частотой. Молекулы с большей энергией могут передать часть ее падающему фотону, и таким образом рассеянный свет будет иметь большую частоту. Фотоны с измененной энергией регистрируются на спектрограмме в виде линий, сдвинутых от сильной линии, соответствующей падающему свету. [53]
Эмиссионные спектры позволяют судить не только о заполненных электронных состояниях, но и о свободных разрешенных состояниях, представляющих особенно большой интерес у твердых тел. Такие исследования возможны по изохроматам тормозного и характеристич. Если энергия eV излучающего электрона лишь незначительно ( не более чем на 15 - 25 за) превышает энергию е е ] 0 регистрируемых фотонов тормозного спектра, то вероятность излучения таких фотонов будет зависеть от остатка энергии электрона. Если такой электрон после излучения при столкновении с атомом вылетает в направлении, в к-ром движение с энергией е ( V - Г0) разрешено в данной кристаллич. [55]
Количество энергии ( относительно общей энергии взрыва), которое в виде тепловой энергии достигает некоторой точки на определенном расстоянии от места взрыва, определяется прежде всего двумя факторами: типом ядерного устройства и характером окружающей среды. В высоких разреженных слоях атмосферы масса воздуха, взаимодействующего с взрывом, мала и сравнительно небольшая доля ядерной энергии расходуется на взрывную волну по сравнению с долей, переходящей в тепло. С другой стороны, на сравнительно небольших высотах ( 30 5 км) около 50 % всей энергии идет на образование взрывной волны, 35 % переходит в тепло, 5 % тратится на проникающую радиацию и остаток энергии ( 10 %) расходуется на остаточную радиацию. В экстремальном случае подземного взрыва лишь небольшое количество теплового излучения выделяется в атмосферу. [56]
В основе работы химических лазеров лежит экзотермическая реакция. В экзотермической реакции потенциальная энергия молекул после реакции ниже потенциальной энергии молекул до реакции, а остаток энергии выделяется в виде теплоты. Например, при горении газа, используемого для бытовых нужд, метан и оксид углерода, соединяясь с кислородом, превращаются в воду и диоксид углерода. Остаток энергии в этой реакции выделяется в виде теплоты. Для возникновения реакции необходимо инициирование. [57]
Эйнштейн показал, что все закономерности фотоэффекта легко объясняются, если предположить, что свет поглощается такими же порциями Йсо ( квантами), какими он ло предположению Планка, игпугкяртгй. Др мыгли Эйнттрйня адрргпя, полученная электроном, доставляется ему в виде кванта Йо, который усваивается им целиком. Часть этой энергии, равная работе выхода А 1), затрачивается на то, чтобы электрон мог покинусь тело. Остаток энергии образует; кинетическую энергию Ек электрона, покинувшего вещество. [58]
Практически оказывается, что при малой толщине слоя газа поглощение подчиняется линейной зависимости от толщины слоя, а при увеличении толщины линейная зависимость переходит в квадратичную. Приборы, основанные на этом явлении, работают следующим образом. Прерывистый поток инфракрасного излучения, проходя через тонкий слой анализируемой газовой смеси, теряет в нем часть энергии, пропорциональную содержанию в смеси определяемого компонента. Остаток энергии поступает в чувствительный приемник излучения - лучеприемник, измеряющий величину этого остатка. [59]
Страницы: 1 2 3 4