Cтраница 2
Точность измерения е и tg S зависит от остроты максимумов интерференционной картины и для простых типов интерферометров невелика. Более точное измерение диэлектрических параметров образцов возможно при использовании сложных интерферометров типа Майкельсона или Фабри-Перо, которые обеспечивают большую четкость интерференционной картины. Острота максимумов интерференционной картины зависит от числа волн, участвующих в ее образовании. В простых типах интерферометров в образовании интерференционной картины участвуют две волны: волна, излучаемая передающей антенной, и волна, отраженная от зеркала. В интерферометре Майкельсона число волн, формирующих интерференционную картину, также равно двум, но большая ее четкость и возможность более точного измерения обеспечиваются применением двух отражающих зеркал. В интерферометре типа Фабри-Перо интерференционная картина получается за счет бесконечно большого числа накладывающихся друг на друга волн, образующихся многократным переотражением зондирующей волны между зеркалами, обладающими малыми коэффициентами прохождения. Это обеспечивает значительно большую точность измерений при их использовании по сравнению с другими типами интерферометров. [16]
Так, кривые 0 рассеяния медленных электронов, полученные по методу ослабления пучка ( метод Рамзауэра), имеют для атомов и молекул одинаковой структуры сходный вид. Примером этому является 0 рассеяния электронов в тяжелых инертных газах, парах металлов второй группы и предельных углеводородах. Сечение ионизации электронным ударом более или менее круто возрастает, начиная с потенциала ионизации, и, достигнув максимума при энергиях электронов, в неск. Подобный же вид имеют и сечения возбуждения, причем острота максимума определяется мультиплетностью соответствующих термов. Неуиругио столкновения тяжелых частиц также имеют сходный характер между собой, о резонансной перезарядки монотонно спадает с ростом скорости ионов. [17]
Хертцам опубликована работа [11], в которой он провел тщательный критический анализ явлений, связанных со стабилизацией структуры воды растворенными молекулами и теорий айсбергов. Автор предлагает вместо последнего термина, способного ввести в заблуждение, термин вторичная гидратация. Этим он обращает внимание на существующее в водных растворах явление: молекулы воды в непосредственной близости от неполярных молекул ведут себя в некотором отношении так, как будто их температура ниже температуры остального раствора. В качестве меры температуры, которой обладает упорядоченная структура, он принимает остроту максимума функции молекулярного распределения, учитывающей в том числе и ориентацию. Однако теоретические и экспериментальные способы определения функции распределения очень сложны и до сих пор не существует удовлетворительных методов, позволяющих сделать это достаточно надежно. [18]
Если третий компонент нелетуч и вводится в небольших количествах, то влияние его на состав азеотропной смеси зависит от соотношения в степени понижения им давления насыщенного пара компонентов. Если эти давления понижаются в одинаковой степени, то состав азеотропной смеси не будет изменяться. Но если давление пара одного из компонентов понижается сильнее другого ( это зависит от химического характера компонентов), то содержание этого компонента в азеотропной смеси будет понижаться. Так, например, в водных системах введение электролита, содержащего хорошо гидратируемые ионы и не образующего сольватов с другим компонентом, будет понижать содержание воды в азеотропной смеси. Чувствительность к таким воздействиям зависит также и от степени остроты максимума или минимума. [19]