Cтраница 2
Компенсатор Бабинэ состоит из тонкого кварцевого клина, оси поляризации которого параллельны и перпендикулярны к ребру клина. [16]
Две поляроидные пластинки расположены так, что их оси поляризации образуют прямой угол, а третья размещается между ними так, чтобы ее ось составляла угол в с осью первого поляроида. [17]
Таким образом, вектор-спин никогда нельзя полностью ориентировать вдоль оси поляризации. [18]
Пусть теперь клин будет помещен так, чтобы его оси поляризации были параллельны осям поляризации кристаллической пластинки. [19]
Затем лучи проходят через пластинку Q в полволны, оси поляризации которой расположены под углом в 45 к вертикали. Затем, когда лучи падают на шпат В, каждый луч принимает направление, параллельное тому, что имел другой луч в шпате А. Выходя из шпата В, они соответственно вновь соединяются и, если прибор правильно выполнен, - то без разности хода; таким образом они соединяются в плоско поляризованный луч, плоскость поляризации которого однако повернута под прямым углом к азимуту поляризатора. Затем свет наблюдается через анализатор N, скрещенный с поляризатором, глазом в Е, смотрящим через маленькое отверстие L, снабженное скрещенными нитями. Тогда, если прибор хорошо смонтирован, поле представляется равномерно светлым. [20]
В методе призмы, примененном Махом, кристаллическая пластинка, оси поляризации которой параллельны и перпендикулярны направлению напряжения, помещаются рядом с исследуемым образцом В ( фиг. [21]
Пользуясь этим компенсатором, ориентированным таким образом, чтобы его оси поляризации были параллельны осям поляризации бикварца, можно свести к нулю относительное запаздывание, вызываемое образцом, и вновь привести к совпадению полосы в верхней и нижней частях спектра. [22]
Компоненты, определяемые формулами ( и), направлены вдоль осей поляризации Qp. [23]
Однако, если это условие выполнено, тогда возможно постоянное совпадение осей поляризации с ( идентичными) направлениями главных деформаций и напряжений в плоскости фронта волны. [24]
Из (3.13) следует, что максимальное число фотоэлектронов вылетает в направлениях вдоль оси поляризации падающего излучения. В перпендикулярных направлениях, в том числе и в направлении распространения падающего излучения, сечение фотоионизации равно нулю. [25]
Пусть теперь клин будет помещен так, чтобы его оси поляризации были параллельны осям поляризации кристаллической пластинки. [26]
Теперь можно показать, что если ось поляризации А установлена под углом 45 к осям поляризации QA, то одно из круговых движений передается на экран S, а другое приводит к затемнению. Это и дает желаемый результат - изохромы без изоклин. [27]
Пользуясь этим компенсатором, ориентированным таким образом, чтобы его оси поляризации были параллельны осям поляризации бикварца, можно свести к нулю относительное запаздывание, вызываемое образцом, и вновь привести к совпадению полосы в верхней и нижней частях спектра. [28]
Теперь можно показать, что если ось поляризации А установлена под углом 45 к осям поляризации Q, то одно из круговых движений передается на экран S, а другое приводит к затемнению. Это и дает желаемый результат - изохромы без изоклин. [29]
Если анализатор повернуть по часовой стрелке на угол 9 ос / 2, то его ось поляризации становится перпендикулярной плоскости поляризации луча Aw, создавая полное гашение света. [30]