Выбранная координатная ось

Cтраница 2

Итак, Эля равновесия произвольной системы сил необходимо и достаточно, чтобы сумма проекций всех сил системы на каждую из трех произвольно выбранных координатных осей равнялась нулю и чтобы сумма моментов всех сил системы относительно каждой из этих осей также равнялась нулю. [16]

Падающий на анизотропный элемент свет может быть описан вектором-столбцом Джонса, компонентами которого являются комплексные числа - проекции электрического вектора света на выбранные координатные оси. [17]

А, то имеем четыре уравновешенные сходящиеся силы, не лежащие в одной плоскости, а потому вычислим проекции этих сил на выбранные координатные оси и составим три уравнения равновесия. [18]

Числитель каждой из этих формул представляет собой сумму статических моментов элементарных условных грузов ds J ( распространенную на весь контур заданной системы) относительно произвольно выбранных координатных осей. Знаменатели этих формул представляют сумму условных грузов всей системы. [19]

Таким образом, для равновесия произвольной пространственной сис - сил необходимо и достаточно, чтобы алгебраическая сумма проекций всех этих сил на каждую из трех любым образом выбранных координатных осей равнялась нулю и чтобы алгебраическая сумма их моментов относительно каждой из этих осей также равнялась нулю. [20]

Пространственное разрешение обычно измеряется как полная ширина на полувысоте функции отклика системы на точечный элемент пространства ( активную точку) вдоль линии, направленной параллельно одной из выбранных координатных осей. Использование более мелких векселей не имеет смысла, так как они не могут быть разрешены используемой измерительной системой как раздельные, но сильно увеличивают время вычислений и требуют больших вычислительных ресурсов. Выбранный размер векселя ( пикселя) определяет степень квантования координатных сигналов при преобразовании их из аналоговой формы в цифровую. [21]

Плоское треугольное расположение трех электронов с одинаковыми спинами на одной валентной оболочке. [22]

Это не означает, что в свободном атоме общее распределение электронной плотности не имеет сферической формы, поскольку в отсутствие некоторого выделенного направления в пространстве возможна любая ориентация двух электронов по отношению к выбранным координатным осям. [23]

На основании формулы ( 7) ускорение WB может быть найдено либо геометрически - построением многоугольника ускорений, - либо аналитически - методом проекций, для чего нужно векторное равенство ( 7) спроектировать на выбранные координатные оси. [24]

Указанные выше направления соответствуют в каждом случае максимальной электронной плотности. В кристаллографии принято обозначать отрицательные по отношению к выбранным координатным осям компоненты вектора с помощью черты над значениями индекса проекции. [25]

Таким образом отраженный от цели сигнал оказывается промодули-рованным с частотой сканирования. Глубина модуляции определяет величину отклонения, а фаза - направление отклонения в выбранных координатных осях. [26]

При решении этих задач по принципу Даламбера нужно разбить вращающееся твердое тело на элементарные материальные частицы и к каждой такой частице приложить касательную и нормальную силы инерции этой частицы. В эти уравнения войдут, во-первых, сумма проекций всех сил инерции на каждую из трех выбранных координатных осей, или, что то же, проекции главного вектора сил инерции на каждую из этих осей, и, во-вторых, суммы моментов всех сил инерции относительно каждой координатной оси, или, что то же, главные моменты сил инерции относительно каждой из этих осей. [27]

Для этого от векторных уравнений равновесия рассматриваемых систем сил следует перейти к уравнениям равновесия этих сил в проекциях на соответствующим образом выбранные координатные оси. [28]

Векторы у о и jfa направлены в одну сторону, например, в положительном направлении координатной оси. Вектор же ylt как мы предположили, направлен в обратную сторону ( тело массой га после удара отскакивает назад), поэтому его проекция на выбранную координатную ось отрицательна. [29]

Векторы и и У2 направлены в одну сторону, например, в положительном направлении координатной оси; их проекции на эту ось положительны. Вектор же DJ, как Мы предположили, направлен в обратную сторону ( тело массой m после удара отскакивает назад); поэтому его проекция на выбранную координатную ось отрицательна. [30]

Страницы: 1 2 3