Cтраница 1
Направляя ось х вертикально вниз и принимая, что в начальный момент л 0, х - О, определить движение цепы. [1]
Направляя ось z вдоль проводников, найдем значения Е и Н во всем пространстве. [2]
В случае плоского деформированного состояния, направляя ось z вдоль оси бесконечно длинного цилиндрического тела, предположим, что ось z совпадает с третьим главным направлением деформации. [3]
Выбирая в качестве начала прямоугольных координат хоу полюс плана скоростей и направляя ось у вертикально вверх, записывают уравнения прямых - лучей плана скоростей и находят координаты точек их пересечения. Очевидно, что ординаты этих точек будут представлять собой в некотором масштабе проекции скоростей отдельных частей грейфера с грузом на вертикаль, а соответствующие их отношения - искомые коэффици-енты KD и КЕ. [4]
Действительно, оси т, п, Ъ образуют правую систему, так что, направляя ось b сверху вниз и смотря вдоль т, мы увидим п направленным вправо. [5]
С другой стороны, выражаем ( ЛС) 2 через декартовы координаты точек Л и С, направляя ось z вдоль радиуса ОВ, выбирая начало координат в точке В и в качестве плоскости ху проводя касательную плоскость в точке В. [6]
Так как мы направление оси х-ов еще не выбрали, то, не нарушая общности, положим с 0, соответственно направляя ось х-ов. [7]
Свернутая в клубок тяжелая однородная цепь лежит на краю горизонтального стола, причем вначале одно звено цепи неподвижно свешивается со стола. Направляя ось х вертикально вниз и принимая, что в начальный момент х 0, х - О, определить движение цепи. [8]
Теперь рассмотрим растяжение ( сжатие) стержня - прямоугольного параллелепипеда, к торцам которого приложены противоположно направленные, равные по величине, постоянные силы с равномерным распределением по площади каждого торца. Направляя ось z вдоль стержня и используя условия (13.35) на боковых гранях и торцах стержня, найдем единственную отличную от нуля компоненту тензора напряжения Pzz, равную / а - плотности растягивающей силы. [9]
Свернутая в клубок тяжелая однородная цепь лежит на краю горизонтального стола, причем вначале одно звено цепи неподвижно свешивается со стола. Направляя ось х вертикально вниз и принимая, что в начальный момент х0, х 0, определить движение цепи. [10]
Свернутая в клубок тяжелая однородная цепь лежит на краю горизонтального стола, причем вначале одно звено цепи неподвижно свешивается со стола. Направляя ось х вертикально вниз и принимая, что в начальный момент x - Q, х - О, определить движение цепи. [11]
Во-первых, необходимо определить конфигурации, в которых возможны скачки меченого атома. Направляя ось X перпендикулярно плоскостям ( 100), определим все возможные положения примеси в момент обмена меченого атома с вакансией. [12]
Абсолютное ускорение точки, равное геометрической сумке пяти слагаемых, находим по способу проекций. Проводим оси координат с началом в точке М, направляя ось х по касательной к горизонтальной окружности, соответствующей переносному движению центра шара, ось у - вдоль ее радиуса, ось г - параллельно оси регулятора. [13]
Обобщенная координата s определяет положение т на прямой, р - угол отклонения нити маятника от вертикали. Направляя ось у вверх по вертикали, получим x s, f / i 0, 2 / sm ( p s, / 2 - / cos ср. [14]
Так как ворот, если смотреть от А к В, вращается почасовой стрелке, то пара, препятствующая этому движению, направлена против часовой стрелки и, следовательно, момент этой пары изобразится в виде вектора т, направленного по оси ворота, как указано на рисунке. Вертикальную силу веса G ворота на рисунке не показываем, чтобы излишне не загромождать рисунок. Точку А принимаем за начало координат и координатные оси располагаем, как указано на рисунке, принимая ось вала за ось у и направляя ось г по вертикали вверх. Обращаем внимание на конструкции подшипников А и В. Так как эти подшипники фиксируют вал лебедки в осевом направлении, то в них, кроме перпендикулярных к оси вала реакций, могут возникать также продольные реакции, направленные вдоль оси вращения. [15]