Простая ось

Cтраница 1

Различные атомные плоскости в кристаллической решетке. [1]

Простые оси обозначаются цифрами 1, 2, 3, 4, 6, причем: цифра 1 применяется для обозначения отсутствия всякой симметрии. [2]

Простая ось четного порядка, взаимосвязанная с перпендикулярной к ней т я С. [3]

К каждой простой оси добавляется т, проходящая через ось. [4]

Настоящая товарная позиция не включает простые оси, которые не передают мощность, но просто несут колесо или иную вращающуюся деталь. [5]

Оси / iL2, пересекающиеся под углом. [6]

Теорема Эйлера справедлива не только для простых осей - симметрии, она справедлива и для инверсионных осей. [7]

Эти семь определяющих направлений будут представлены здесь так, как будто бы они являются простыми осями в пространстве, вдоль которых системы могут непрерывно изменяться. На конце каждого такого воображаемого континуума размещается некоторое идеальное свойство, характеризующее данную ось. В заключение нашего анализа станет ясно, что ни одна из существующих систем не достигает цели хотя бы по одной из осей, не говоря уже о них всех. [8]

Все простые центры лежат на одной прямой / 6 Pe, P12, PIS; назовем ее простой осью. [9]

Оптически неактивная молекула, в которой единственным элементом симметрии является поворотная ось четвертого порядка. [10]

Оси симметрии, взятые в отдельности, могут сохраняться в оптически активной молекуле; например, d - винная кислота имеет простую ось второго порядка, но дна не идентична с / - винной кислотой, и обе формы оптически активны. Это условие, однако, не вполне достаточно. Если имеется поворотная ось симметрии, то входящий в нее элемент отражения делает молекулу оптически неактивной. [11]

Таким образом, симметрия направлений, а потому и макроскопических свойств кристалла определяется совокупностью его осей и плоскостей симметрии, причем винтовые оси и плоскости скольжения надо рассматривать как простые оси и плоскости. Такие совокупности элементов симметрии называются кристаллическими классами. [12]

Таким образом, использование статистических соотношений позволяет значительно увеличить круг рентгенографически различимых групп симметрии. В первых двух нельзя отличить простую ось 4 от зеркально поворотной 4, в остальных двух имеются одинаковые наборы элементов симметрии и отличие состоит лишь в их смещении в пространстве ( см. том I, стр. [13]

Согласно табл. 2 это молекулы с простыми осями N, винтовыми SJY или инверсионно-поворотными TV-осями. [14]

Наличие оси симметрии и-го порядка на дифракционной картине указывает на то, что в решетке кристалла имеется либо простая, либо винтовая ось симметрии того же порядка. Поскольку в случае винтовой оси интенсивность определенных дифракционных пятен всегда равна нулю, а в случае простой оси этого не наблюдается, эти два случая обычно можно различить. [15]

Страницы: 1 2