Нелинейный отклик - среда
Cтраница 1
Нелинейный отклик среды играет важную, а часто ж решающую роль в механизмах лазерного возбуждения и релаксации сильнонеравновесвых состояний в атомах, молекулах и конденсиров. [2]
Что касается нелинейного отклика среды на волновой пучок, то для обычно используемых сред без пространственной дисперсии отклик локальный. Нелинейная поляризация определяется соотношением ( 6) и не зависит от размера пучка. К наиболее кардинальным отличиям дисперсионных самовоздействий волновых пакетов и пучков приводит различие в их размерности. [4]
В выражении ( 12) нелинейный отклик среды учитывается квази-статически с помощью спектральных компонент х, взятых для средних частот. [5]
Важно отметить, что уравнение (2.3.35) описывает эффект задержанного нелинейного отклика среды приближенно. В более общем случае нелинейная часть Аи показателя преломления рассматривается зависящей от времени. [6]
Вид этой зависимости и определяет конкретный тип нелинейного взаимодействия - нелинейный отклик среды. [7]
 |
Диаграмма энергия - ю - 9 длительность лазерного импульса хн. линиями указаны уровни, равной мощности, Свехсилъным ID полям соответствует мощность i 1 ТВт. [8] |
Нелинейный отклик среды, нелинейные оптнч. [9]
 |
Вид уширенного спектра гауссов-ского импульса дли - телыюстью 2 7 пс в среде с временем ре - 1 лаксации нелинейности 9 пе.. - длина волны исходного им-рульса. [10] |
А - комплексная амплитуда волны, T t - г / и, t - текущее время, и - групповая скорость, параметр g u - 2du / d ( a характеризует дисперсию групповой скорости. Величина р пропорциональна нелинейному преломления показателю среды п2, причем ур-ние ( 1) соответствует безынерционному нелинейному отклику среды. Вследствие дисперсии среды разные спектральные компоненты импульса распространяются с разл. В фокусирующей среде ( Р 0) эффект фазовой самомодуляции и аномальная дисперсия групповой скорости ( g 0) приводят к сжатию импульса. Это происходит из-за того, что низшие частоты, возникающие на хвосте импульса, догоняют высокие частоты, появляющиеся на его фронте. В нелинейной среде с нормальной дисперсией групповой скорости ( g 0) импульс, напротив, расплывается быстрее, чем в линейной среде. Эффекты сжатия и расплывания импульса проявляются, напр. [11]
Для спектроскопии, напротив, интересны волновые взаимодействия с участием атомных или молекулярных резо-нансов. Хотя вопросы нелинейной спектроскопии выходят за рамки настоящей книги, в § 3.7 мы обсуждаем один из ее вариантов - когерентную спектроскопию комбинационного рассеяния, где нестационарность нелинейного отклика среды используется в полной мере. [12]
 |
Вид уширенного спектра гауссов-ского импульса дли - телыюстью 2 7 пс в среде с временем ре - 1 лаксации нелинейности 9 пе.. - длина волны исходного им-рульса. [13] |
НЕСТАЦИОНАРНЫЕ НЕЛИНЕЙНЫЕ ОПТИЧЕСКИЕ ЯВЛЕНИЯ - нелинейные оптич. Инерционность среды проявляется в том, что ее линейная и ( или) нелинейная поляризация в заданной точке в данный момент времени зависит от значения исходных полей в более ранние моменты времени. Инерционность нелинейного отклика среды сказывается, если время отклика нелинейности больше длительности оптич. Инерционность линейного отклика проявляется как частотная ( временная) дисперсия линейного показателя преломления среды. [14]
 |
ОВФ-зеркало на четырехпучковом попутном взаимодействии со встречной подачей сигнального пучка и его отражением иа передней грани нелинейного элемента. [15] |
Страницы: 1 2