Cтраница 1
Спиновое отклонение 6 - можно рассматривать как функции; радиус-вектора, определяющего положение г - го атома. [1]
Вследствие этого подобное спиновое отклонение не локализовано, а переходит в кристалле от одного узла решетки к другому. Если бы не принимались в расчет никакие корреляционные эффекты, обусловленные обменными силами, действующими между соседними ионами, то спиновое отклонение могло бы перескакивать от атома к атому совершенно случайным образом. Тогда вероятность его появления в данный момент в определенном месте совершенно не зависела бы от того, где оно было локализовано перед этим. В действительности же перевернутый спин связан обменными силами со спинами соседних атомов. Под действием этих сил перевернутый спин, наглядно говоря, принимает правильное положение, тогда как соседние спины, наоборот, отклоняются из правильного положения. [2]
Для этой модели рассматривается система взаимодействующих частиц ( спиновых отклонений), к-рые не имеют внутр. В то же время существует немало физ. При взаимодействии друг с другом такие частицы могут не только обмениваться импульсами, но и менять свой дискретный индекс. Это обстоятельство требует обобщения анзатца Бете. [3]
Упомянем также квантовоыеханическ ю трактовку приведение и выше модели с одним спиновым отклонением. [4]
Оказывается, что nf можно считать Бозе-числами заполнения, которые можно выразить через операторы вторичного квантования рождения и уничтожения одного кванта спинового отклонения. [5]
Оказывается, что я / можно считать Бозе-числами заполнения, которые можно выразить через операторы вторичного квантования рождения и уничтожения одного кванта спинового отклонения. [6]
Таким образом, ситуация оказывается сходной с упорядочением Яфета - Кит геля, однако с тем отличием, что речь пдет о неколлинеарности спинов в обеих подретпетках и фаза спинового отклонения не постоянна, а соответствует движению сппновых векторов по поверхности конуса. Указанные три ферримагнитные спирали представлены на фпг. [7]
Итак, кроме состояний с двумя свободными магнонами, в определенных условиях существует состояние с меньшей энергией, в которых два магнона образуют спиновый комплекс. В случае трех спиновых отклонений существуют три типа состояний: три свободных магнона, спиновый комплекс из двух магнонов и один свободный магнон, и наконец, комплекс из трех магнонов. [8]
Вследствие этого подобное спиновое отклонение не локализовано, а переходит в кристалле от одного узла решетки к другому. Если бы не принимались в расчет никакие корреляционные эффекты, обусловленные обменными силами, действующими между соседними ионами, то спиновое отклонение могло бы перескакивать от атома к атому совершенно случайным образом. Тогда вероятность его появления в данный момент в определенном месте совершенно не зависела бы от того, где оно было локализовано перед этим. В действительности же перевернутый спин связан обменными силами со спинами соседних атомов. Под действием этих сил перевернутый спин, наглядно говоря, принимает правильное положение, тогда как соседние спины, наоборот, отклоняются из правильного положения. [9]
Краткие и полезные соображения, высказанные в работах ( 143, 144 ], состоят в следующем. Состояние спиновой волны, соответствующее k О, должно быть вырождено с основным состоянием системы, так как оператор полного спина коммутирует с гамильтонианом. Так может обстоять дело, если уравнение движения для спиновых отклонений сводится к дифференциальному уравнению второго или более высокого порядка ( такая ситуация, например, возникает в случае оператора координаты в аналогичной задаче для фононов) или если спектр вырожден. Последний случай имеет место в теории спиновых волн в антиферромагнетике. [10]
Вследствие этого подобное спиновое отклонение не локализовано, а переходит в кристалле от одного узла решетки к другому. Если бы не принимались в расчет никакие корреляционные эффекты, обусловленные обменными силами, действующими между соседними ионами, то спиновое отклонение могло бы перескакивать от атома к атому совершенно случайным образом. Тогда вероятность его появления в данный момент в определенном месте совершенно не зависела бы от того, где оно было локализовано перед этим. В действительности же перевернутый спин связан обменными силами со спинами соседних атомов. Под действием этих сил перевернутый спин, наглядно говоря, принимает правильное положение, тогда как соседние спины, наоборот, отклоняются из правильного положения. При малых k эта энергия определяется выражением ek ss х 2JSa2k2 ( k k), где а - постоянная решетки. Можно, следовательно, ожидать, что спиновые волны должны возбуждаться легче, чем нескоррелпрованные спиновые отклонения, предсказываемые теорией Вейсса. Поэтому намагниченность при низких температурах в соответствии с опытом должна убывать с возрастанием температуры быстрее, чем предсказывает теория молекулярного поля. [11]