Отношение - проекция
Cтраница 3
При параллельном проектировании свойства их следующие: а) проекция прямой линии есть прямая; б) если точка принадлежит линии, то и проекция этой точки принадлежит проекции линии; в) если прямые параллельны в пространстве, то и их проекции параллельны; г) отношение отрезков, лежащих на одной прямой, равно отношению проекций этих отрезков. [31]
Таким образом, проекция равнодействующей системы сходящихся сил на каждую из осей координат равна алгебраической сумме проекций составляющих сил на ту же ось - уравнения (1.15); модуль равнодействующей системы сходящихся сил равен корню квадратному из суммы квадратов ее проекций на две взаимно перпендикулярных оси - формула (1.16); направление равнодействующей определяется с помощью так называемых направляющих косинусов - уравнения (1.17); причем косинус угла, образуемого вакто-ром равнодействующей с положительным направлением оси, равен отношению проекции равнодействующей на эту ось к модулю самой равнодействующей. [32]
Таким образом, проекция равнодействующей системы сходящихся сил на каждую из осей координат равна алгебраической сумме проекций составляющих сил на ту же ось - уравнение (1.15); модуль равнодействующей системы сходящихся сил равен корню квадратному из суммы квадратов ее проекций на две взаимно перпендикулярные оси - формула (1.16); направление равнодействующей определяется с помощью так называемых направляющих косинусов - уравнения (1.17); причем косинус угла, образуемого вектором равнодействующей с положительным направлением оси, равен отношению проекции равнодействующей на эту ось к модулю самой равнодействующей. [33]
Индуктивное сопротивление электрической цепи может быть найдено путем измерений тока и падения напряжения в цепи при прохождении синусоидального переменного тока. Оно определяется как отношение проекции падения напряжения на ось, перпендикулярную направлению тока, к величине этого тока. [34]
Широкое распространение получили сегнетоэлектрики из-за большого значения коэффициента Y - Пироэлектрический коэффициент у сегнетоэлектриков определяется как величиной вектора спонтанной поляризации Ps, так и коэффициентом униполярности кристалла т ] у. Коэффициентом униполярности является отношение проекции результирующего вектора поляризации отдельных доменов на полярную ось к величине спонтанной поляризации. [35]
На рис. 12.4 д показаны эти скорости при прямом ударе, на рис. 12.4, б - при косом ударе. Коэффициентом восстановления при ударе материальной точки о неподвижную поверхность называется величина, равная модулю отношения проекций на нормаль к поверхности скорости точки в конце и в начале удара. [36]
При рассмотрении свойств параллельного проецирования установлено, что отношение отрезков прямой равно отношению их проекций. Чтобы разделить отрезок прямой в каком-то заданном отношении, достаточно разделить в том же отношении проекции отрезка. [37]
 |
Фазовая диаграмма Флори. [38] |
Уже в первых работах, где фазовая диаграмма была получена на опыте, наблюдался ряд характерных искажений, одно из которых показано штриховыми линиями на рис. XV. Его можно связать с повышением гибкости макромолекул при увеличении температуры: исходное осевое отношение при этом заменяется отношением проекции расстояния между концами на направление директора ( в данном домене) к поперечному размеру. [39]
Отношение отрезков прямой равно отношению их проекций. Известно, что если две пересекающиеся прямые пересечь параллельными прямыми, то пересекающиеся прямые разделяются на пропорциональные части. Это означает, что отношение проекции отрезка к самому отрезку есть величина постоянная. Эта величина называется коэффициентом искажения. [40]
Поэтому мощность, потребляемая таким диэлектриком, равна нулю. Угол б, дополняющий фактический угол сдвига фаз ср до 90, называется углом диэлектрических потерь. Экспериментально обычно определяют не величину самого угла, а его тангенс - tg6, представляющий собой отношение проекции / р на осях Е и / ид, или, точнее, отношение коэффициента потерь ( рассеянная в диэлектрике энергия, отнесенная к единице объема) к диэлектрической постоянной. [41]
Наличие в турбулентном потоке дополнительных напряжений выдвигает и новое условие подобия. Для того чтобы вывести это условие, представим себе элемент жидкости в форме параллелепипеда, ориентированный так же, как на фиг. К нижней его грани приложена направленная вдоль оси х сила трения, происходящая от турбулентности потока, равная - т ДжДг. К верхней грани приложена одноименная сила трения, равная ( iJX ах) x&. Мы не рассматриваем здесь проекций на ось х других сил, происходящих от турбулентности, так как для них получится такое же условие подобия, как и для тех сил, которые приложены к нижней и верхней граням. Для динамически подобных потоков отношение проекции силы, происходящей от турбулентности, к проекции на ту же ось силы инерции должно быть в сходственных точках величиной постоян-рой. [42]
Страницы: 1 2 3