Отношение - статистические весы
Cтраница 1
Отношение статистических весов g lg - 3, и из ( 3) следует, что условие ( 1) выполняется. [1]
Отношение статистических весов симметричного и антисимметричного вращательных уровней олределяется спинами пар одинаковых атомов таким же образом, как и в гл. [2]
А - отношение статистических весов основных ионного и нейтрального состояний атома; е - заряд иона; ф - работа выхода металла; V-потенциал ионизации исследуемого атома; k - постоянная Больцмана; Т - температура полости и газа. В последние годы показана применимость формулы Саха-Ленгмюра для процессов ионизации многоатомных молекул и радикалов. Естественно, что при напуске соединения, ПИ которого выше этой величины, молекулярный ион не образуется. Частицы М Н ], отдавая электрон металлу, заряжаются положительно, выталкиваются в объем и далее анализируются обычным масс-спектрометрическим путем. Поскольку наибольшие по величине токи дают ионы, образующиеся при ионизации радикалов, имеющих наименьшие ПИ, и, следовательно, наиболее стабильные, то масс-спектры поверхностной ионизации, так же как и при электронном ударе, определяются наиболее стабильными ионами, хотя пути и механизмы их образования совершенно иные. [3]
Предэкспоненциальный множитель Kit должен быть равен отношению статистических весов состояния, в котором дырка захвачена, и состояния, в котором она свободна. [4]
 |
Относительные интенсивности составляющих PS-мультиплетов. [5] |
Таким образом, и в этом случае отношение интенсивностей составляющих дублета равно отношению статистических весов дублетного ( в данном случае верхнего) уровня. Однако между двумя рассмотренными случаями - дублетов с общим верхним и общим нижним уровнями - имеется существенное различие. [6]
 |
Распределение орто-пара-состоянай. [7] |
При высоких температурах, однако, в обоих случаях преобладают орто-молекулы, так как отношение статистических весов орто-молекул к пара - всегда равно i - - 1 к ц как указано выше, этим определяется предельное соотношение обеих форм. [8]
Не пытаясь более подробно конкретизировать высокотемпературное и низкотемпературное состояния адсорбированных молекул, можно в рамках принятой модели двух независимых состояний при статистическом подходе из условия максимума Ас / ( Т) получить отношение статистических весов обоих состояний g2 / iexP ( - kHIRT) и значение теплоемкости в максимуме ( при TT0) kcp ( k Я) 2 ( 4ЛУ0) а, где АЯ - разность теплоты адсорбции молекул в обоих состояниях. [9]
Здесь а-степень ионизации, р-давление газа, А-постоянная, Т - температура газа, U - - потенциал ионизации, А-постоянная Больцмана, пп-концентрация возбужденных атомов, п-концентрация нормальных атомов, Un-потенциал возбуждения, g - отношение статистических весов ga / gn возбужденного и нормального состояния атома. Температура электронного газа принимается равной температуре нейтрального газа. Для упрощения задача учитывает лишь один усредненный уровень возбуждения. Разрядная трубка предполагается расположенной вертикально. В любом другом положении конвекционные потоки газа искажают осевую симметрию режима газа. [10]
Полная собственная функция, включая собственную функцию ядерного спина, по отношению к одновременной перестановке всех пар одинаковых ядер может быть либо только симметричной для всех вращательных уровней, либо только антисимметричной; поэтому отношение выражения ( 1 9) к выражению ( 1 8) дает отношение статистических весов симметричных уровней к весам антисимметричных уровней или наоборот. [11]
Это равенство не соблюдается, если возможно несколько состояний. Для eVn kT отношение статистических весов в (3.58) может быть приближенно заменено единицей и NnjMu получается из больцмановского распределения. Из (3.58) следует, что в парах Hg при 5000 К в резонансном состоянии ( 1 / 5 5зб) находится приблизительно 1 атом на каждые 105 первоначально имеющихся атомов. [12]
В [98] получено также уравнение ионизационного равновесия, приведено значение снижения потенциала ионизации с учетом ван-дер-ваальсовых поправок. Предэкспоненциальный множитель интерпретируется как отношение перенормированных статистических весов атома и иона. Предсказывается возможный фазовый переход первого рода в плазме, близкий к переходу второго рода. [13]
Отношение предэкспоненциалышх множителей реакций 4 и 5, равное 3, представляет собой отношение статистических весов ядерных спинов молекул. [14]
Страницы: 1