Отношение - удельная теплоемкость
Cтраница 2
Скорость звука ов изотропной смеси будет иметь правильное значение только в том случае, если отношение удельных теплоемкостей у близко к единице. В случае жидких металлов, для которых при температуре плавления 1 2 - 7 - 1 3, значение этого ограничения небольшое. Для аргона вблизи тройной точки у2 2 и ошибка достигает большой величины. [16]
Так как сЯ ср - е, это означает, что f f; другими словами, отношение удельных теплоемкостей для обоих газов должно быть одним и тем же в соответствующих точках течений. [17]
Глассмен [268] предполагает, что влияние добавки твердых частиц к газу можно учесть введением соответствующих поправок в отношение удельных теплоемкостей у и молекулярный вес. Поправка, вводимая в отношение удельных теплоемкостей, зависит только от удельных теплоемкостей и количества присутствующих фаз. Поправка к молекулярному весу зависит только от молекулярного веса и числа молей каждого из присутствующих компонентов. Этот метод удовлетворителен только при малых отношениях массовых расходов твердых частиц и газа. [18]
 |
Стоячие ячейковые ЖИДКОСти. Линии тока волн второго ти-волны звукового типа па изображены на 300. Если а2 ( З2. [19] |
В этих формулах а и [ 3 имеют тот же смысл, что и раньше, а х есть отношение удельной теплоемкости при постоянном давлении к удельной теплоемкости при постоянном объеме. [20]
Таким образом, адиабатические процессы в равновесном режиме, которые по определению должны быть изоэнтропийными, наилучшим образом описываются с использованием отношения удельных теплоемкостей смеси и свойств газа. Хотя как газ, так и частицы в термодинамическом отношении ведут себя как отдельные жидкости, можно заметить, что физически при изменении давления может изменяться только объем, занимаемый газом. [21]
Связь между параметрами в адиабатическом процессе определяется уравнением адиабаты р Vk const, где k cp / cv - показатель адиабаты, равный отношению удельной теплоемкости при постоянном давлении к удельной теплоемкости при постоянном объеме. [22]
Сравнивая гидравлические емкости заполненных газом трубопровода или сосуда для изотермических и адиабатических условий, мы видим, что они отличаются только постоянным множителем f, равным отношению удельных теплоемкостей. Несколько видоизменив написанные выше формулы, можно получить явную зависимость величины С от скорости звука в конкретных газовых средах. [23]
Метод последовательных приближений основывается на разложении решения в стеленной ряд по малому параметру, пропорциональному величине V2 ( у - - 1) ML ( Y - отношение удельных теплоемкостей газа), и таким образом сводит задачу первого приближения к задаче для несжимаемой жидкости. Важно отметить, что получение этого приближения для профиля заданной формы требует расчета обтекания несжимаемой жидкостью контура той же формы, что и исходный, а не деформированного контура. [24]
Отметим, что если формально положить р h и р gh2, при условии Ь ( х у) const получается система уравнений баротропной газовой динамики с отношением удельных теплоемкостей равным двум. Эта система сохраняет гиперболические свойства системы уравнений Эйлера. [25]
У ( Зр / др) ад - скорость звука ( р - давление, р - плотность, производная вычисляется для адиабатического процесса), Y - отношение удельной теплоемкости при постоянном давлении к удельной теплоемкости при постоянном объеме. [26]
Поскольку полная тепловая энергия Uт всегда положительна, а полная энергия устойчивых конфигураций должна быть отрицательной, в силу соотношения ( 12) для устойчивости необходимо, чтобы отношение удельных теплоемкостей у было больше Уз. Это условие справедливо и в отсутствие магнитного поля ( см. разд. Однако и в случае устойчивости у Уз с увеличением А / до своего верхнего предела I W энергия Е растет до нуля, оставаясь отрицательной. Поэтому можно сказать, что устойчивость невращающейся звезды в некотором смысле уменьшается с ростом магнитной энергии. Собственно говоря, если пульсации такой звезды более или менее радиальны, то при наличии магнитного поля фундаментальная частота колебания снижается. [27]
Это явление связано главным образом с взаимодействием отраженной ударной волны с развивающимся за падающей ударной волной пограничным слоем и наиболее отчетливо выражено в газовых смесях с малой величиной отношения удельных теплоемкостей Y - Несомненное влияние этого вида газодинамической неидеальности в ударных волнах на значительное уменьшение задержек воспламенения против ожидаемых величин видно на шлирен-фотографиях воспламенения в неразбавленных водородно-кислородных смесях. В настоящее время можно сделать по крайней мере один вывод, что эксперименты на ударных трубах не обеспечивают правильного и надежного способа изучения медленного режима воспламенения смеси водорода с кислородом при низких температурах и высоких давлениях вследствие очень неблагоприятного сочетания больших химических задержек воспламенения с исключительно сильной зависимостью их от температуры. [28]
Пневматические системы, испытывающие малые возмущения, во многом сходны с гидравлическими, за исключением того, что модуль объемной упругости газов пропорционален давлению, причем коэффициентом пропорциональности является отношение удельных теплоемкостей k, а модуль упругости рабочих жидкостей гидросистем почти не зависит от давления. [29]
 |
Изобары, полученные на сетках 1-го ( а и 4-го ( б уровней.| Изолинии плотности и сетка 5-го уровня. [30] |
Страницы: 1 2 3 4