Отношения - плотность
Cтраница 2
В этих уравнениях и в дальнейших отношения плотностей потоков заменяем отношением удельных весов. [16]
 |
Зависимость пульсационной скорости частиц (. / т и коэффициента скольжения фаз по пульсационной. [17] |
При изменении критерия Рей-нольдса сплошной среды и отношения плотностей компонентов соотношения между v T и iqv для газа и жвдко-сти качественно сохранятся. Поэтому можно полагать, что наиболее эффективным для интенсификации поперечного переноса массы и тепла будет использование твердых частиц в газовых потоках в области закона Стокса и в части переходного режима. [18]
Молярная масса газа может быть вычислена из отношения плотностей определяемого и известного газа, молярная масса которого дана. [19]
Заметим, что величина Д не зависит от отношения плотностей. [20]
Это дает 20 / 18 1 112 для отношения плотностей Н2018 и Н201в или 0 112 для их разности. [21]
В двумерном случае параметры будут также слабо зависеть от отношения плотностей на скачке. [22]
Отсюда видно, что отношение толщин пленок зависит от отношения плотностей орошения, отношения вязкос-тей и плотностей потоков. Из графика видно, что отношение толщин двух пленок сначала возрастает с увеличением отношения плотностей, проходит через максимум и далее снижается. [23]
Волновое число возмущения может быть выражено в виде зависимости от отношения плотностей [ ( 1 - е) рр ] / р и других эмпирических параметров. Маррей [564] подробно исследовал различные аспекты неустойчивости в псевдоожиженных слоях, включая распространение малых возмущений, распространение поверхностной волны, горячие слои ( сжимаемая жидкость), центробежные слои и электромагнитные эффекты. Рассмотрим метод, примененный им при исследовании распространения малых возмущений в двумерных ( координаты х, у и единичные векторы i, j) несжимаемых слоях для случая рр / р 1, и учтем только влияние силы тяжести. [24]
Для данной скорости невозмущенного потока, радиуса ударной волны и отношения плотностей на скачке поверхность тела определяется как геометрическое место точек, в которых нормальная компонента скорости обращается в нуль. Это решение более строго, чем приближение ( Ньютона, хотя сжимаемость газа между ударной волной и поверхностью тела также не учитывается. Этот метод применим для различных распределений давления при наличии магнитного поля и не нуждается в допущении о малости магнитного числа Рейнольдса. Однако для того, чтобы допущение о несжимаемости было справедливым, необходимо, чтобы толщина ударной волны была достаточно малой. [25]
 |
Коэффициент теплоотдачи, температура стенки и температура ядра потока при сверхкритичеоких параметрах теплоносителя. [26] |
Опыт удачного использования модифицированной теплоемкости ( или критерия Прандтля) и отношения плотностей позволяет надеяться, что в псевдокритической области и коэффициенты массопереноса не будут существенно отличаться от соответствующих величин при обычных режимах с принудительной циркуляцией. [27]
Величина коэффициента поверхностного натяжения для разных дисперсных систем существенно зависит от отношения плотностей фаз и крупности частиц дисперсной фазы. Показано, что в случае, когда кипящий слой располагается над поверхностью разрыва, последняя устойчива лишь по отношению к возмущениям с достаточно малой длиной волны. При этом критическая длина волны, которая и определяет предельные условия возникновения поршневого режима псевдоожижения, существенно зависит от эффективного поверхностного натяжения. Верхняя же свободная поверхность слоя, как и следовало ожидать, остается устойчивой по отношению к возмущениям с любой длиной волны. Полученные результаты хорошо согласуются с имеющимися экспериментальными данными. [28]
Величина коэффициента поверхностного натяжения для разных дисперсных систем существенно зависит от отношения плотностей фаз и крупности частиц дисперсной фазы. Показано, что в случае, когда кипящий слой располагается над поверхностью разрыва, последняя устойчива лишь по отношению к возмущениям с достаточно малой длиной волны. При этом критическая длина волны, которая и определяет предельные условия возникновения поршневого режима псевдоожи - - жения, существенно зависит от эффективного поверхностного натяжения. Верхняя же свободная поверхность слоя, как и следовало ожидать, остается устойчивой по отношению к возмущениям с любой длиной волны. Полученные результаты хорошо согласуются с имеющимися экспериментальными данными. [29]
Хг - коэффициент, зависящий от локальной порозности е /, отношения плотностей фаз, а также параметров, характеризующих стесненный характер движения частиц в слое. [30]
Страницы: 1 2 3 4