Cтраница 4
Причина этого различия заключается в том, что при отражении электромагнитной волны от конца линии происходит изменение фазы колебаний. Необходимость этого явления ясна из следующих рассуждений. Мы знаем ( § 259), что направления векторов Е и Н связаны с направлением скорости распространения v правилом правого буравчика. [46]
Так как нагреваемое тело имеет конечные размеры, то из-за отражения электромагнитных волн от границ тела внутри его устанавливаются стоячие волны длиною К подобно тому, что происходит в электрических цепях с распределенными параметрами. Это явление в сочетании с поверхностным эффектом может приводить к весьма сложной картине распределения поля по объему тела. [47]
Одной из главных их особенностей является зависимость коэффициентов пропускания или отражения электромагнитных волн от параметров периодической структуры. Частотные интервалы полного пропускания или отражения электромагнитных или акустических волн определяются, как будет показано ниже, кратностью периода структуры длине соответствующей волны. [48]
В оптических анализаторах используются свойства излучения поглощения, преломления и отражения электромагнитных волн световой и микроволновой области отдельными составными частями сложного вещества. [49]
Нетрудно заметить, что эффект светового давления должен наблюдаться при отражении электромагнитных волн от любого вещества или их поглощении в облучаемом образце. Действительно, при всех изменениях светового потока должна возникать дополнительная сила, которую можно интерпретировать как давление света. [50]
Методы локации, упомянутые в § 35, основаны на отражении электромагнитных волн и упругих волн от препятствий. Особенно часто мы наблюдаем явление отражения на световых волнах. [51]
Если же сопротивление нагрузки не равно волновому сопротивлению, то происходит отражение электромагнитной волны от нагрузки и в этом случае в линии возникает отраженная волна, которая распространяется по направлению к началу линии, где вновь может отразиться. [52]
Из этого требования с помощью уравнений Максвелла сразу же получаются законы отражения электромагнитных волн. [53]
В штрихованной системе координат, связанной с движущимся зеркалом, законы отражения электромагнитной волны приводят к равенствам klx - k2x и 0j со, где ось X1 направлена вдоль вектора скорости V зеркала, а одноименные декартовы оси покоящейся и движущейся систем координат параллельны. [54]