Cтраница 3
Оказывается, что в силу нестатичности метрики сила радиационного трения остается отличной от нуля и для частицы, покоящейся относительно бесконечно удаленного наблюдателя, когда излучение отсутствует. Эта сила возникает за счет части собственного поля частицы, симметричной относительно отражения времени f - - t, и неисчезающей при переходе к метрике Шварцшильда. [31]
Удерживая в управляющем уравнении (9.11) лишь частные решения уравнения Лиувилля, отвечающие начальному условию ослабления корреляций и рассмотрению следующих за начальным моментом времен, мы тем самым нарушаем симметрию (9.11) относительно отражения времени. Поэтому (9.11) уже не обладает присущей уравнению Лиувилля обратимостью во времени - инвариантностью относительно отражения времени и импульсов частиц системы. Необратимость управляющего уравнения соответствует необратимому характеру описываемых им неравновесных процессов, реально протекающих в макроскопических системах. [32]
Представляется интересным кратко рассмотреть современные экспериментальные данные по инвариантности лагранжианов сильных, электромагнитных и слабых взаимодействий относительно отражения времени. Так как отражение времени включает в себя взаимную замену начального и конечного состояний, то из инвариантности взаимодействия относительно отражения времени следуют некоторые фазовые соотношения, а не правила отбора в собственном смысле этого слова. Чтобы выявить следствия инвариантности сильных взаимодействий относительно временного отражения, рассмотрим прежде всего математические ожидания физических величин, меняющих знак при отражении времени. [33]
Первым прямым следствием является тот факт, что отсутствие какой-либо одной инвариантности влечет за собой нарушение по крайней мере одной из двух других инвариантностей. Так, несохранение четности в слабых взаимодействиях требует либо отсутствия инвариантности относительно зарядового сопряжения, либо нарушения инвариантности относительно отражения времени ( либо и того и другого вместе), причем, как уже отмечалось выше, современные данные свидетельствуют об отсутствии С-инвариантности и согласуются с предположением о Г - инвариантности слабых взаимодействий. Из теоремы следует также, что если существует инвариантность относительно произведения двух преобразований, то имеется и инвариантность относительно третьего преобразования. В частности, как отмечалось выше, из СР-инвариантности следует Г - инвариантность и, обратно, из Г - инвариантности следует СР-инвариантность. [34]
При усиленном закреплении материала следы памяти приобретают такие свойства, которые сохраняют повышенную возбудимость в течение продолжительного срока, а после истечения этого срока долго не угасают. В результате многократного проявления такой системы временных связей постепенно усиливаются отражения, содержащие смысл ( содержание материала), и тормозятся отражения времени, места и других сопутствующих моментов, связанных с приобретением информации. [35]
Уравнения движения, вообще говоря, могут как обладать, так и не обладать симметрией относительно тех или иных отражений. Если такая симметрия имеется, то в классической неквантовой физике отсюда следует вывод о том, что если замкнутая физическая система обладала симметрией относительно рассматриваемого отражения ( кроме отражения времени, о котором см. ниже) в начальный момент времени, то эта симметрия будет сохраняться во все последующие моменты. Например, зеркально симметричная физическая система должна сохранять свою симметрию, если такой симметрией обладают и уравнения движения. [36]
Было выяснено также, что если поле неэрмитово, то существуют два различных типа операторов рождения и уничтожения частиц, отвечающих положительно - и отрицательно-частотным частям амплитуд поля и эрмитово сопряженным им величинам. Мы видели, что требования специальной теории относительности выполняются, если полный лагранжиан ( содержащий как члены, отвечающие свободным частицам, так и члены, учитывающие взаимодействие) инвариантен относительно собственных ортохронных преобразований Лоренца. Лоренца) и отражение времени ( неортохронные преобразования Лоренца) для свободных полей и установлена связь между поведением неквантованного и квантованного полей при этих двух преобразованиях. Наконец, непосредственно для квантованных амплитуд свободных полей была определена операция зарядового сопряжения. [37]
В дополнение к этой симметрии протекания процессов в квантовой физике из симметрии уравнений движения относительно любого отражения ( кроме отражения времени) следует еще закон сохранения некоторой физической величины, называемой четностью. Существует несколько видов четностей. Каждому отражению ( опять-таки кроме отражения времени) соответствует своя четность. Любая четность любой физической системы может быть равна только либо единице, либо минус единице. В соответствии с кван-товомеханическим принципом суперпозиции возможны состояния с неопределенной четностью, являющиеся когерентной смесью состояний с четностями, равными единице и минус единице. [38]
В табл. 4 приведены результаты преобразования различных билинейных ковариантов при временном отражении. Свертывая билинейные коварианты друг с другом или с произведением операторов бозонных полей, получаем различные лагранжианы взаимодействия. Если лагранжиан взаимодействия инвариантен относительно отражения времени, то, согласно обычной терминологии ( см. гл. [39]
В дополнение к этой симметрии протекания процессов в квантовой физике из симметрии уравнений движения относительно любого отражения ( кроме отражения времени) следует еще закон сохранения некоторой физической величины, называемой четностью. Существует несколько видов четностей. Каждому отражению ( опять-таки кроме отражения времени) соответствует своя четность. Любая четность любой физической системы может быть равна только либо единице, либо минус единице. В соответствии с кван-товомеханическим принципом суперпозиции возможны состояния с неопределенной четностью, являющиеся когерентной смесью состояний с четностями, равными единице и минус единице. [40]
Отсюда следует, что система уравнений (86.7) есть система механических, а не статистических уравнений. Неудивительно поэтому, что эта система, так же как и уравнение Лиувилля, инвариантна по отношению к отражению времени - замене t - - t и не может описывать необратимые макроскопические процессы. [41]
Представляется интересным кратко рассмотреть современные экспериментальные данные по инвариантности лагранжианов сильных, электромагнитных и слабых взаимодействий относительно отражения времени. Так как отражение времени включает в себя взаимную замену начального и конечного состояний, то из инвариантности взаимодействия относительно отражения времени следуют некоторые фазовые соотношения, а не правила отбора в собственном смысле этого слова. Чтобы выявить следствия инвариантности сильных взаимодействий относительно временного отражения, рассмотрим прежде всего математические ожидания физических величин, меняющих знак при отражении времени. [42]