Регулярное отражение

Cтраница 2

Маховское отражение косой ударной волны. [16]

Эта конфигурация отражения косой ударной волны называется регулярным отражением, она показана на рис. 21.1, а. [17]

Экспериментальными исследованиями установлено, что именно в области регулярного отражения возникает кавитация. Следовательно, нижняя граница зоны нерегулярного отражения, описываемая траекторией тройной точки, в которой сходятся фронты ослабленной ударной волны, падающей и волны разрежения от точки свободной поверхности на оси симметрии, может рассматриваться как потенциально возможная верхняя граница области кавитации. Согласно статистическим экспериментальным данным ( например, [13.38]) в реальной жидкости, хотя и в чрезвычайно малом количестве, но присутствует свободный газ. Минимальные из указанных параметров характерны, например, для дистиллированной воды. Неудивительно поэтому, что ударные волны не чувствуют такой структуры среды. Однако нет оснований утверждать, что то же самое относится к волнам разгрузки. Можно предположить, что рост именно этих кавитационных зародышей газа в поле волны разрежения приводит к интенсивному развитию кавитации, т.е. к существенному изменению состояния среды, а, следовательно, и параметров волнового поля в ней. [18]

Оценим влияние иестационарности процесса отражения на границу области существования регулярного отражения. [19]

УВ отраженные волны догоняют ее, сливаются с ней и регулярное отражение переходит в стадию нерегулярного. В дальнейшем тройные точки ( В) перемещаются от поверхностей отражения к центру канала, происходит полное слияние падающей и отраженных УВ, т.е. образуется плоский фронт головной УВ, распространяющийся по каналу. Давление на фронте головной УВ может превышать давление на фронтах любой из исходных волн, поэтому начальные параметры плоской УВ в каналах увеличиваются. [20]

Схема волнообразования при воздушном взрыве. [21]

Ближняя зона, где отсутствует слияние фронтов, называется зоной регулярного отражения, а дальняя зона, в которой распространяется головная волна, - зоной нерегулярного отражения. В ближней зоне при умеренной высоте взрыва давление в ударной волне очень велико. Поэтому наибольший интерес представляют данные об ударной волне в дальней зоне. Обычно рассматривают воздушную ударную волну, распространяющуюся от эпицентра с вертикальным фронтом. [22]

Можно было бы ожидать, что, подобно задаче о регулярном отражении плоского скачка от стенки ( § 15), при отражении от оси конической ударной волны со сверхзвуковой скоростью за ней тоже возникнет автомодельное течение, в котором отраженная волна является конической, а течение между падающей и отраженной волнами и, может быть, и течение за отраженной волной являются осесимметричными простыми волнами. Исследование показало, однако, что такого регулярного отражения конического скачка от оси симметрии не существует ни при каких значениях определяющих параметров. [23]

В этом случае поворот на угол xi невозможен, и картина регулярного отражения разрушается, превращаясь в конфигурацию ударных волн с тройной точкой. От тройной точки отходит поверхность тангенциального разрыва, так как сжатие газа в двух косых скачках в общем случае неэквивалентно сжатию в одном скачке. Такая конфигурация отражения называется маховским отражением ударных волн. [24]

Отражение при нормальном падении на жесткую стенку является одним из случаев регулярного отражения. Отраженная волна идет с постоянной скоростью. Отраженная волна прямая, доходит до стенок. [25]

В опытах, в которых течение близко к двумерному, при регулярном отражении наблюдаются отраженные скачки только слабого семейства. В тех же случаях, когда составляющая скорости в направлении линии пересечения скачка со стенкой не равна нулю, в некоторых условиях наблюдаются отраженные скачки сильного семейства. [26]

Рассмотрим, какое влияние оказывает на картину течения положение точки перехода от регулярного отражения к маховскому. В точке a a N переход от регулярного отражения к маховскому ( если он реализуется) должен происходить плавно. Если переход происходит при а ад, то при приближении к этой точке плотность должна возрастать. Переход к маховскому отражению в этом случае не может произойти плавно. В газе должны возникнуть дополнительные возмущения 45 ], которые экспериментально до сих пор не обнаружены. Возможное объяснение данного факта заключается в том, что эти возмущения слишком слабы. Найденное из экспериментов распределение плотности свидетельствует о том, что переход к маховскому отражению происходит при а ад. [27]

На рис. 7 приведен пример развития во времени V-образной конфигурации для случая регулярного отражения волны, а на рис. 8 - 10 - тройных маховских конфигураций для разных амплитуд падающей волны и углов падения. На рис. 11 - 14 приведены графики установления во времени амплитуды волны на стенке aw, соответствующие этим примерам. [28]

Здесь A CI sma / ( G0VD), величина а для нестационарного отражения определяет верхнюю границу области существования регулярного отражения. Ниже приводятся в градусах значения а и ап при различных числах Маха ПЛОСКОЕ. [29]

Следует отметить, что критерий К справедлив при регулярном взаимодействии как головных скачков, так и внутренних скачков при регулярном отражении от поверхности тела. [30]

Страницы: 1 2 3 4