Cтраница 2
Включение в волновод реактивных диафрагм, стержней, винтов вызывает частичное или полное отражение волн и в этом смысле эквивалентно включению катушек индуктивности или емкостей в двухпроводную линию. Величина и фаза коэффициента отражения определяются величиной и знаком эквивалентных проводимостей. Между распределением напряжений и токов вдоль двухпроводной линии и распределением полей вдоль волновода имеет место глубокая аналогия. [16]
Диэлектрическая призма с двумя металлизированными гранями позволяет исключить излучение из соответствующих граней за счет полного отражения волны от металла. От других двух граней отражение обусловливается явлением полного внутреннего отражения. Ключевая задача для такой структуры точно не рассмотрена, и поэтому нужно воспользоваться каким-нибудь приближенным подходом. Поскольку колебания в призме существуют за счет полного внутреннего отражения от граней у b, х ЕЕ ( - а, а), имеет смысл рассматривать плоские волны, падающие на эти грани под малыми ( скользящими) углами, а стало быть, можно вдоль этих направлений выделить быстроменяющиеся множители. [17]
Фактически это означает, что излучение при е ( ы) 0 не может проникнуть в вещество и происходит полное отражение волны на границе. [18]
В предельных случаях открытой ( Z2 - - 0) и закрытой ( Z2 - oo) труб множитель YI принимает максимальное возможное значение YI 1 - В обоих этих случаях имеет место полное отражение волн от конца трубы. При этом случай Z2 - - 0 реализовать трудно из-за излучения открытого конца. Реализация Z2 - vO получается достаточно точной только на низких частотах, когда сопротивление излучения мало. [19]
На рис. 7.16 показан случай, когда пластина слева граничит с воздухом. При этом справа наблюдается полное отражение волны с инверсией фазы. На рис. 7.17 и правая граница уже не является неотражающей. Отношение Z2 / Zo выбрано равным 0 25, что примерно соответствует переходу кварц / плексиглас. При этом возникает серия импульсов с промежутками, равными времени прохода через пластину, из которых на рис. 7.18 показаны в увеличенном масштабе первые восемь. Из них второй импульс всегда получается вдвое больше первого, а последующие уменьшаются в постоянном соотношении. [20]
В случае жестких опор происходит полное отражение волн; при этом через промежутки времени т, равные удвоенному времени пробега волны вдоль С. Эти колебания могут быть разложены в. [21]
Теория многократного рассеяния в сплошных средах наиб, хорошо развита для случая одномерных неодно-родностей, а в трехмерно-неоднородных средах - в приближении малоуглового рассеяния вперед. Для анализа используются схема марковских случайных процессов в диффузионном приближении, теория переноса излучения, метод суммирования ряда теории возмущений по кратности рассеяния при помощи фейнма-новских диаграмм ( решения Дайеона уравнения и Бете - Солпитера уравнения), метод геом. Одним из наиб, ярких эффектов многократного рассеяния в одномерной среде является полное отражение волны от цолуоесконечной среды со слабыми флуктуациями показателя преломления. При малоугловом многократном рассеянии в среде с трехмерными неоднородностями происходит накопление флуктуации параметров волны с ростом дистанции. В частности, накопление с расстоянием флуктуации направления нормали к поверхности пост, фазы волны приводит к росту ширины угл. В среде с пространственно-временными неоднородностями аналогичным образом растет с расстоянием ширина частотного спектра. Дисперсия флуктуации интенсивности на нек-рой глубине выходит на стационарный уровень. Совместное влияние диссипации и рассеяния приводит к существованию глубинного режима, когда угл. [22]
Соответствующие программы имеются во Всесоюзном научно-исследовательском институте гидротехники имени Б. Е. Веденеева ( ВНИИГ), в Московском инженерно-строительном институте имени В. В. Куйбышева ( МИСИ) и в ряде других институтов и проектных организаций. В Ленинградском политехническом институте имени М. И. Калинина ( ЛПИ) разработана программа совместного учета колебаний уровня воды в уравнительном резервуаре и изменения давления в турбинном трубопроводе и напорном деривационном туннеле при гидравлическом ударе. Как известно, гидравлический удар распространяется и на деривационный туннель, если применен резервуар с сопротивлением ( рис. 16 - 1, тип / / /) или сечение резервуара не обеспечивает полного отражения волны удара. В ЛПИ для учебных целей разработана также программа расчета колебаний уровня в резервуаре на аналоговых ЭВМ с демонстрацией процесса колебания. [23]
При взаимодействии бегущих волн с инженерными сооружениями возникает частичное отражение волн. При сложении частично отраженных волн с подходящими к сооружению волнами возникают интерферированные волны. Частным случаем интерферированных волн являются стоячие волны, видимая форма которых не перемещается в пространстве. Стоячие волны образуются при полном отражении волн от сооружения, имеющего вертикальную или крутонаклонную поверхность, длина которой равна или больше длины волны и плоскость которой параллельна гребням волн. Чисто стоячие волны могут возникнуть только при двухмерном волнении типа зыби, когда к сооружению могут подойти несколько волн с почти постоянными высотами и длинами. [24]