Отрыв - течение
Cтраница 2
 |
Множитель е, характеризующий изменение коэффициента теплоотдачи при обтекании цилиндра под углом я. [16] |
Исследования поперечного обтекания цилиндра потоком жидкости показывают, что в определенном месте поверхности цилиндра наблюдается характерный отрыв течения ( рис. 109), а в кормовой части образуется интенсивное вихреобразное течение. [17]
 |
Зависимость коэффициента потерь. пот от коэффициента поворота бпов А пов / ос [ Ф Р мула ] для решеток с различным относительным шагом t / l и с различным углом выноса РВЫН. [18] |
Если распределение давления вдоль контура лопаток решетки такое, чт / о не происходит сколько-нибудь заметных отрывов течения, то потери в лопаточной решетке обусловливаются в основном пограничным слоем. В этом случае потери зависят от числа Рейнольдса примерно так же, как коэффициент сопротивления продольно обтекаемой плоской пластины. Re - 1 / 2, а при турбулентном течении пропорциональны Re-1 / 5 причем Re есть число Рейнольдса, составленное по хорде лопатки. Однако коэффициент потерь сильно зависит также от положения точки перехода ламинарного течения в турбулентное при увеличении числа Рейнольдса эта точка перемещается вперед, к носку профиля. [19]
На возникновение других мод неустойчивости, вызванных трехмерными эффектами, оказывает влияние происходящий в конце концов отрыв течения, механизм которого обсуждался в разд. [20]
Таким образом, теоретические соображения, основанные на рассмотрении уравнений - пограничного слоя, показывают, что нельзя предотвратить отрыв течения от задней критической точки круглого цилиндра, каким бы большим ни было количество отсасываемой жидкости. [21]
В расширяющемся канале при подходящих обстоятельствах в качестве особого явления возникает возвратное течение и, как следствие его, отрыв течения от стенки. Такой отрыв является существенным свойством течений в пограничном слое и хорошо подтверждается экспериментальными результатами; подробнее о нем будет сказано ниже, при исследовании уравнений пограничного слоя. [22]
Расчеты Чема [163] были ВыП лнепы па биссектрисе Г0 q и возникшие у него тру ( сти при q - 20 связаны с техникой вычисления и незамеченном отрывом течения. [23]
Принцип действия отсасывания ( рис. 14.3, в) состоит в удалении из пограничного слоя частиц жидкости, заторможенных в области возрастания давления, прежде чем они успевают вызвать отрыв течения от стенки. Позади щели, через которую производится отсасывание, образуется новый пограничный слой, опять обладающий способностью к преодолению определенного возрастания давления и при надлежащем устройстве щели иногда доходящий без отрыва до задней кромки тела. Благодаря отсасыванию сильно уменьшается сопротивление давления. [24]
В случае круглого отверстия ( диаметра d) при числах Рей-нольдса Re uaf / v порядка 10 и выше ( в зависимости от того, насколько острыми являются края препятствия) в плоской стенке имеется отрыв течения и образуется круглая струя. Когда число Re возрастает до 200 или более, то струя становится более концентрированной и менее устойчивой [60] и, наконец, разрушается и становится турбулентной. [25]
 |
Течение около крылового профиля. а без отрыва. б с отрывом. По Прандтлю [ ]. [26] |
В результате течение, которое до возникновения отрыва происходило почти без трения и давало очень незначительное лобовое сопротивление, дает теперь весьма большое лобовое сопротивление. Начало отрыва течения совпадает примерно с достижением подъемной силой крыла своего наибольшего значения. [27]
Отрыв течения происходит на ее краях. Действительно, если при всех скоростях отрыв течения происходит в одном и том же месте, то характерная площадь поперечного сечения S не зависит от скорости. Отсюда и получается формула (101.2) с постоянным коэффициентом Сх. [28]
При больших числах Рейнольдса лобовое сопротивление Fx обусловлено почти исключительно разностью давлений. Если обтекаемое тело имеет сзади заостренные края, то отрыв течения за телом происходит в одном и том же месте, положение которого не зависит от скорости потока. [29]
При больших числах Рейнольдса лобовое сопротивление Fx обусловлено почти исключительно разностью давлений. Если обтекаемое тело имеет сзади заостренные края, то отрыв течения за телом происходит в одном и том же месте, положение которого не зависит от скорости потока. Примером может служить пластинка, поставленная перпендикулярно к направлению потока. Отрыв течения происходит на ее краях. Действительно, если при всех скоростях отрыв течения происходит в одном и том же месте, то характерная площадь поперечного сечения 5 не зависит от скорости. Отсюда и получается формула (101.2) с постоянным коэффициентом Сх. [30]
Страницы: 1 2 3 4