Cтраница 1
Отсутствие теплопроводности приводит к тому, что температуры соседних объемов, нагретых неодинаково, не могут постепенно выравняться. Отсутствие же вязкости не позволяет механической энергии течения переходить в тепловую форму и тем самым изменять энтропию. [1]
В случае отсутствия теплопроводности ( Ai 0) и объемного вдува ( 7 0) из (5.2.6) следует линейное по х распределение скорости. [2]
Заметим, что в отсутствие теплопроводности и внутреннего притока тепла величина 0 остается постоянной для каждой жидкой частицы. [3]
Очевидно, что в отсутствие теплопроводности начальная неравномерность распределения энтропии с течением времени сохраняется, не изменяется. [4]
Система разностных уравнений (3.36) упрощается в случае отсутствия теплопроводности. Gi, так что трехточечное разностное уравнение (3.36) решать не нужно. [5]
Изложенная теория теплообменников основана на идеализированном предположении об отсутствии теплопроводности в продольном направлении ( параллельно движению потока) как в элементах конструкции, так и в жидкости. Жидкости ( за исключением металлов) обычно имеют низкие коэффициенты теплопроводности, но коэффициент теплопроводности стенки может быть очень высоким. В связи с этим в последующем изложении рассматривается только влияние теплопроводности стенки. [6]
Лордом Кельвином ( 1862) было показано, что это - состояние, в которое атмосфера придет под действием только одних конвекционных потоков, при отсутствии теплопроводности и излучения. Следовательно, равновесие является нейтральным. Если температура уменьшается при поднятии быстрее, то равновесие делается неустойчивым. [7]
В данном случае считаем, что положение L ( t / однозначно опре - деляется положением температурного фронта, т.е. l ( t) t, ввиду отсутствия горизонтальной теплопроводности. [8]
Это не означает, что dp / dt равно нулю. В действительности dp / dt определяется уравнением (1.4.22) и обращается в нуль только в отсутствие теплопроводности и внутренних притоков тепла, т.е. для адиабатического движения. Применимость (1.4.23) в каждом конкретном случае должна быть исследована при помощи анализа порядков отдельных членов уравнения, и мы Ъернемся к этому вопросу в гл. [9]
Следует четко разграничивать понятия адиабатического и изэнтро-пического движений среды. Процесс движения жидкости и газа может быть адиабатическим и вместе с тем не изэнтропическим, если при отсутствии теплопроводности и лучеиспускания, принимаемом в идеальных схемах, или, более обще, при отсутствии теплоотдачи в потоке почему-либо возникает необратимым образом тепло. Движение может быть, наоборот, неадиабатическим, но изэнтропическим, если тепловыделения, связанные с превращением механической энергии в тепло, компенсируются путем теплопроводности или лучеиспускания. Само собою разумеется, что реальные движения являются неадиабатическими и неизэнтропическими и могут рассматриваться в качестве адиабатических или изэнтропических лишь в известном приближении. [10]