Загрузим - Большая Энциклопедия Нефти и Газа, статья, страница 1
Человек гораздо умнее, чем ему это надо для счастья. Законы Мерфи (еще...)

Загрузим

Cтраница 1


Загрузим теперь снова образец. На диаграмме повторится та же прямая DC, но в обратном направлении, и при дальнейшем нагру-жении получим кривую CEG, являющуюся как бы продолжением предыдущей диаграммы.  [1]

Загрузим систему продольными силами согласно значению наименьшего параметра, установленному приближенным способом ( фиг. Сместим верхние углы системы по горизонтали вправо на единицу и по формуле ( 82) определим поперечные силы в стойках. Если при этом смещении алгебраическая сумма поперечных сил, возникших в стойках системы, окажется равной нулю, то значение параметра, установленного приближенным способом, является истинным.  [2]

Загрузим теперь снова образец.  [3]

Загрузим элемент внешней нагрузкой. Напряжения от нее вц равномерно распределены по поперечному сечению элемента. Эпюра а у а поступательно перемещается, оставаясь подобной себе до момента, пока ад о не достигнет аг.  [4]

Загрузим линию влияния Щ постоянной нагрузкой q и вычислим усилие Щ с применением линии влияния.  [5]

Загрузим основную систему одновременно всеми лишними неизвестными, равными единице, и построим от них в основной системе эпюру изгибающих моментов. Эта эпюра называется суммарной единичной эпюрой.  [6]

Загрузим основную систему заданной нагрузкой g и лишней неизвестной R B. Под действием этой нагрузки деформации основной и заданной балок должны быть одинаковы, поэтому прогиб сечения В в основной системе будет равен нулю.  [7]

Далее загрузим ВТОРОЙ и посмотрим на содержимое активной рабочей области. Нет необходимости производить чистку между загрузками рабочих областей, так как при загрузке происходит замена содержимого активной рабочей области на содержимое, которое хранится в загружаемой рабочей области.  [8]

Для этого загрузим ее сплошной нагрузкой q и в точке В приложим лишнюю реакцию В ( фиг. Однако этого мало: в балке, изображенной на фиг. В может перемещаться по вертикали под действием нагрузок q и В; между тем, в нашей статически неопределимой балке ( фиг. В не имеет этой возможности, она должна совпадать с опорным шарниром.  [9]

Каждый ГЭ загрузим некоторой распределенной нагрузкой, - интенсивность которой обоз-лзчим XI. Она может приниматься равномерно распределенной, изменяться в пределах ГЭ по линейному или более сложному закону. Путем интегрирования функций влияния по области ГЭ, аналогично тому, как это делалось в задаче Фламана в § 4.13, сначала найдем от нагрузки Х ( напряжения и перемещения в любой точке области.  [10]

Каждый ГЭ загрузим некоторой распределенной нагрузкой, интенсивность которой обозначим Хг. Она может приниматься равномерно распределенной, изменяться в пределах ГЭ по линейному или более сложному закону. Путем интегрирования функций влияния по области ГЭ, аналогично тому, как это делалось в задаче Фламана в § 4.13, сначала найдем от нагрузки Xi напряжения и перемещения в любой точке области.  [11]

Основной системой будет балка, изображенная на фиг. Загрузим ее внешней нагрузкой и опорным моментом МА ( фиг.  [12]

Остается вычислить эти прогибы. Для этого загрузим основную систему одной нагрузкой q ( фиг.  [13]

Большое число полезных для нас функций хранится в рабочей области 1 КЛАСС, с которой мы работали в предыдущей главе. Давайте вновь загрузим эту рабочую область и посмотрим, что в ней находится, выполнив следующую последовательность команд.  [14]

Теперь приступим к графическому построению. Построим фиктивную балку и загрузим ее фиктивными силами.  [15]



Страницы:      1    2