Отыскание - распределение
Cтраница 1
 |
Электрические силовые линии. а - около электрического диполя ( при условии. [1] |
Отыскание распределения этого тока составляет один из аспектов теории металлич. [2]
Отыскание распределения абсолютного максимума в процессах случайных колебаний является одной из наиболее трудных и в то же время наиболее важных задач теории случайных процессов. До настоящего времени эта задача не имеет точного эффективного решения и на практике широко используются приближенные методы. Решение этой задачи применительно к процессам случайных колебаний усложняется необходимостью учитывать статистическую зависимость между нагружениями. [3]
 |
Изолинии вида с различными показателями 2п. [4] |
Для отыскания распределения g ( p) по приведенным формулам необходимо предварительно определить входящие в систему параметры: показатель степени эллиптических изолиний, ориентацию эллипсов относительно лабораторной системы отсчета, положение точки сгущения - из независимых экспериментальных данных, расчетов конфигурации магнитных поверхностей, модельных соображений и т.п. Значения параметров, как правило, удается уточнить в процессе реконструкции g ( p), причем использование нескольких направлений наблюдения повышает достоверность интерпретации результатов. [5]
Для отыскания распределения температур необходимо опереться на данные о распределении внутри звезды источников энергии и на уравнения теории переноса лучистой энергии. [6]
Следовательно, отыскание распределения тока с математической точки зрения эквивалентно отысканию электростатического потенциала при той же геометрии. Таким образом, методы, развитые в гл. Единственное различие между этими задачами заключается в том, что проводимость какой-либо области может уменьшаться до нуля, в то время как диэлектрическая проницаемость не может быть меньше единицы. [7]
Общего способа отыскания распределения зарядов, создающих электростатические поля с заданной конфигурацией эквипотенциальных поверхностей, в настоящее время не существует. Поэтому при определении емкостей по методу эквивалентных зарядов пользуются обычно обратным методом: задаваясь тем или иным конкретным распределением зарядов, находят для каждого из них форму эквипотенциальных поверхностей электростатического поля и получают тем самым некоторый набор распределений зарядов, создающих известные поля. Пользуясь им, можно в ряде случаев найти такое распределение зарядов, для которого форма эквипотенциальных поверхностей совпадает ( или достаточно близка) с формой поверхностей рассматриваемых проводников. [8]
Поставим задачу отыскания распределения вероятностей реализации различных реакций на выходе алгоритма при фиксированных статистических характеристиках и структуре входных воздействий на систему. [9]
Покажем, что отыскание распределения плотности тока в диске сводится к решению двумерной задачи. [10]
Наша задача состоит в отыскании распределений скорости и температуры в поперечном сечении канала. Будут рассчитаны также значение / Re, интегральное число Нуссельта и локальные числа Нус-сельта на обогреваемой стенке. [11]
Для решения дифракционных задач - отыскания распределения на экране интенсивности световой волны, распространяющейся в среде с препятствиями, - применяются приближенные методы, основанные на принципах Гюйгенса и Гюйгенса-Френеля. [12]
Для решения дифракционных задач - отыскания распределения на экране интенсивности световой волны, распространяющейся в среде с препятствиями - применяются приближенные методы, основанные на принципах Гюйгенса и Гюйгенса - Френеля. [13]
Мы видели также, что отыскание распределений температур в полуограниченном стержне сводится к интегрирова ниютого же фундаментального диферевциального уравнения, что и для предыдущей задачи. И здесь мы увидим, что математическое решение этих задач может быть использовано для нахождения коэфициентов теплопроводности и тенлообмена. В практической лабораторной работе всегда можно иметь стержень настолько большой длины, что нагревание одного конца его нисколько не влияет на температуру другого и. Однако, некоторые из наиболее достоверных методов определения коэфициента теплопроводности оенсн ваны на математическом анализе потока теп а в коротком стержне, оба конца которого подчинены определенным температурным услбвиям. [14]
В задачу теории пористых электродов входит отыскание распределения скорости процесса по глубине электрода, зависимости интегрального тока от поляризации и структуры электрода и рекомендация оптимальной структуры и толщины электрода. Эта задача чрезвычайно трудная. [15]
Страницы: 1 2 3 4