Оценка - плотность - ток
Cтраница 1
Оценки плотности тока / 10 5 А / м2 соответствуют направленной скорости электронов выше пороговой как для ионно-циклотронной моды, так и для ионно-звуко-вой. Поэтому из анализа измерений нельзя сделать однозначного вывода о том, что наблюдаемое аномальное сопротивление обусловлено только ионно-циклотронной модой. [1]
Оценка плотности тока на электроде путем измерения толщины покрытия является специфическим методом, широко используемым в основном в гальванотехнике. Этот способ применим лишь в тех случаях, когда выход металла по току не зависит от плотности тока, и следовательно, равномерности распределения тока и металла совпадают. [2]
Определение зависимости скорости электрохимической реакции от температуры позволяет провести оценку плотности тока и перенапряжения, при которых происходит переход от обычного разряда к безак-тивационному. Это означает, что при т т ] все тафелевские прямые, приведенные на рис. 134, должны встретиться в одной точке, в которой и происходит переход в безактивационную область. [3]
Определение зависимости скорости электрохимической реакции от температуры позволяет провести оценку плотности тока и перенапряжения, при которых можно ожидать перехода от обычного разряда к безактивационному. Это означает, что при TITI все тафелевские прямые, приведенные на рис. 134, должны встретиться в одной точке, в которой и должен происходить переход в безактивационную область. [4]
 |
Зависимость скорости движения пятна на однородном ртутном катоде, изображенном на 90, от напряженности поля для ряда токов. [5] |
Само собой разумеется, что прежде чем делать далеко идущие заключения о механизме дуги, Правомерность оценки плотности тока в катодном пятне по характеристикам его движения должна быть подвергнута тщательной проверке. [6]
I), поскольку для заданного числа пар полюсов площадь пазов превосходит значение, соответствующее р0пт - Вопрос об уменьшении площади паза и наружного диаметра следует решить после оценки плотности тока. [7]
 |
Зависимость плотности тока в обмотке статора от ширины меди в пазу при косвенном водородном охлаждении. [8] |
При непосредственном охлаждении обмотки плотность тока статора практически мало зависит от номинального напряжения. Для оценки плотности тока обмотки с непосредственным охлаждением удобно задаться нагревом охлаждающей среды, скоростью ее движения и длиной охлаждаемого участка. Как правило, эти параметры охлаждения при выборе электромагнитных нагрузок уже могут быть в достаточной мере уточнены. [9]
Все различие в оценках плотности тока в работах этих авторов ом приписал тому, что в них объектом наблюдения служило пятно на разных стадиях своего развития. Как это ясно из описанной выше истории вопроса, изменение представлений о размерах катодного пятна явилось прямым результатом совершенствования методов наблюдения, позволивших вскрыть тонкую структуру пятна и приблизиться к оценке истинной величины эмиссионной поверхности катода. [10]
Именно за счет увеличения разрешающей способности применявшейся аппаратуры следует отнести неуклонное увеличение оцениваемых значений плотности тока дуги за несколько последних десятилетий. Уже сам по себе указанный прогресс говорит о ненадежности данного метода оценки плотности тока. Во-вторых, даже если бы и удалось получить действительно мгновенное изображение катодного пятна, к чему, по-видимому, приблизился в своих экспериментах Фрум, то и тогда следовало бы считаться с возможностью значительной ошибки, связанной с отождествлением светящейся области с самим каналом тока, которым определяется максимальное значение градиента электрического поля у поверхности катода. Таким образом, анализ применявшихся методов оценки плотности тока у катода дуги приводит к выводу, что по самому их принципу эти оценки должны приводить к заведомо заниженным значениям плотности тока, не дающим точного представления о величине электрического поля у катода дуги, с чем необходимо считаться при использовании их для вычисления автоэлектронной эмиссии катода. [11]
Именно за счет увеличения разрешающей способности применявшейся аппаратуры следует отнести неуклонное увеличение оцениваемых значений плотности тока дуги за несколько последних десятилетий. Уже сам по себе указанный прогресс говорит о ненадежности данного метода оценки плотности тока. Во-вторых, даже если бы и удалось получить действительно мгновенное изображение катодного пятна, к чему, по-видимому, приблизился в своих экспериментах Фрум, то и тогда следовало бы считаться с возможностью значительной ошибки, связанной с отождествлением светящейся области с самим каналом тока, которым определяется максимальное значение градиента электрического поля у поверхности катода. Таким образом, анализ применявшихся методов оценки плотности тока у катода дуги приводит к выводу, что по самому их принципу эти оценки должны приводить к заведомо заниженным значениям плотности тока, не дающим точного представления о величине электрического поля у катода дуги, с чем необходимо считаться при использовании их для вычисления автоэлектронной эмиссии катода. [12]
Керра были получены мгновенные фотографии увеличенного изображения пятна на ртути и жидком сплаве Na и Са. Использованная в этих работах аппаратура позволяла делать одиночные или множественные онимки пятна, следующие друг за другом с интервалом 0 4 - 70 мксек, причем время экспозиции могло изменяться в пределах 0 1 - 6 мксек. В результате изучения снимков Фрум пришел к выводу, что катодное пятно на ртути и сплаве Na и Са представляет собой своеобразный пакет, состоящий из более мелких пятен, каждое из которых переносит ток около 1 а и быстро передвигается по катоду. Помимо этого, в указанных работах было найдено, что при наложении тангенциального к катоду магнитного поля упомянутые мелкие пятна вытягиваются в цепочку примерно вдоль линий сил и движутся сомкнутым строем в направлении нормали к цепочке. Толщина образующейся цепочки мала по сравнению с ее длиной. Это обстоятельство объясняет расхождение в оценках плотности тока, произведенных Фрумом и предыдущими авторами, считавшими пятно круглым. [13]
Следует подчеркнуть, что во всех упоминавшихся работах по существу употреблялись лишь косвенные методы оценки величины эмиссионной поверхности. Но ни та, они другая величина не способна дать точное представление об истинных размерах области Sj высокой плотности тока у катода и существующих в ней градиентах поля. В самом деле, как мы увидим иже, Sh представляет собой в действительности относительно большую область поверхности металла, подвергшегося плавлению в результате сообщаемой катоду положительными ионами тепловой энергии. Вследствие рассеяния энергии в металле размеры этой области могут в десятки и сотни раз превосходить величину поверхности Sj, к которой подводится тепловая энергия. При этом принципиально невозможно установить связь между величинами 5 & и Sj, так как Sk зависит преимущественно не от величины поверхности Sj, а от энергии, доставляемой к этой поверхности. Не лучше обстоит дело и с оценкой плотности тока по величине видимой поверхности свечения SL катодного пятна. Во-первых, катодное пятно обладает сложной структурой и подвергается непрерывным и чрезвычайно быстрым изменениям, скорость которых нам в точности неизвестна. Чем выше разрешающая способность примененной аппаратуры, тем меньшая величина поверхности; катодного пятна должна выводиться из подобных наблюдений. [14]
Страницы: 1