Cтраница 2
В работе [170] на основе общих нестационарных уравнений сохранения массы и энергии анализируются условия проведения кинетических исследований, позволяющие получить надежные данные о кинетике термодеструкции полимеров и композиционных полимерных материалов в условиях программного и высокоскоростного нагрева. Автором [170] сформулирован теоретико-экспериментальный подход, позволяющий на основе оценок характерных времен рассматриваемых процессов выбрать геометрические размеры исследуемых образцов, а также условия проведения экспериментов при линейном нагреве. Методики расчета кинетических параметров процесса термодеструкции полимерных материалов базируются на использовании характеристик термических превращений полимеров на их начальных стадиях: температура и время начала термодеструкции. [16]
Для регистрации перехода в нормальное состояние к измерительному участку припаиваются потенциальные концы. После перехода температура образца быстро увеличивается ( если образец не стабилизирован стационарно), и, чтобы он не сгорел, надо быстро отключить источник питания. Оценку характерного времени разогрева можно сделать на основе теории, изложенной в разд. [17]
Предыдущие результаты получены при явном предположении, что химический состав или средняя атомная масса ЦИ остаются неизменными. Другими словами, до сих пор мы не принимали во внимание возможность перемешивания внутренних и внешних слоев посредством меридиональных течений, порожденных вращением. С помощью оценки характерного времени по формуле ( 49) Свит показал, что эти течения слишком медленны, чтобы вызывать сколь-нибудь заметные эффекты в лучистых зонах звезд поздних спектральных классов ( таких, как Солнце), и потому для этих звезд перемешиванием за счет вращения, несомненно, можно пренебречь. Опираясь на те же доводы, Свит пришел-к заключению, что звезды верхней части главной последовательности хорошо перемешаны, поскольку циркуляция в однородных звездах достаточно быстрая, чтобы за время их жизни вещество могло много раз покинуть конвективное ядро и вернуться в него. Однако Местел показал, что этот вывод нуждается в серьезном пересмотре. [18]
Такая асимптотика соответствует обычному упругому режиму; амплитуда колебаний давления падает с ростом частоты. Таким образом, с ростом частоты амплитуда колебаний давления падает, а сдвиг фаз возрастает примерно до со-х / т ] 1 / б, затем сдвиг фаз начинает падать, а амплитуда колебаний давления остается постоянной. Это обстоятельство может быть использовано для оценки характерного времени 6 трещиновато-пористого пласта по наблюдениям колебаний давления при периодическом возбуждении скважины. [19]
Такая асимптотика соответствует обычному упругому режиму; амплитуда колебаний давления падает с ростом частоты. Таким образом, с ростом частоты амплитуда колебаний давления падает, а сдвиг фаз возрастает примерно до co-x / Til / 6, затем сдвиг фаз начинает падать, а амплитуда колебаний давления остается постоянной. Это обстоятельство может быть использовано для оценки характерного времени 6 трещиновато-пористого пласта по наблюдениям колебаний давления при периодическом возбуждении скважины. [20]
При этом очевидно, что закон изменения давления в канале со временем определяется, в основном, интенсивностью процессов массоотвода, а закон изменения температуры - процессами теплопроводности в окружающую грунтовую породу. Другим, более простым, является подход, основанный на одномерном моделировании процессов теплопроводности и фильтрации в предположении установления динамического равновесия на всем протяжении канала. Несмотря на всю его приближенность, такой подход может быстро дать реалистичную оценку характерного времени снижения основных параметров среды в каналах. [21]
Это преобразование улучшает обусловленность якобиана системы, т.е. уменьшает жесткость задачи. Затем полученная в результате преобразования система уравнений решается по неявной схеме Эйлера методом Ньютона. При такой конструкции алгоритма в преобразованном уравнении правые части быстрых переменных содержат члены с большими константами и называются авторами алгоритма быстрыми комбинациями. У медленных переменных в слагаемых скоростей будут отсутствовать члены с большими константами. Однако надо отметить, что константа скорости химической реакции сама по себе не является оценкой характерного времени би - и тримолекулярных процессов. Для такой оценки необходимы скорости элементарных стадий, а эти скорости могут быть получены только в процессе решения системы кинетических уравнений. Поэтому в некоторых случаях предложенный алгоритм может, не привести к желаемому разделению на быструю и медленную подсистемы и фактически сведется к интегрированию неявным методом Эйлера системы обыкновенных дифференциальных уравнений, практически не отличающейся от исходной по жесткости. [22]