Пайерлса-набарро
Cтраница 1
Пайерлса-Набарро в какой-то мере физически присуще поверхности, а электрическое иоле, освещение и легирование могут усиливать этот эффект, т.е. способствовать проявлению аномальности механических свойств у поверхности кристалла. Это предположение подтверждается малой величиной энергии активации движения дислокаций и большой величиной активационного объема [539], что свидетельствует о некоторой сглаженности потенциального рельефа у поверхности кристалла. [1]
Пайерлса-Набарро) прочность соединений того и другого типа почти одинакова. [2]
В качестве низкотемпературного контролирующего пластическую деформацию механизма для калия указывается механизм Пайерлса-Набарро [53, 126, 128], хотя Бозер и Бретт [129] показали, что деформация высокочистого калия при Т 30 К контролируется механизмом взаимодействия дислокаций с примесями. [3]
Во время пластической деформации металлического материала внешняя сила должна преодолеть сопротивление передвижению дислокаций, определяемое значением силы Пайерлса-Набарро. Эта сила зависит от интенсивности межатомного взаимодействия в кристаллической решетке сплава. [4]
Согласно работам [147, 156, 186], в очень чистых металлах с о. Пайерлса-Набарро может составить значительный вклад в сто. Поскольку напряжение Пайерлса - Набарро растет с понижением температуры, то оно может обусловить температурную зависимость предела текучести [180, 192], причем влияние этого напряжения у металлов VIA группы на рост предела текучести при приближении температуры к абсолютному нулю может быть существенным. [5]
 |
Схема зависимости напряжения. [6] |
Низкотемпературный заштрихованный участок на рис. 154 с наклонами В3 связан либо с влиянием на напряжение течения вторых фаз ( частицы выделения), либо с неконсервативным движением порогов в винтовых дислокациях. Наклон В2 обусловлен либо механизмом Пайерлса-Набарро, либо поперечным скольжением. [7]
Так как используемые до настоящего времени атомные модели дислокаций основывались на очень упрощенных представлениях, то некоторые из результатов, полученных на основании этих моделей, также оказывались чрезмерно упрощенными. Так, например, модель Френкеля необоснованно предполагает сохранение постоянных нормальных межатомных расстояний в нижнем ряду атомов под дислокацией. Модель Пайерлса-Набарро более сложна, но зато и более совершенна. Эта модель учитывает возможность деформации обоих прилегающих рядов атомов над дислокацией и под дислокацией и позволяет учитывать взаимодействие целых рядов атомов вместо непосредственного взаимодействия одних только соседних атомов. Однако геометрическая форма дислокации не представлена во всех подробностях также и в этой модели. Каждая из моделей дислокации имеет свои преимущества при рассмотрении тех или иных свойств металла и тех или иных явлений деформации. [8]
 |
Кривые статического растяжения ( а и усталости ( б 1 - Мо. 2 - Mo-Ni. 3 - Mo-Re. [9] |
Такое резкое улучшение механических свойств молибдена поверхностнолегированного рением, связано с так называемым, рениевым эффектом, который еще до конца не объяснен. Рений в молибдене не только повышает пластичность, но и увеличивает прочностные характеристики. Легирование рением приводит к искажению стабильности ОЦК-решетки, к уменьшению сил Пайерлса-Набарро и облегчению двойникования. [10]
Характерной особенностью сдвигового превращения аустенита в области температур образования видманштеттовых структур является относительно медленный термически активируемый рост кристаллов. Термическая активация в условиях недостаточной движущей силы превращения создает возможность преодоления барьеров на пути консервативно перемещающейся полукогерентной границы кристаллита. К таким барьерам относятся дислокации, пересекающие плоскость скольжения, атомы примесей, силы Пайерлса-Набарро. [11]
На рис. 103 представлена модель полосы скольжения; скопление дислокаций в зерне диаметром d вызывает высокую концентрацию напряжений на каждом конце полосы. При растяжении образца сдвиговое напряжение т ст / 2, где а - приложенное напряжение растяжения действует по плоскости скольжения. Так как скольжение происходит при движении дислокаций, сдвигу, обусловленному напряжением т, противодействует напряжение трения т -, являющееся суммой сопротивления решетки скольжению ( сила Пайерлса-Набарро), и упрочнения за счет частиц второй фазы, скоплений атомов растворенных элементов или точечных дефектов ( если материал, например, был подвергнут нейтронному облучению), а также исходной плотности дислокаций. При двой-никовании тг весьма мало и его обычно принимают равным нулю. [13]
Действительно, скорость релаксации особенно велика в структурах а. Внешне это выражается в очень слабой зависимости скорости движения дислокаций от напряжения [ уравнение ( 17) ] или, наоборот, в очень сильной скоростной зависимости напряжения. Значительная доля ковалентных связей имеется в металлах с о. Кроме того, из представлений о силах Пайерлса-Набарро известно, что дислокации в о. [14]
Специфика старения этих сплавов состоит в том, что оно происходит ( как и деформационное старение) на фоне большой плотности дефектов, которая возникает после мартенситного превращения. Несмотря на многочисленные исследования, природа выделяющихся фаз не вполне выяснена. Возможны выделения NisMo, в присутствии титана NisTi, что приводит к дополнительному упрочнению. Высокая пластичность этих сплавов, по-видимому, в значительной мере связана со свойствами матрицы, которые определяются малым содержанием углерода и присутствием никеля и кобальта. Влияние последних, возможно, сводится либо к ослаблению взаимодействия дислокаций с углеродом, либо к уменьшению температурной зависимости сил Пайерлса-Набарро. Вторая причина связана с особенностями старения в присутствии кобальта и молибдена: в последнем случае наблюдается более равномерное распределение фаз. [15]
Страницы: 1