Куперовская пара

Cтраница 2

При прохождении контакта, на который наложена разность потенциалов U, энергия куперовской пары изменяется на 2eU и, следовательно, на другой стороне контакта происходит интерференция двух взаимно когерентных волн, частоты которых отличаются на Асо 2eU / H. При интерференции возникают биения амплитуды суммарной волны с частотой Асо, которые означают, что через контакт протекает переменный ток. Таким образом, через контакт, находящийся под напряжением U, протекает переменный сверхпроводящий ток частоты Асо 2eU / H. В этом состоит нестационарный эффект Джозефсона. [16]

Магнитная доменная структура, предсказанная теоретически Для одноосных фер-ромагнотиксш, находящихся в сверхпроводящем состоянии. Стрелки показывают направ-леггие матнтных моментов Ж внутри доменов. [17]

Такое рассеяние приводит к перевороту спиыа электрона проводимости и нарушению сипглетного спинового состояния куперовской пары. В мапштоупорядо-ченном состоянии локализов, электронов обменное рассеяние соответствует рассеянию электрона на спиновых волнах. Характерное значение энергии для эффекта магнитного рассеяния примерно равно kTM, где Tw - темп - pa магн. Обменное рассеяние слабо, пока эта тсмп-ра мала по сравнению с тони-рой перехода в сверхпроводящее состояние Тс. Из-за обменного рассеяния сверхпроводимость оказывается невозможной в обычных ферромагн. [18]

Как и в случае сверхпроводимости, она определяется энергией, необходимой для разрыва куперовской пары и получения частицы в несвязанном состоянии. [19]

Но существуют два эффекта, уменьшающие роль сил притяжения и усложняющие представление о куперовских парах, возникающих за счет сил Ван-дер - Ваальса. Во-первых, притяжение между данными атомами экранируется другими частицами. Во-вторых, на малых расстояниях притяжение между атомами сменяется отталкиванием. Таким образом, если в жидкости и есть какие-то силы притяжения, то они могут привести к образованию куперовских пар лишь в том случае, если соответствующая волновая функция достаточно мала в области малых расстояний, где притяжение сменяется отталкиванием. [20]

Снова отметим дополнительный коэффициент 2, появляющийся в уравнений (12.166), связанный с удвоенным зарядом куперовской пары. [21]

Пары электронов с противоположными по знаку проекциями спина и суммарным импульсом, равным нулю, называются куперовскими парами. Как было обнаружено Купером, они могут образовывать связанные состояния при сколь угодно малом взаимодействии. Это вытекает из следующего простого соображения: в сколь угодно мелкой потенциальной яме импульсы электронов убывают по мере их удаления друг от друга, так как происходит торможение вследствие их взаимного притяжения. Однако при температурах, близких к нулю, убывание импульса не может быть безграничным. Как только импульсы частиц достигают значения & тах, дальнейшее уменьшение импульса становится невозможным вследствие принципа Паули, так как все места внутри сферы Ферми заняты электронами. Это значит, что дальнейшее увеличение расстояния между компонентами пары невозможно, и они образуют связанное состояние. [22]

Действительно, ввиду квазидвумерности электронного движения, вихри Абрикосова оказываются как бы набранными из элементарных вихрей, локализованных, вслед за куперовскими парами и самими электронами, в проводящих слоях. При низких температурах эти элементарные вихри, получившие на физическом жаргоне название блинов, благодаря слабому притяжению между ними выстраиваются в линию, а затем уже эти линии формируют вихревую решетку. [23]

Перестройка энергетического спектра электронов в сверхпроводнике ( сплошная линия по сравнению с нормальным металлом ( пунктир. [24]

Поскольку при этом образуются щ электрона, то на каждый из них приходится анергия не меньшая Д, так что 2Д имеет смысл энергии свяй куперовской пары. [25]

Превалирование сил притяжения между электронами в решетке над силами отталкивания делает электронный газ в металлах неустойчивым к процессу образования из электронов электронных пар, которые называют куперовскими парами по имени ученого Купера, впервые показавшего, что образование таких пар является энергетически выгодным. [26]

Температурная зависимость удельной теплоемкости для нормального проводящего и сверхпроводящего состояний. При температуре точки сверхпроводящего перехода удельная теплоемкость резко изменяется. [27]

Таким образом, полагают, что в сверхпроводящем состоянии образуются электронные пары ( kf, - k), определенным образом упорядоченные и участвующие в движении, называемые куперовскими парами. [28]

Сравнивая ( 482) и ( 486), видим, что Д0 сверхпроводника в ехр [ 1 / N ( 0) V ] раз превышает величину энергии связи изолированной куперовской пары. [29]

Подобно тому как введенная в § 26 функция S ( Jf) имела смысл волновой функции частиц в конденсате, так функцию iF ( t, 1 1; t, Г2) можно рассматривать как волновую функцию частиц, связанных в находящихся в конденсате куперовских парах. [30]

Страницы: 1 2 3 4