Бозе-конденсат
Cтраница 3
Этот переход характеризуется комплексным скалярным параметром порядка - волновой ф-циеи бозе-конденсата куперовских пар Чг ( г), где г - пространственная координата. [31]
Хорошо известно, как интерпретировать этот результат. В случае когда ц 0, макроскопическое число частиц N0, образующих бозе-конденсат, находится в основном состоянии; распределение остальных частиц по-прежнему определяется функцией Бозе. [32]
Мейсснера физически объясняется появлением в металле индукционных токов, экранирующих источники поля и не затухающих в условиях сверхпроводника. Точно так же в модели Хиггса появление массы векторного поля связано с индукционными токами в бозе-конденсате. Они не затухают со временем, а следовательно, можно сказать, что в модели Хиггса мы сталкиваемся с явлением сверхпроводимости на уровне элементарных частиц. [33]
Близость т-ры конденсации идеального Бозе-газа к т-ре сверхтекучего перехода в 4Не позволяет считать, что сверхтекучесть 4Не связана с появлением Бозе-конденсата. Образование Бозе-конденсата возможно и в Ферми-системах. Так, электроны в металлах благодаря взаимодействию с колебаниями решетки связываются в пары, образуя Бозе-частицы, конденсация к-рых приводит к С. Поскольку такая жидкость заряжена, С. [34]
Проведенные эксперименты открывают новые возможности для исследования когерентных атомных пучков. В частности, очень интересным представляется вопрос о том, можно ли экспериментально найти и изучить эффекты, возникающие при изменении разности фаз между двумя бозе-конденсатами. Использование когерентных эффектов может позволить найти новые возможности и для атомных лазеров. [35]
Предложена теория фазового перехода в релятивистской скалярной модели со спонтанным нарушением симметрии, входящей как составная часть в модели единой теории слабого и электромагнитного взаимодействий. Отмечается, что в процессах с изменением температуры ( в частности, при эволюции горячей Вселенной) происходит нарушение баланса энергии вещества за счет перекачки ее из ненаблюдаемого бозе-конденсата. [36]
Это притяжение в принципе может привести к образованию связанного состояния двух электронов, т.е. может произойти спаривание электронов. Пара электронов обладает целочисленным спином и, следовательно, может испытывать Бозе-конден-сацию. Бозе-конденсат из спаренных электронов составляет сверхтекучую компоненту электронной жидкости. Другими словами, спаривание электронов является результатом электрон-фононного взаимодействия. Следует отметить, что сама по себе идея о решающей роли электрон-фо-нонного взаимодействия для образования сверхпроводящего состояния была известна за несколько лет до этих работ. Было отмечено, что хорошие проводники типа щелочных и благородных металлов никогда не бывают сверхпроводниками, а такие плохие проводники, как свинец, ртуть, олово, цинк, ниобий, становятся сверх-проводимыми. [37]
Близость т-ры конденсации идеального Бозе-газа к т-ре сверхтекучего перехода в 4Не позволяет считать, что сверхтекучесть 4Не связана с появлением Бозе-конденсата. Образование Бозе-конденсата возможно и в Ферми-системах. Так, электроны в металлах благодаря взаимодействию с колебаниями решетки связываются в пары, образуя Бозе-частицы, конденсация к-рых приводит к С. Поскольку такая жидкость заряжена, С. [38]
Когерентное сверхтекучее состояние возникает в результате перехода макроскопич. В случае слабого взаимодействия частиц бозе-конденсация означает накопление атомов в одно-частичном состоянии с наим. Атомы, находящиеся в бозе-конденсате, описываются одной и той же волновой ф-цией, и поэтому их движение макроскопически когерентно. Параметр порядка ф определяется в этом случае как ср. В реальном сверхтекучем Не величина п, измеренная посредством рассеяния нейтронов, составляет при низких темп - pax всего - 0 lp / m, что указывает на весьма сильное взаимодействие атомов Не между собой. При достаточно большом взаимодействии между атомами жидкости величина ге, а вместе с ней и параметр порядка сверхтекучего состояния могут обратиться в нуль. [39]
Поскольку все частицы, находящиеся в конденсате, имеют одинаковые физические характеристики ( все в одном состоянии), их поведение можно описать одной волновой функцией от одной пространственной переменной. Течение такого конденсата является сверхтекучим. Действительно, любой из частиц бозе-конденсата теперь очень не просто рассеяться на каком-либо дефекте. Остальные частицы конденсата препятствуют этому акту. [40]
 |
Влияние спаривания на одночастичный спектр нуклонов в модели эквидистантных уровней. Д. 2d, d - расстояние между соседними уровнями JV. [41] |
В металлах притяжение между находящимися вблизи поверхности Ферми электронами, обусловленное обменом фононами, может приводить к образованию связанных состояний квазичастиц - куперовских пар. При низкой темп-ре эти пары образуют бозе-конденсат ( см. Боге-Эйнштейна конденсация), сверхтекучесть к-рого и приводит к сверхпроводимости металла. Энергия связи пары Д играет роль параметра порядка для фазового перехода из нормальной фазы металла в сверхпроводящую. Она определяет и энер-гетич, щель в одночастичном спектре сверхпроводника. [42]
На самом деле в § 8.4 мы видели, что этот лагранжиан является релятивистским вариантом свободной энергии в теории Гинзбурга - Ландау, описывающей сверхпроводимость. II), он также проникает в квантованные линии потока, которые называют абрикосовскими линиями потока. Именно это явление описывают данные решения, причем поле р в случае сверхпроводимости является бозе-конденсатом. [43]
Сущность явления бозе-конденсации выясняется, если устремить величину N к бесконечности и следить за поведением в этом пределе доли полного числа частиц vp Пр / N, приходящейся на данный уровень. В этом и состоит явление бозе-конденсации при Т Тс, которое вызвано переполнением верхних уровней, уже не способных в совокупности удержать на себе число частиц, стремящееся в пределе к N. Именно поэтому нижний уровень заполняется макроскопически большим, сравнимым с N числом частиц, которые, как часто говорят, составляют вместе бозе-конденсат. [44]
Квазичастицы в ряде случаев являются строительным материалом более сложных динамических конструкций в кристаллах. Так, электрон проводимости и дырка в полупроводнике образуют водородоподобный ( точнее, позитрониевоподобный) атом, экситон Мотта, а два электрона в сверхпроводнике - квазимолекулу, куперовскую пару. Энергетическая структура сверхпроводника представляет собой интереснейший конгломерат свойств ферми - и бозе-возбуждений: электроны проводимости ( фермионы) из узкого слоя вблизи поверхности Ферми образуют бозе-частицы ( куперовские пары), которые, однако, существуют только в бозе-конденсате, а элементарные возбуждения над бозе-конденсатом - фермионы ( электроны проводимости), результат разрыва пар за счет теплового движения. [45]
Страницы: 1 2 3 4