Cтраница 2
В этой книге мы подробно рассмотрим структуру слабых токов, заряженных и нейтральных, и свойства промежуточных бозонов. Первая часть книги посвящена преимущественно феноменологическому анализу различных слабых процессов при низких энергиях, ниже порога рождения W - и Z-бозонов. Во второй части книги мы в основном рассматриваем физику слабого взаимодействия при высоких энергиях, выше порога рождения W - и Z-бозонов. [16]
Весьма заманчиво поэтому свести четырехчастичное взаимодействие к трехчастич-ному, осуществляющемуся посредством новой частицы, получившей название промежуточного бозона W. На рисунке 23 изображены ( показанные ранее на рисунке 22 диаграммы распада мюона и нейтрона с участием промежуточного бозона - пунктирная линия. [17]
Рассматривая безмассовое двухкомпонентное нейтрино, можно считать передачу импульса при его взаимодействии со средой малой по сравнению с массами промежуточных бозонов. [18]
Для объяснения слабых взаимодействий в соответствии с общим подходом вводят переносчика слабого взаимодействия, роль которого играет гипотетическая частица - промежуточный бозон W. Его масса должна быть больше нуклонной, а заряд - положительным или отрицательным. [19]
В этой статье мы рассматриваем только четырехфермионное СВ, хотя для оценки Л в цитированных выше работах используется главным образом теория с промежуточным бозоном. [20]
В рубрику другие частицы мы включили, прежде всего, неоткрытые бозоны Хиггса Н, которые в стандартной модели используются для придания массы промежуточным бозонам. Возможно, что введение Н сигнализирует о том, что мы наткнулись на очередное эффективное поле, которое окажется проявлением коллективных эффектов какого-то взаимодействия более фундаментального уровня. [21]
Существенное различие масс тяжелых бозонов W и Z и масс фотонов определяет наблюдаемое различие сечений слабых и электромагнитных процессов, хотя как W и Z, так и фотоны являются промежуточными бозонами единого электрослабого взаимодействия. Образование виртуальных фотонов, обусловливающих чисто электромагнитные процессы, не требует затраты энергии на создание массы покоя фотона, поскольку она равна нулю. [22]
Существование промежуточных бозонов может также определить поведение С. [23]
Основываясь на этой аналогии, авторы указали [4] ( см. также [5]), что подобная ситуация должна возникнуть и в МЕТ. В результате массы промежуточных бозонов, а также фермионов исчезнут и слабое взаимодействие станет, подобно электромагнитному, дальнодействующим. [24]
Слабое взаимодействие свойственно всем частицам; примером слабого взаимодействия является р-распад. Слабое взаимодействие объясняется обменом промежуточными бозонами - частицами, которые имеют большую массу покоя ( около 100 ГэВ) и спин А. [25]
Открыто оно было в ходе объяснения процессов р - распада. Радиус слабого взаимодействия определяется массами промежуточных бозонов т и тг. [26]
Цвейгом / состоит в том, что все частицы, участвующие в сильных взаимодействиях, построены из более фундаментальных частиц - кварков. Кроме лептонов, фотонов и промежуточных бозонов, все уже открытые частицы являются составными. [27]
Наибольший интерес заключается в поисках промежуточных бозонов в слабых взаимодействиях и изучении энергетич. [28]
Бета-распад происходит за счет слабого взаимодействия. Следовательно, в нем должен участвовать промежуточный бозон. [29]
Успехи физики элементарных частиц при больших энергиях позволили приступить К исследованию процессов, имевших место в самом начале расширения Вселенной, Согласно теории, при Т1013 К вещество состояло в основном из кварков. При У-1015 К вещество содержало большое кол-во промежуточных бозонов - частиц, осуществляющих единое электрослабое взаимодействие. При еще больших темн-рах ( Т - - 1028К) происходили процессы, к-рые, вероятно, обусловили само существование вещества в сегодняшней Вселенной. С участием этих частиц кварки могут превращаться в лептоны п обратно. В это время кол-во частиц п античастиц каждого сорта было, вероятно, совершенно одинаковым. [30]