Cтраница 1
Калибровочные бозоны и лептоны в пределах точности выполненных измерений не обнаруживают конечных размеров. Это означает, что их размеры 10 1 см ( по оценке на нач. [1]
Калибровочные бозоны - элементарные частицы со спином 1, обмен которыми обусловливает известные взаимодействия. К ним относятся фотоны ( 7), глюоны ( g), W и Z - переносчики соответственно электромагнитного, сильного и слабого взаимодействий. [2]
Заряженные калибровочные бозоны в L-секторе соответствуют тахионному осповвоаму состоянию бозоииой струны с импульсом ( и гомотопическими числами) К ( см. разд. [3]
Чтобы ввести дополнительные калибровочные бозоны, нужно расширить калибровочную группу. [4]
Хиггсы, как и калибровочные бозоны, проявляются в виртуальном состоянии как кванты соответствующего поля ( поля Хиггса), но должны существовать и в виде реальных физических частиц. [5]
В рамках теории струн калибровочные бозоны возникают как безмассовые ( или легкие) состояния открытых струн. В случае одной D-браны ( рис. 8.1 а) имеется одно безмассовое возбуждение открытой струны, распространяющееся вдоль мировой поверхности D-браны. D-бране локализована калибровочная U ( l) - теория. Если имеется М параллельных D-бран ( рис. 8.15), положения которых не совпадают, то имеются струны, начинающиеся и оканчивающиеся на одной и той же D-бране, и струны, оканчивающиеся на разных D-бранах. [6]
Как следствие, получается теория, в к-рой переносчиками взаимодействия являются калибровочные бозоны: глюоны, фотон, W и Z. Число поколений фермионов в модели также не определено. Пока эксперимент уверенно утверждает лишь то, что число поколений не превышает трех, если в природе не существует тяжелых нейтрино с массами в неск. [7]
Гипотетическая фаза деконфайнмента в калибровочной теории с непрерывной группой симметрии должна содержать безмассовые калибровочные бозоны. Используя формализм матрицы переноса для нахождения уровней энергии системы, мы определим массовую щель ( mass gap) как разность энергий основного и первого возбужденного состояний. Эта величина должна быть точно равна нулю в фазе деконфайнмента, допускающей существование свободных глю-онов. [8]
Таким образом, на сегодняшнем уровне понимания элементарными частицами являются кварки, лептоны и калибровочные бозоны. Существуют ли еще более элементарные сущности, составляющие материю. [9]
В ожидании новых экспериментальных открытий теоретики продолжают конструировать модели, расширяющие стандартную модель в различных направлениях. Эти модели содержат дополнительные калибровочные бозоны, фермионы и хиггсы. [10]
Рассмотрим амплитуды рассеяния безмассовых мод струны или суперструны в древесном приближении. К безмассовым частицам относятся гравитон, антисимметричный тензор, калибровочные бозоны, дилатон и их суперпартнеры ( см. гл. Древесные амплитуды ( определяемые на массовой поверхности) составляют струнную древесную 5-матрицу, вычисляемую в плоском пространстве-времени. По теории возмущений можно вычислить лагранжиан L эффективной полевой теории, который воспроизводит эту 5-матрицу. Практически сначала строится эффективный лагранжиан для свободных полей, соответствующих безмассовым модам, и фиксируются 3-точечные связи ( см. гл. В силу унитарности теории древесные графы для L обнаруживают лишь безмассовые полюсы. После их вычитания остается несингулярное по внешним импульсам выражение, которое определяет новые 4-точеч-ные локальные вершины в L, достраивающие L в новом порядке по а. В процессе подобных вычислений чрезвычайно полезными оказываются многочисленные глобальные и локальные симметрии теории струн, что значительно упрощает объем необходимых вычислений. [11]
Функции фундаментальных фермионов и бозонов различны. Эти фер-мионы - мельчайшие структурные элементы вещества1 - являются в то же время источниками полей, обуславливающих фундаментальные взаимодействия. Калибровочные бозоны - кванты этих полей, проявляющиеся в двух ипостасях: как реальные частицы, которые можно непосредственно наблюдать в эксперименте, и как виртуальные частицы, переносчики взаимодействий. [12]
Для ряда представляющих интерес случаев одно из этих требований или оба могут не выполняться. В частности, эти требования отчасти ограничивают применение солитонов и инстантонов к описанию адронных частиц, физические свойства которых, как сейчас принимается, описываются КХД. Рассмотрим сначала солитоны: КХД есть SU ( З) - калибровочная теория, в которой калибровочные бозоны взаимодействуют с ферми-кварками. Существуют различные способы квазиклассического разложения в присутствии фермионов ( гл. Простейший путь - начать с классических решений, для которых ферми-поле равно нулю. В случае КХД это сводится к нахождению решений для самодействующей системы калибровочных полей. К сожалению, доказано, что чисто калибровочная теория в ( 3 1) измерениях не может иметь солитонных решений. [13]
Другой класс моделей, в которых четность нарушается спонтанно, - так называемые вектороподобные модели. Эти модели содержат наряду с известными, нашими фермионами дополнительные наборы так называемых зеркальных фермионов, относительно которых обычно предполагают, что они значительно тяжелей наших фермионов. В вектороподобных моделях весь грех нарушения четности можно отнести целиком к фермионному ( и скалярному) сектору, так что калибровочные бозоны в нем участия не принимают. Некоторые теоретики рассматривают это как достоинство. [14]