Cтраница 1
Бойля-Шарля - Авогадро, а при q, отличном от нуля, дает отступления от этого закона вследствие диссоциации. [1]
Первая представляет учтенное ван-дер - Ваальсом отступление от закона Бойля-Шарля вследствие конечной протяженности молекул. Так как критическое пространство очень мало по сравнению со сферой перекрытия, из этих трех величин вторая и третья малы по сравнению с первой. Мы пренебрежем всеми тремя величинами по сравнению с V, так как мы хотим вычислить диссоциацию газа, который в остальном обладает свойствами идеального газа и у которого, следовательно, можно пренебречь не зависящими от диссоциации отступлениями от закона Бойля-Шарля. [2]
Уравнение ( 52) выражает, как известно, объединенный закон Бойля-Шарля - Авогадро. [3]
Как показано в I главе, ван-дер - Ваальс вычисляет поправку к закону Бойля-Шарля, обусловленную конечной протяженностью жесткого ядра молекул, так, как если бы сила сцепления отсутствовала; член же, добавляющийся к внешнему давлению вследствие силы сцепления, он вычисляет, считая, напротив, молекулы исчезающе малыми. Так как в законности этого можно было бы усомниться, мы дадим еще другой вывод ваальсовской формулы, исходя из теории вириала ( который, впрочем, применял и ван-дер - Ваальс); против него уже нельзя будет сделать такого возражения. Этот второй вывод показывает, что рассуждения ван-дер - Ваальса вполне обоснованы. [4]
Приведенный в § 12 первой части метод определения величины молекул по Лошмидту можно усовершенствовать, вычислив постоянную b по отклонениям газа от закона Бойля-Шарля. [5]
Если расстояние, на котором две молекулы газа заметно действуют друг на друга, исчезающе мало по сравнению со средним расстоянием молекулы от ближайшей соседней молекулы или, как можно также сказать, если объем, занятый молекулами ( или их сферами действия), исчезающе мал по сравнению со всем объемом, занятым газом, то для каждой молекулы по сравнению с путем, проходимым ее центром тяжести прямолинейно или только под действием внешних сил, исчезающе мала также и та часть этого пути, которая проходится со взаимодействием с другими молекулами. Для такого газа имеет место закон Бойля-Шарля как в том случае, когда его молекулы являются просто материальными точками или твердыми тельцами, так и тогда, когда они представляют собой любым образом составленные агрегаты. Во всех этих случаях рассматриваемый газ называется идеальным. [6]
Теплового излучения мы, конечно, вообще не знаем. Поскольку внутреннее состояние газа близко к состоянию находящегося в равновесии газа, равномерно движущегося с составляющими скорости и, - и, w, имеет место закон Бойля-Шарля. [7]
Первая представляет учтенное ван-дер - Ваальсом отступление от закона Бойля-Шарля вследствие конечной протяженности молекул. Так как критическое пространство очень мало по сравнению со сферой перекрытия, из этих трех величин вторая и третья малы по сравнению с первой. Мы пренебрежем всеми тремя величинами по сравнению с V, так как мы хотим вычислить диссоциацию газа, который в остальном обладает свойствами идеального газа и у которого, следовательно, можно пренебречь не зависящими от диссоциации отступлениями от закона Бойля-Шарля. [8]