Боль-цман - Большая Энциклопедия Нефти и Газа, статья, страница 1
Настоящий менеджер - это такой, который если уж послал тебя... к чертовой бабушке, то обязательно проследит, чтобы ты добрался по назначению. Законы Мерфи (еще...)

Боль-цман

Cтраница 1


Боль-цман - один из основателей кинетической теории газов и статистической теории материи вообще - намекнул в 1895 г. на возможность существования расширяющихся систем звезд, но не занялся этим вопросом серьезно. На самом деле подобный классический подход следует модифицировать именно для весьма удаленных и, следовательно, очень быстрых объектов. Здесь ньютоновская механика теряет почву и должна быть заменена механическими законами специальной теории относительности. Английский астроном Милн, исходя из этой точки зрения, построил теорию расширяющейся Вселенной на базе лишь специальной теории относительности и принципа однородности, утверждающего, что общая картина Вселенной совершенно одинакова, где бы ни был расположен наблюдатель. Милн был так убежден в силе своих принципов, что считал их даже логически неотразимыми.  [1]

К - постоянная Боль-цмана; ЕО - электрич.  [2]

Изменение температуры меняет распределение Максвелла - Боль-цмана в, системе. В случае нефотохимического ( темнового) процесса это приводит к изменению скорости реакции в результате изменения доли богатых энергией ( активных) частиц. Скорость фотохимического процесса определяется вероятностью поглощения квантов света молекулами исходных веществ, которая практически не зависит от их тепловой энергии. Поэтому изменение распределения Максвелла - Боль-цмана в системе, а следовательно, и изменение температуры не сказывается на скорости фотохимического превращения.  [3]

Изменение температуры меняет распределение Максвелла - Боль-цмана в системе. В случае нефотохимического ( темнового) процесса это приводит к изменению скорости реакции в результате изменения доли богатых энергией ( активных) частиц. Скорость фотохимического процесса определяется вероятностью поглощения квантов света молекулами исходных веществ, которая практически не зависит от их тепловой энергии. Поэтому изменение распределения Максвелла - Больцмана в системе, а следовательно, и изменение температуры не сказывается на скорости фотохимического превращения.  [4]

Интенсивность передачи тепла лучеиспусканием по закону Стефана - Боль-цмана пропорциональна разности четвертых степеней абсолютных температур поверхностей тел, между которыми происходит процесс лучистого теплообмена. В какой мере уменьшается продолжительность нагрева стальных заготовок до температуры 1200 С в зависимости от температуры печи видно из графика фиг. Заготовки толщиной 50 мм нагреваются до 1200 С ( всесторонний нагрев) с температурой печи 1250 С за 18 мин, с температурой 1300 С за 9 мин, с температурой 1400 С за 4 5 мин и с температурой 1500 С за 3 2 мин. С и больше) называется скоростным нагревом.  [5]

Из формулы Планка легко получить закон Стефана - Боль-цмана и закон смещения Вина.  [6]

Шум, возникающий в резисторе R ( Ом), является белым шумом и имеет спектральную плотность 5ш ( ю) 2kTR rnek 1 38 - 10 - Дж / град - постоянная Боль-цмана; Т - абсолютная температура резистора.  [7]

Вероятность Ф данного состояния системы связана с энтропией S системы; чем больше вероятность данного состояния, тем больше энтропия. Согласно уравнению Боль-цмана S k In Ф ( 1), где к - константа Больцмана. Как указывалось, растянутое состояние является менее вероятным, поэтому при растяжении энтропия системы уменьшается. Напротив, процесс свертывания является переходом в более вероятное состояние, он сопровождается увеличением энтропии и поэтому происходит самопроизвольно в процессе теплового движения.  [8]

9 Кривая ползучести полимера, подчиняющегося принципу суперпозиции Больцмана, с удвоением нагрузки через 400 с ( схема. [9]

На рис. 3.7 показано поведение при ползучести полимера, подчиняющегося принципу суперпозиции Боль-цмана.  [10]

Рассматриваемые системы в целом неравновесны. С точки зрения статистики, например, в них не соблюдается закон распределения Максвелла - Боль-цмана и, следовательно, в общем не могут быть определены термодинамические свойства. Однако можно представить себе систему, разделенную на элементы объема так, что в пределах каждого закон распределения соблюдается и термодинамические свойства имеют определенные локальные значения в пределах каждого элемента.  [11]

Рассматриваемые системы в целом неравновесны. С точки зрения статистики, например, в них не соблюдается закон распределения Максвелла - Боль-цмана и, следовательно, в общем не могут быть определены термодинамические свойства. Однако можно представить себе систему, разделенную на элементы объема так, что в пределах каждого закон распределения соблюдается н термодинамические свойства имеют определенные локальные значения в пределах каждого элемента.  [12]

Отсюда видно, что стрела времени имеет объективное направление в одну сторону - от небытия к бытию, в сторону развития предметов, их становления, постепенного формирования и гибели как таковых. Эта необратимость направления времени существует как в мире возрастающей энтропии, так и в мире флуктуации Больцмана, как в расширяющейся, так и в сжимающейся Вселенной. Определения направления времени по Боль-цману или по Хойлу являются эмпирическими, удобными для практического определения роста времени, но они есть следствия объективного направления времени, вытекающего из содержания самого понятия времени.  [13]

Как видно из изложенного материала, описанная в работе Ф - симмет-рия ( фрактальная симметрия) обладает полным набором атрибутов привычного общего понятия симметрии: в рассмотрение вводится математический объект ( мера), подвергающийся специфическому групповому преобразованию - мультифрактальному преобразованию, которое оставляет характеристики объекта ( соотношения между энтропиями Реньи) неизменными, если он обладает данной формой симметрии, или изменяет его характеристики в противном случае. При этом инвариантность объекта проявляется в специальном, вырожденном виде МФ-кривых. Примерами Ф - симметричных объектов служат регулярные одномасштабные фракталы и распределения Боль-цмана и Гаусса.  [14]

Знак К определяется знаком выражения ( N2g - N g2), называемого инверсией среды. Nt подчиняются распределению Боль-цмана (1.17) и где N2 всегда меньше N, усиление света невозможно. Среду с N2g - N g2 0 называют средой с инверсной заселенностью.  [15]



Страницы:      1    2