Больцмапа

Cтраница 2

Планка; т - масса атома; k - константа Больцмапа. [16]

Мели частицы имеют одинаковую массу и находятся в состоянии хаотического теплового движения, то распределение Больцмапа (45.5) справедливо в любом внешнем потенциальном поле, а не только в поле сил тяжести. [17]

Тор - эффективные массы электрона и дырки; h - постоянная Планка; k - постоянная Больцмапа; Т - абс. [18]

Сопоставление экспериментальных данных с расчетами. х - эксперимент. сплошная кри. [19]

Во-вторых из количественного сопоставления этой формулы с экспериментальными спектрами теплового излучения можно получить численное значение постоянной Больцмапа, а тем самым и числа Авогадро ( прим. Полученные таким образом значения этих основных констант молекулярной и статистической физики оказались в хорошем согласии с ранее известными данными. [20]

СЕ ( ш / Т) - функция теплоемкости планк-эйнштейновского осциллятора с частотой ш, a kj; и N А - постоянная Больцмапа и число Авогадро. [21]

В истории науки второй закон термодинамики сыграл выдающуюся роль, далеко выходящую за рамки явлении, для объяснения сущности которых он был предназначен. Достаточно упомянуть работы Больцмапа в области кинетической теории, разработку Плапком квантовой теории и Эйнштейном теории спонтанной эмиссии; в основе всех этих достижений лежит второй закон термодинамики. [22]

В случае теплового равновесия при абсолютной температуре Т распределение атомов по различным состояниям характеризуется законом Больцмапа. [23]

В каждой группе органич. EIkT), гдс сг - темповая электропроводность; В-энергия активации проводимости; к - постоянная Больцмапа; - Еф-порог, при к-ром впервые наблюдается фотопроводимость. [24]

Если даже на некоторое время предположить, что мы можем решить задачу надлежащего описания разрешенных энергетических состояний в кристаллической решетке, то все равно останется еще проблема выбора соответствующей статистики, которой следуют электроны при распределении по этим состояниям. Поскольку мы показали, что электроны не локализованы и описываются с помощью понятий, относящихся ко всему кристаллу, можно попытаться рассматривать их как свободные частицы и пользоваться статистикой Больцмапа, которой, как известно, подчиняются частицы газа в заданном объеме. [25]

Основными вопросами проблемы ( Переноса количества движения и энергии в разреженных газах являются вопросы, связанные с выяснением границ применимости уравнений обычной газодинамики и вопрос о том, какие методы следует применять в тех условиях, когда методы классической гидроаэродинамики не могут быть использованы. Вполне исчерпывающий ответ на эти вопросы может быть получен, очевидно, лишь в результате систематического исследования проблемы переноса одновременно теоретическими и экспериментальными средствами. Больцмапа, из которого выводятся уравнения гидроаэродинамики. [26]

Несмотря на то, что температурное изменение ЕА наблюдается для многих других реакций, величина dEA / dT часто не может быть определена из-за экспериментальных трудностей. Во-вторых, простая статистическая трактовка скорости реакции [26] показывает, что уравнение ( 89) справедливо только при очень ограниченных условиях. Рассмотрим, например, реакцию первого порядка, идущую со скоростью, которая достаточно мала и не приводит к нарушению закона распределения Больцмапа. [27]

Планк получил уравнение (19.11) в 1897 г. К тому времени закон равнораспределения был известен уже около 30 лет. А вывести это уравнение он не смог потому, что до 1900 г. относился к идеям Больцмапа, касающимся статистической механики, резко отрицательно. [28]

Значительная часть содержания изложена на основании простых эвристических представлений, положенных в основу кинетической теории газов Больцманом. Приложение больцмановской кинетической теории газов к целому ряду конкретных задач составляет содержание первых шести глав. При этом относительно большое внимание уделено плазме. Это, во-первых, связано с важным своеобразием такого газа ионизованных частиц, а во-вторых, со значительной разработанностью кинетической теории плазмы. Обоснованию кинетической теории газов посвящены две главы, в которых на основании статистической механики дан классический и квантовый вывод интеграла столкновений Больцмапа, а также изложены положения, позволяющие выйти за рамки обычной больцмановской кинетической теории газов. Соответствующий выход в область неприменимости теории, основывающейся на обычном кинетическом уравнении Больцмана, дается в последних главах книги. Здесь изложепы обобщенные интегралы столкновений для дальподействующих сил, учитывающие влияние многих частиц пла. [29]

Интересно отметить, насколько близок по существу дарвиновский подход к пути, избранному Больцманом. Вполне возможно, что в данном случае речь идет не просто о внешнем сходстве. Известно, что Больцман с восхищением воспринял идеи Дарвина. По теории Дарвина, сначала происходят спонтанные флуктуации видов, после чего вступает в силу отбор и начинается необратимая биологическая эволюция. Как и у Больц-мана, случайность приводит к необратимости. Однако результат эволюции у Дарвина оказывается иным, чем у Больцмана. Интерпретация Больцмапа влечет за собой забывание начальных условий, разрушение начальных структур, тогда как дарвиновская эволюция ассоциируется с самоорганизацией, с неуклонно возрастающей сложностью. [30]

Страницы: 1 2 3