Большинство - изотоп
Cтраница 1
Большинство изотопов, полученных при бомбардировке нейтронами, были идентифицированы по вышеописанному методу. Челмерс ( 1934 г.) предложили интересный метод, применимый в том случае, когда радиоактивный элемент является изотопом исходного. [1]
Большинство изотопов технеция образуется при облучении молибденовой мишени дейтронами или протонами и мишеней из молибдена или рутения нейтронами. [2]
Большинство изотопов актинидов, представляющих химический интерес, распадаются с выделением а-частиц, что сопровождается невысокой у-радиацией. Так как а-частицы обладают небольшой проникающей способностью, то с а-излучающими изотопами можно работать в перчаточных боксах, в которых поддерживается отрицательное давление по отношению к атмосфере лаборатории и которые снабжены фильтром для поглощения наведенной радиоактивности в откачиваемом воздухе. Перенос вещества в такой бокс или из него связан с опасностью распространения радиоактивности. Следует вслед за этим немедленно проверить радиоактивность в лаборатории. [3]
 |
Продукты деления U235 нейтронами в реакторе. [4] |
Однако главным источником большинства разнообразных изотопов служит облучение нейтронами соответствующих веществ, вводимых специально для этого внутрь реактора. [5]
Благодаря тому, что ядра большинства изотопов легче всего активируются нейтронами ( источники которых доступны, см. глава I, § 4.3), нейтронный актива - ционный анализ получил наибольшее распространение по сравнению с активационным анализом на других ядерных частицах или у-квантах. Различия эффективных сечений отдельных изотопов в ядерных реакциях с нейтронами достигают 5 и более порядков. Чем больше различия эффективных сечений, тем более высокой специфичностью обладает нейтронный активационный анализ. [6]
Как уже указывалось, относительная разность молекулярных или атомных весов AuVji для большинства изотопов - величина малая. Мала, значит, и величина коэффициента обогащения и, так что эффузия дает лишь очень небольшое изменение концентрации соответствующего изотопа. Поэтому для значительного обогащения смеси одним из изотопов процесс молекулярного течения многократно повторяют. Такое последовательное повторение процесса обогащения, осуществляемое непрерывным образом, сильно усложняет практическое использование метода, несмотря на простоту самого принципа обогащения. Тем не менее именно этот метод получил значительное промышленное развитие. [7]
Как уже указывалось, относительная разность молекулярных или атомных весов Дц / ц, для большинства изотопов - величина малая. Мала, значит, и величина коэффициента обогащения е, так что эффузия дает лишь очень небольшое изменение концентрации соответствующего изотопа. Поэтому для значительного обога-щения смеси одним из изотопов процесс молекулярного течения многократно повторяют. Такое последовательное повторение процесса обогащения, осуществляемое непрерывным образом, сильно усложняет практическое использование метода, несмотря на простоту самого принципа обогащения. Тем не менее именно этот метод получил значительное промышленное развитие. [8]
Подобно тому как каждый изотоп любого элемента обладает определенный массой ядра и зарядом, так и большинство изотопов обладает ядерным моментом количества движения, или спином. Если изотоп имеет спин, отличный от нуля, то он благодаря своему электрическому заряду ( представляет собой маленький магнит. Если этот магнит подвергнуть действию постоянного магнитного поля, то его поведение будет аналогично поведению гироскопа в постоянном гравитационном поле: он начнет прецесшровать. Это означает, что ось его спина начнет вращаться вокруг направления действия поля. Частота этого вращения зависит от напряженности поля, момента количества движения и магнитного момента ядра. [9]
Так как известные из литературы коэффициенты конверсии и относительные количества конвертированных электронов с k и L-оболочек для большинства изотопов определены недостаточно точно и данные различных авторов в ряде случаев плохо согласуются между собой, целесообразно, используя дополнительный алюминиевый фильтр, полностью поглотить электроны конверсии. [10]
Величина периода полураспада изменяется в очень широком диапазоне - от нескольких тысячных долей се-куады до многих тысяч миллионов лет. Большинство изотопов имеет период полураспада от 30 с до 10 дней. Очевидно, что в земных условиях можно встретить элемент только в том случае, если он пере-жил те 4 5 - 5 млрд. лет, которые существует наша планета, или его гапасы постоянно пополняются за счет соответствующих ядерных превращений. [11]
Сечения поглощения нейтронов известны только для немногих короткоживущих продуктов деления, например для Хе135, но маловероятно, чтобы другие короткоживущие продукты деления могли заметно отравлять реактор, так как в результате радиоактивного распада концентрации этих изотопов слишком малы. Большинство изотопов, заметно поглощающих нейтроны, устойчиво, и их следует по возможности полно отделять от топливных материалов. [12]
Величина периода полураспада изменяется в очень широком диапазоне - от нескольких тысячных долей секунды до многих тысяч миллионов лет. Большинство изотопов имеет период полураспада от 30 с до 10 дней. Очевидно, что в земных условиях можно встретить элемент только в том случае, если он пережил те 4 5 - 5 млрд. лет, которые существует наша планета, или его запасы постоянно пополняются за счет соответствующих ядерных превращений. [13]
Величина периода полураспада изменяется в очень широком диапазоне - от нескольких тысяч долей секунды до многих тысяч миллионов лет. Большинство изотопов имеет период полураспада от 30 сек до 10 дней. Очевидно, что в земных условиях можно встретить элемент только в том случае, если он пережил те 4 5 - 5 миллиардов лет, которые существует наша планета, или его запасы постоянно пополняются за счет соответствующих ядерных превращений. [14]
Такое деление известно как с быстрыми, так и с медленными нейтронами. Большинство расщепляющихся изотопов восприимчиво к делению только от действия быстрых частиц. Некоторые изотопы, однако, расщепляются под действием не только быстрых, но и тепловых нейтронов, и поперечные сечения деления в этих случаях значительно больше, чем в случае деления быстрыми частицами. Для 233U поперечное сечение деления при действии тепловыми нейтронами, имеющими скорость 2200 м / сек, равно 580 барн, а для 238U - основной составной части природного урана - поперечное сечение деления тепловыми нейтронами равно нулю. Значение 580 барн значительно больше, чем можно было бы ожидать для поперечного сечения реакции в случае быстрых бомбардирующих частиц, которое должно быть меньше геометрического поперечного сечения ядра-мишени. Ранние исследования деления ядра показали, что поперечные сечения деления некоторых ядер сильно увеличивались в присутствии водородсодержащих веществ, таких, как парафин. Отсюда был сделан вывод, что быстрые нейтроны замедлялись до тепловых, или медленных, в результате столкновений с атомами водорода, и процессы деления затем вызывались взаимодействием медленных нейтронов с ядрами-мишенями. [15]
Страницы: 1 2