Большинство - лазер
Cтраница 1
Большинство лазеров генерирует одну или лишь несколько возбуждающих линий высокомонохроматического света, испускаемого в четко фиксированном направлении ( разд. [1]
Большинство лазеров, которые используются в настоящее время для испарения и атомизации материалов при химическом анализе, излучают в красной пли инфракрасной областях спектра. Соответствующие длины волн являются оптимальными при исследовании диэлектриков, но не металлов. В последнем случае целесообразно предусмотреть возможность выбора более коротких длин волн. Для того чтобы получить такие длины волн, следует удвоить частоту первоначального излучения, что легко достигается с помощью оптических кристаллов, обладающих нелинейными оптическими характеристиками. Для этой цели подходят кварц, LiNbO3, ADP, KDP и многие другие. [2]
Большинство лазеров генерирует одну или лишь несколько возбуждающих линий высокомонохроматического света, испускаемого в четко фиксированном направлении ( разд. [3]
Большинство лазеров используется для резки и прошивки отверстий, однако с увеличением мощности технологических лазеров доля ЛТУ, используемых для поверхностной термообработки, возрастает. Это объясняется тем, что в тяжелом машиностроении существует много изделий с поверхностями высокой точности, где использование лазерной закалки является особенно эффективным. Применение лазеров высокой мощности позволяет значительно увеличить производительность при упрочнении больших поверхностей за счет увеличения диаметра луча и скорости сканирования. [4]
 |
Схема эталона Фабри Перо. [5] |
Большинство лазеров генерирует излучение на нескольких длинах волн. Для выделения нужной линии имеется несколько методов: изготовляют узкополосные зеркала резонатора, используют селективное поглощение ( например, в гелий-неоновом лазере внутри резонатора устанавливают кювету с метаном), подбирают параметры газовой смеси. [6]
Большинство лазеров высокой мощности, например ССЬ - и К О-лазеры, генерируют на множестве близко расположенных колебательно-вращательных линиях. При использовании смесей различных изотопов плотность линий увеличивается и континуум образуется уже при более низких давлениях. [7]
Для большинства лазеров непрерывного действия можно приблизительно считать, что длина когерентности равна длине резонатора. Для измерения длин путей объектного и опорного пучков удобно пользоваться такой простой вещью, как электрический провод с узелками в качестве маркеров, принимаемых за точку отсчета. Желательно, чтобы выходное излучение лазера было линейно-поляризованным, однако и неполяризованное излучение лазера пригодно для получения голограмм. Необходимая величина мощности выходного излучения определяется как размерами голографируемого объекта, так и конечными требованиями к плотности энергии в плоскости голограммы. [8]
Этим и объясняется тот факт, что для большинства кольцевых лазеров излучение имеет s - поляризацию. Различие между полосами непрозрачности для двух поляризаций очевидно. [9]
 |
Идеальная четырехуровневая схема, характерная для большинства лазеров непрерывного действия. [10] |
На рис. 20 приведена идеальная четырехуровневая схема, характерная для большинства лазеров непрерывного действия. [11]
На рис. 19.3 приведены средние интенсивности / ]) и / 2 как функции от а в случае небольшой асимметрии Да а - а % 0.8. На практике, для большинства кольцевых лазеров разность Да, обычно, меньше, но не равна нулю и не очень сильно меняется при изменении параметра а. При увеличении а, средняя интенсивность ( Д монотонно растет выше порога, как в случае одномодового лазера, но рост / 2 ограничен выше порога и / 2 достигает своего асимптотического значения. Другими словами, менее затухающая мода 1 подавляет рост более затухающей моды 2 при увеличении а. Еще более интересное поведение наблюдается у относительных флуктуации интенсивности ( Д /) 2 / /) 2 двух мод, показанных на рис. 19.4 для случая Да а - а % 0.8. В отличие от относительных флуктуации моды 1, стремящихся к нулю при увеличении ai, что характерно для лазера выше порога, относительные флуктуации более затухающей моды 2 на частоте центра линии достигают минимума чуть выше порога, а затем опять становятся равными единице, которая является численной характеристикой теплового или некогерентного света ( ср. Таким образом, конкуренция мод проявляется в сильной асимметрии не только интенсивностей двух мод, но и их флуктуационных свойств. В заключение на рис. 19.4 показана также функция взаимной корреляции интенсивностей двух мод. Она всегда отрицательна, поскольку моды соревнуются из-за фотонов, испускаемых общей системой атомов, и достигает своего наибольшего численного значения чуть выше порога. [13]
Большинство лазеров на твердых средах действуют как импульсные приборы; свет, необходимый для инверсии заселенностей уровней, получается от ксеноновой импульсной лампы. [14]
Второй фактор, которым определяются потери в резонаторе - это пропускание зеркал. Для большинства лазеров имеются два предельных случая. Если же коэффициент отражения зеркал слишком мал, то потери при отражении превысят величину общего усиления и лазер не будет генерировать. Коэффициент отражения, при котором выходная мощность максимальна, лежит где-то посредине. [15]
Страницы: 1 2