Большинство - сверхпроводник
Cтраница 1
Большинство сверхпроводников относится к d - элементам ( 14), у р-элементов их только 7, у / - элементов - только 2, а у s - элементов сверхпроводников нет. Все эти данные находятся в согласии с правилом Пайнса, по которому сверхпроводимость наблюдается только у тех металлов, у которых число валентных электронов 2 и 8 при отсутствии ферромагнитных свойств. [1]
 |
Схематическое представление джозефсоновских контактов. [2] |
Для большинства сверхпроводников значения к ограничены несколькими милливольтами и это определяет верхнюю границу частоты приборов, использующих эффект Джозефсона, значением порядка 1012 Гц. [3]
Это параболическое изменение критического поля с температурой для большинства сверхпроводников близко к истинному, хотя и не точно, и демонстрирует справедливость термодинамического подхода. Типичные крквые зависимости критического поля для ряда мягких сверхпроводников от температуры представлены на фиг. [4]
Нс - О, при Т - 0 критическая напряженность поля возрастает, составляя для большинства сверхпроводников от нескольких сот до нескольких тысяч эрстед. [5]
В последние годы в связи с растущим интересом к изотопическим эффектам было проведено большое число точных повторных определений критических магнитных полей для большинства сверхпроводников. [6]
Проведенные в дальнейшем эксперименты [5], показали, что эти эффекты имеют место ( см. табл. 10) не только у олова и таллия, но и у большинства других сверхпроводников. [7]
Второй механизм, который может помешать переходу композитного сверхпроводника к режиму сверхпроводимости, заключается в теплопроводности сверхпроводящего элемента, и проанализировать его гораздо сложнее. Поскольку теплопроводность большинства сверхпроводников 2-го рода очень мала, тепло, выделяемое в сверхпроводнике в соответствии с только что описанным механизмом, создаст значительный температурный градиент. Поэтому температура в центре сверхпроводящей проволоки может быть гораздо выше, чем в матрице, когда сверхпроводник находится в резистивном состоянии. Таким образом, хотя, согласно условию (9.4.2), композит в целом криостатически стабилен, сверхпроводник может оказаться неспособным нести ток из-за чрезмерного роста температуры в некоторой его части. [8]
Выражение JKp ( dJKp / dT) l имеет размерность температуры. Нестабильность, являющаяся прямым результатом отрицательного значения 5JKp / dT, проявляется у большинства сверхпроводников 2-го рода. Если бы значение dJKp / dT было положительным, то сверхпроводник был бы внутренне стабильным, что имеет место в некоторых сплавах. [9]
Найденное выражение 2ео - 1 9& Г плохо сходится как с величиной ео3 56& Гс, полученной из измерений теплопроводности [16] на образце Nb3Sn, так и с предсказанным теорией БКШ значением 2е03 5& Гс, которое экспериментально подтверждается для других материалов. Вероятно, это расхождение вызвано тем, что Y Для образца с ГС18 3 К, использованного в настоящем эксперименте, значительно больше, чем в эксперименте Мо-рина и Мейта, которые проводили измерения на образце с ГС17 3 К - Настораживает также то, что величина х 34 расходится в несколько раз со значением, предсказанным Гудменом [17] ( ххо 7 5 - 103 - у / 2) р10, где хо должно приниматься равным единице для большинства сверхпроводников II рода, Y выражено эрг / см2 - град2 и остаточное сопротивление р 10 - 5 ом-см. С другой стороны, есть доказательства того, что щель в Nb3Sn должна быть действительно необычайно мала. [10]
Чистые металлы, у которых наблюдается явление сверхпроводимости, немногочисленны. Большинство сверхпроводников являются соединениями. [11]
Для проверки этой гипотезы Радосевич и Вильяме сравнили теплопроводность NbCo. Если теплоперенос осуществляется в основном электронами, то переход в сверхпроводящее состояние приводит к понижению теплопроводности, потому что электроны проводимости объединяются в куперовские пары. Такое уменьшение К наблюдается для большинства сверхпроводников. Оказалось, что для NbC096 решеточная теплопроводность ниже Тс возрастает, что свидетельствует об уменьшении фонон-электронного рассеяния. [12]
Такое приближение достаточно хорошо выполняется для большинства технических сверхпроводников, но оно заведомо не пригодно для многоволоконных проводов, в особенности при наличии теплоотвода с их поверхности. [13]
Почти линейный характер зависимости удельного сопротивления р от температуры Т, обнаруженный в этих опытах при температурах ниже 7 К, позволяет предположить наличие сильно растянутого по температуре перехода из сверхпроводящего в нормальное состояние. Это предположение хорошо подтверждается влиянием на сопротивление внешнего магнитного поля. Чтобы привести проволоку из фосфористой бронзы в состояние, при котором сопротивление не зависит от температуры, достаточно поля в несколько сотен гаусс. Такого же поля достаточно для разрушения сверхпроводимости у большинства сверхпроводников с размазанным переходом. [14]
В этой связи рассмотрим полный импульс электронных пар, который зависит от магнитного потока и скорости ( разд. Если магнитное поле отсутствует, то импульс всех пар равен нулю; при наличии магнитного поля все пары будут иметь один и тот же обобщенный импульс. Дополнительное сильное притяжение между электронами пары, вытекающее из коллективного взаимодействия множества электронных пар, и есть энергетическая щель сверхпроводника. Теория БКШ успешно предсказала, что величина энергетической щели намного больше энергии связи единичной изолированной пары электронов. Энергетическая щель большинства сверхпроводников в 103 - 104 раз больше энергии корреляции изолированной электронной пары. [15]
Страницы: 1