Cтраница 1
Задача расчета поля состоит в определении одной из этих величин как функции координат. Для отдельных видов полей должно быть задано: распределение зарядов или потенциалы заряженных тел; ток или разность потенциалов в проводящей среде; распределение токов или разность магнитных скалярных потенциалов. Обратные задачи состоят в определении закона распределения зарядов или токов по заданному распределению напряжениостей или потенциалов полей. [1]
Задача расчета поля весьма упрощается, если все величины, характеризующие поле, зависят только от двух координат. [2]
Задача расчета поля заключается в следующем. [3]
Задача расчета поля заключается в следующем. Необходимо найти распределение связанных зарядов, создающих такое поле, которое, будучи наложенным на заданное внешнее поле, дает результирующее поле, удовлетворяющее граничным условиям на поверх ности тела - равенству касательных составляющих вектора Е и равенству нормальных составляющих вектора D по обе стороны поверхности. В следующем параграфе рассмотрен простейший пример задачи такого типа. [4]
Задача расчета поля заключается в следующем. [5]
Таким образом, задача расчета поля двух проводов кругового сечения сводится к отысканию положения эквивалентных им линейных проводов или, как говорят, к нахождению электрических осей проводов. [6]
Таким образом, задача расчета поля двух проводов круглого сечения сводится к отысканию положения эквивалентных им линейных проводов или, как говорят, к нахождению электрических осей проводов. [7]
На первый взгляд задача расчета поля в такой системе кажется довольно сложной. Однако она решается весьма просто при помощи метода зеркальных изображений. Из рис. 6 - 14 видно, что плоскость, расположенная посредине между действительным проводом и его зеркальным изображением, является поверхностью равного потенциала. В действительных условиях поверхность проводящей среды как раз совпадает с этой плоскостью и также является поверхностью равного потенциала. Отсюда следует, что если заменить проводящую среду зеркальным изображением провода с изменением знака заряда, то в области над проводящей средой поле останется таким же, как и в действительных условиях. В этом и заключается метод зеркальных изображений. [8]
Таким образом, задача расчета поля двух проводов кругового сечения сводится к отысканию положения эквивалентных им линейных проводов или, как говорят, к нахождению электрических осей проводов. [9]
На первый взгляд задача расчета поля в такой системе кажется довольно сложной. Однако она решается весьма просто при помощи метода зеркальных изображений. Из рис. 6 - 14 видно, что плоскость, расположенная посередине между действительным проводом и его зеркальным изображением, является поверхностью равного потенциала. В действительных условиях поверхность проводящей среды как раз совпадает с этой плоскостью и также является поверхностью равного потенциала. Отсюда следует, что если заменить проводящую среду зеркальным изображением провода с изменением знака заряда, то в области над проводящей средой поле останется таким же, как и в действительных условиях. В этом и заключается метод зеркальных изображений. [10]
На первый взгляд задача расчета поля в такой системе кажется достаточно сложной. Однако она решается весьма просто при помощи метода зеркальных изображений. [11]
На первый взгляд задача расчета поля в такой системе кажется довольно сложной. Однако она решается весьма просто при помощи метода зеркальных изображений. Устраним мысленно проводящую среду и заменим, ее проводом, являющимся зеркальным изображением реального провода. Из рис. 6 - 14 видно, что плоскость, расположенная посередине между действительным проводом и его зеркальным изображением, является поверхностью равного потенциала. В действительных условиях поверхность проводящей среды как раз совпадает с этой плоскостью и также является поверхностью равного потенциала. Отсюда следует, что если заменить проводящую среду зеркальным изображением провода с изменением знака заряда, то в области над проводящей средой поле останется таким же, как и в действительных условиях. В этом и заключается метод зеркальных изображений. [12]
На первый взгляд задача расчета поля в такой системе кажется довольно сложной. Однако она решается весьма просто при помощи метода зеркальных изображений. Действительный провод и его зеркальное изображение составляют двухпроводную линию, поле которой изображено на рис. 24.14. Из рис. 24.14 видно, что плоскость, расположенная посередине между действительным проводом и его зеркальным изображением, является поверхностью равного потенциала. В действительных условиях поверхность проводящей среды как раз совпадает с этой плоскостью и также является поверхностью равного потенциала. Отсюда следует, что если заменить проводящую среду зеркальным изображением провода с изменением знака заряда, то в области над проводящей средой поле останется таким же, как и в действительных условиях. В этом и заключается метод зеркальных изображений. [13]
Хотя метод конформных преобразований чрезвычайно упрощает задачу расчета поля, его основным недостатком является отсутствие общего способа нахождения комплексного потенциала. Лишь для полей, ограниченных ломаной прямой, существует формула Кристоффеля - Шварца, определяющая комплексный потенциал. [14]
Наличие границы раздела воздух - земля существенно усложняет задачу расчета поля ЗГИ, ограничивая возможности применения аналитических решений. Однако соотношение ( 1) будет, очевидно, правильно описывать пространственное распределение источников ЗГИ в течение времени tmax, для которого вероятность попадания в другую среду пренебрежимо мала. Это позволяет включить в схеме моделирования распространения излучения методом Монте-Карло вероятностно трактуемые аналитические решения. [15]