Большинство - экспериментальные данные
Cтраница 3
Соблюдение указанного соотношения для большинства экспериментальных данных требует различных, кажущихся произвольными, допущений. Например, нужно предполагать в отдельных случаях движение парамагнитного иона в растворе без гидратной оболочки или движение комплексного иона со строго определенным, фиксированным для каждого иона, количеством молекул воды. [31]
Уравнения достаточно просты и хорошо описывают большинство экспериментальных данных о росте и измельчении частиц. [32]
Формулы типа (4.135) или (4.137) позволяют объяснить большинство экспериментальных данных по временной зависимости прочности в инактивных средах. Однако общность этих формул иллюзорна; это объясняется тем, что эти формулы имеют структуру вида 0 -с. [33]
 |
Коэффициенты теплоотдачи при поперечном обтекании газом шахматных пучков труб. [34] |
В области lO Re / 5 - 104 большинство экспериментальных данных удовлетворительно согласуется с рассчитанными значениями чисел Нуссельта. [35]
Показано, что это соотношение хорошо согласуется с большинством экспериментальных данных для ламинарного пограничного слоя. Как отмечено в разд. Ra-И) число Нуссельта для сферы стремится к 2 0, так как оно определяется только теплопроводностью. [36]
Показано, что это соотношение хорошо согласуется с большинством экспериментальных данных для ламинарного пограничного слоя. Как отмечено в разд. Ra - - 0 число Нуссельта для сферы стремится к 2 0, так как оно определяется только теплопроводностью. [37]
Логическое обобщение изложенной выше теории, что необходимо для анализа большинства экспериментальных данных, состоит в рассмотрении более сложных моделей, которые включали бы не одно, а дискретный или непрерывный набор времен релаксации. Линейность связи между напряжением и деформацией все еще предполагается, и считается справедливым принцип суперпозиции Больцмана. Модель может состоять из ряда отдельных максвелловских элементов, размещенных параллельно, или из ряда элементов Кельвина - Фойхта вместе с простым упругим элементом, размещенных последовательно. [38]
Комбинация уравнений ( 57) и ( 58) обеспечивает хорошее описание большинства экспериментальных данных, за исключением данных для больших чисел Sc, которые лучше описываются уравнением ( 56) из-за устойчивости ламинарного течения. [40]
Несмотря на упрощающие допущения, результаты расчета, по-видимому, должны согласоваться с большинством экспериментальных данных. Например, предполагается, что для сольватной оболочки постоянного состава радиус сольватной сферы должен увеличиваться при повышении температуры. [41]
Проведенное рассмотрение показывает, что предложенная гипотеза об образовании экси-комплекса находится в качественном согласии с большинством экспериментальных данных. Насколько возможным является проведение количественных сопоставлений. Выше уже говорилось, что оптические характеристики комплексов могут быть рассчитаны теоретически, однако эти расчеты крайне трудоемки и весьма неточны. Существует, однако, крайне любопытный и заманчивый выход из положения в случае рассматриваемых комплексов экситона. Учет в энергетике взаимодействия возбужденного электрона с положительным остатком диэлектрического континуума приводит, как мы видели, к пространственной размазанности возбужденного электрона. Последнее еще увеличивается в результате вхождения экситона в комплекс. Радиус состояния электрона значительно увеличивается и взаимодействие его с положительным остатком практически перестает зависеть от природы последнего. Это делает понятным, почему целый ряд выводов теории полярона и - центров оказывается применимым в случае рассматриваемых образований, что было продемонстрировано предыдущим анализом. [42]
При практических расчетах весьма часто приходится встречаться с симметричным циклом, к нему же относится и большинство экспериментальных данных о прочности металлов при переменных напряжениях. [43]
Таким образом, вопрос о механизме перечисленных выше реакций еще до конца не решен, однако большинство экспериментальных данных свидетельствует о несогласованном пути - циклоприсоединения алленов. [44]
Значения плотности жидкого азота, рассчитанные по уравнению [69], при о 2 6 согласуются с большинством экспериментальных данных [41], опубликованных после составления уравнения, с отклонением 0 1 - 0 3 % [70], однако при более высоких плотностях расхождения возрастают. При попытке повторить трудоемкий процесс определения элементарных функций уравнения состояния и описать с точностью эксперимента все опытные данные о термических свойствах газообразного и жидкого азота, включая данные [2, 71 ] для кривой затвердевания, оказалось, что в координатах AZ / р, у / р докритические изотермы не являются прямыми, и по мере понижения температуры кривизна становится все более заметной. В связи с этим необходимо ввести дополнительные объемные-и температурные функции в уравнение состояния. [45]
Страницы: 1 2 3 4