Cтраница 1
Огромное большинство молекул квазижесткие, в них амплитуды колебаний ядер пренебрежимо малы в сравнении с межъядерными расстояниями. В так называемых нежестких молекулах величины ядерных смещений велики, происходят периодические внутренние перегруппировки отдельных атомов или фрагментов. [1]
У огромного большинства молекул полный электронный спин равен нулю. Основным источником сверхтонкого расщепления уровней является для них квадрупольное взаимодействие ядер с электронами; при этом, конечно, во взаимодействии участвуют лишь те из ядер, спин i которых отличен от 0 или 1 / 2 - в против-ном случае квадрупольный момент равен нулю. [2]
У огромного большинства молекул полный электронный спин равен нулю. Основным источником сверхтонкого расщепления уровней является для них квадрупольное взаимодействие ядер с электронами; при этом, конечно, во взаимодействии участвуют лишь те из ядер, спин г которых отличен от 0 или 1 / 2 -в противном случае квадрупольный момент равен нулю. [3]
У огромного большинства молекул полный электронный спин равен нулю. Основным источником сверхтонкого расщепления уровней является для них квадрупольное взаимодействие ядер с электронами; при этом, конечно, во взаимодействии участвуют лишь те из ядер, спин г которых отличен от 0 или 1 / 2 - в противном случае квадрупольный момент равен нулю. [4]
Огромное большинство молекул обладает лишь осями симметрии второго, третьего, четвертого и шестого порядков. [5]
Здесь на оси абсцисс отложены скорости, а на оси ординат - функция, представляющая долю общего числа молекул, обладающих определенной скоростью. Огромное большинство молекул имеет наиболее вероятную среднюю скорость и. Тот факт, что обе ветви кривой несимметричны, показывает, что доля молекул с большими скоростями превышает долю молекул с малыми скоростями. Число молекул с большими скоростями уменьшается еще быстрее, однако не достигает нуля даже для наибольших скоростей. [6]
Огромное большинство молекул обладает лишь осями симметрии второго, третьего, четвертого и шестого порядков. [7]
В принципе возможно получить нужные для расчета гармонические частоты из наблюдаемого спектра, однако для этого необходимо знание достаточного числа обертонов и составных частот, что обычно на практике имеет место только для отдельных случаев. Для огромного большинства молекул доступны только наблюдаемые ангармонические частоты vs нормальных колебаний. Поэтому расчеты методом нормальных координат, основанные на таких частотах, содержат ошибку, которая переносится на постоянные кориолисова взаимодействия и центробежного искажения. Подобным образом, правила дзета-сумм и изотопное правило [ выражение ( 244) ] справедливы только для гармонического силового поля, а отклонения наблюдаемых значений от предсказываемых этими правилами могут быть связаны с ангармоничностью. [8]
В твердых телах молекулярные силы проявляют себя как силы упругости при различного рода деформациях и как силы, обусловливающие прочность тела. Эти силы действуют только на очень малых расстояниях. Поэтому, например, прижимая друг к другу осколки разбитой фарфоровой чашки, нельзя получить целую чашку так как расстояние между огромным большинством молекул в щели оказывается настолько большим, что силы молекулярного взаимодействия между ними не возникают. [9]
В твердых телах молекулярные силы проявляют себя как силы упругости при различного рода деформациях и как силы, обусловливающие прочность тела. Эти силы действуют только на очень малых расстояниях. Поэтому, например, прижимая друг к другу осколки разбитой фарфоровой чашки, нельзя получить целую чашку, так как расстояние между огромным большинством молекул в щели оказывается настолько большим, что силы молекулярного взаимодействия между ними не возникают. Однако если взять мягкий материал, то сжатием можно сблизить на нужное расстояние большое вдело молекул. Тогда прижатые друг к другу части тела сцепятся настолько прочно, что их будет трудно разъединить. [10]