Переизлучение - энергия
Cтраница 1
Переизлучение энергии в квантовой теории сводится к представлению о рассеянии как о поглощении падающего на систему фотона с последующим испусканием рассеянного фотона. Энергетический спектр молекулы образуется электронным спектром входящих в нее атомов и колебательными и вращательными уровнями энергии молекулы. Колебательные движения и вращательные движения молекулы квантованы и соответствующие энергетические уровни дискретны. Комбинационное рассеяние образуется в результате переходов между колебательными уровнями. Если молекула поглощает падающий фотон с энергией / ко, то может случиться, что энергия Ш будет затрачена для перехода молекулы на более высокой энергетический уровень. Оставшаяся энергия ( йсо - Ш) / г ( со - Q) испускается в виде рассеянного фотона частоты со - Q. В спектре комбинационного рассеяния линии излучения с уменьшением частоты называются стоксовыми, а с увеличением частоты - антистоксовыми. [1]
Механизмы переизлучения энергии трубных волн по скважинной жидкости в пласт, связанные с пульсационны-ми потоками жидкости в перфорационных каналах на продуктивном интервале обсаженной скважины, ранее не исследовались. [2]
Хоттеля [75] переизлучение энергии граничными поверхностями учитывается путем использования детерминантов системы линейных алгебраических уравнений балансов лучистой энергии для каждой зоны. [3]
Если нагретое тело окружено другими телами, то оно не только излучает, но и поглощает тепло, причем происходит многократное переизлучение энергии. [4]
Решение вопроса о практической применимости таких формул в этом случае сложнее, чем в системах без кладки, так как в системах с кладкой происходит переизлучение энергии кладкой, сопровождающееся изменением спектрального состава излучения. При малых величинах отражательной способности кладки и лучевоспринимающей поверхности и излучении последних, близком к серому, эти формулы можно применять, приняв величины а и е равными, учитывая, конечно, что решение будет приближенным. [5]
Из (50.20) с учетом ( 50.19 а) следует, что дипольный момент осциллирует с частотой падающего света и благодаря этому в свою очередь излучает свет этой же частоты, который называется рассеянным. Таким образом, процесс рассеяния света сводится к переизлучению энергии, поглощенной квантовой системой из падающего на него светового потока. При этом частота рассеянного света равна частоте падающего. Такое рассеяние называется рэлеевским. [6]
Специальная ферритовая сфера установлена строго по центру отверстия связи в общей широкой стенке этих волноводов. При подаче на ферритовую сферу СВЧ колебаний имеет место переизлучение СВЧ энергии из одного волновода в другой на частоте, определяемой внешним магнитным полем, создаваемым электромагнитом. [7]
Важнейшей энергетической характеристикой собственных колебаний ДР является его собственная добротность Q0, определяемая (1.6) с учетом только тепловых потерь мощности Рт, количественно отражающих необратимые преобразования энергии электромагнитного поля в энергию колебаний кристаллической решетки материала, что приводит к нагреву резонатора. В режиме вынужденных колебаний резонатора неизбежно появляются дополнительные потери энергии колебательной системы, которые обусловлены переизлучением энергии резонатора в цепь СВЧ, подключенную к источнику и нагрузке. Энергетической характеристикой, учитывающей эти потери, принято считать внешнюю добротность QBH, определяемую также согласно (1.6), однако при учете только мощности излучения Ркзл резонатора. [8]
Эти величины аналогичны коэффициентам взаимного лучистого обмена, используемым в работе А. С. Невского [38 ], и отличаются от них лишь тем, что учитывают переизлучение энергии граничными поверхностями; Qi - результирующий поток теплоты, уходящий наружу через i - ю поверхностную зону. [9]
Для уменьшения времени счета, как уже отмечалось выше, Ю. А. Журавлевым и В. Г. Лисиенко [25, 33] была обоснована целесообразность применения двухэтапного расчетного алгоритма для определения разрешающих угловых коэффициентов излучения. Первым этапом в этом алгоритме является определение обобщенных угловых коэффициентов излучения % / методом статистических испытаний На втором этапе вычисляются коэффициенты fij, учитывающие переизлучение энергии граничными поверхностями, путем решения соответствующих систем линейных алгебраических уравнений. [10]
 |
Зависимость отношения амплитуд зеркально отраженного и дифрагированного сигналов от радиуса цилиндра при совмещенной схеме контроля ( образец из стали 45. / 2 5 МГц. [11] |
Амплитуда обегающей релеевской волны убывает пропорционально ехр ( - kR), где R - радиус цилиндра. Это означает, что волна быстро затухает, причем гораздо быстрее, чем объемная волна. Быстрое затухание связано с переизлучением энергии волны обегания в волну соскальзывания в каждой точке распространения. [12]
При контактном взрыве ситуация совершенно иная. Здесь уже на этапе начального энерговыделения за счет значительной разницы между оптическими характеристиками грунта и воздуха, обусловленной разницей в плотности на три порядка, происходит существенно неравномерное перераспределение энергии между воздушной и грунтовой средами. Важнейшей количественной характеристикой, определяющей механическое действие контактного ядерного взрыва на грунтовый массив, является значение энергии, передаваемой в нижнее ( грунтовое) полупространство. В дальнейшем, за счет переизлучения энергии обратно в воздух и выброса высоконагретой части грунта в атмосферу, доля энергии в грунтовом полупространстве уменьшается и приближается к нескольким процентам. [13]
Страницы: 1