Перемагничива-ние

Cтраница 1

Перемагничива-ние по симметричным циклам с достаточно медленным затуханием поля приводит к практически полному размагничиванию носителя, и при выходе из стирающей головки индукция носителя близка к нулю. [1]

Периодическое перемагничива-ние стали сопряжено с потерями энергии, обусловленными гистерезисом. [2]

При периодическом перемагничива-нии ферромагнитного образца каждый процесс намагничивания в определенном направлении состоит из неповторяющихся ( от периода к периоду) процессов скачкообразного смещения границ доменов ( эффект Баркгаузена) и вращения вектора намагниченности домена. [3]

В процессе циклического перемагничива-ния за несколько полупериодов переменного тока устанавливается замкнутая симметричная петля гистерезиса. На циклическое перемагничивание магнитопровода затрачивается мощность, выделяемая в нем в виде теплоты, которая относится к потерям мощности в магнито-проводе. [4]

Таким образом, модель вихревого перемагничива-ния для частиц в форме сфероидов приводит для сплава ЮНДК35Т5 к значениям Яс, близким к измеренным на опыте, а для сплава ЮНДК40Т8 - к завышенным значениям. [5]

С учетом принятой идеализации характеристик перемагничива-ние НИ происходит при токе, равном нулю, перезарядка НЕ при напряжении на ней, также равном нулю. Обратим внимание также на то, что понятия индуктивность и емкость для мгновенных значений использоваться не будут, так как в любом из рассматриваемых режимов работы дифференциальные индуктивность и емкость равны либо нулю, либо бесконечности. [6]

Предельная петля и основная кривая намагничивания. [7]

Энергия, затраченная на процесс перемагничива-ния, называется потерей от гистерезиса. [8]

Если учесть, что при циклическом перемагничива-нии ферромагнитные сердечники нагреваются, то становится очевидным, что затрачиваемая при этом энергия превращается в тепло. Это тепло обычно никак не используется. Поэтому энергию, затрачиваемую на перемагничивание, называют потерями энергии от гистерезиса. [9]

Характер изменения градиента поверхностной энергии d - f / dx при смещении 180-градусной границы. [10]

Если после достижения технического насыщения начать перемагничива-ние образца в противоположном направлении, то наиболее интенсивные процессы смещения границ наблюдаются, в основном, в крутой части петли гистерезиса. Процессы смещения границ при обратном перемагничивании обычно начинаются с роста зародышей, т.е. областей, имеющих составляющую намагниченности, противоположную суммарной намагниченности образца даже при техническом насыщении. Роль этих зародышей могут играть, например, области, замыкающие магнитный поток на краях образца, а также области вблизи включений, царапин, локальных напряжений. [11]

Зависимость коэрцитивной силы Ис, начальной магнитной проницаемости йнач и максимальной магнитной проницаемости Цшах от процентного содержания никеля в пермаллое. [12]

Гц; р - удельные потери на перемагничива-ние, Вт / кг. [13]

Еыстродействие схем на нитных элементах ограничено конечным временем перемагничива-ния сердечников. Для уменьшения этого времени применяют импульсное питание со скважностью импульсов 0 5, когда пауза между импульсами равна их длительности. При этом для получения максимального быстродействия импульсы получают от специальных генераторов прямоугольных импульсов, обеспечивающих предельно крутые фронты импульсов, а значит, и минимальную их длительность при заданной размерами сердечников вольтсекундной площади. Рассмотренное в § 11 - 6, А питание короткими импульсами с малой скважностью означает, очевидно, недоиспользование схемы в отношении быстродействия за счет простоя в паузы между положительными и отрицательными импульсами. Такое питание целесообразно только для уменьшения размеров сердечников при устраивающем нас непредельном быстродействии. [14]

Эта функция имеет максимумы на частотах, кратных частоте перемагничива-ния, причем значения спектральной плотности в максимумах тем больше, чем больше параметр корреляции а. Более сложное выражение, но также содержащее всплески вблизи гармоник, получено в той же работе при предположении о корреляции флуктуации критических полей возникновения скачков Баркгаузена, имеющих одинаковый знак. [15]

Страницы: 1 2 3 4 5