Бомбардируемый

Cтраница 3

Фотоэлектронные умножители ( ФЭУ) - это электровакуумные приборы, в которых ток фотоэлектронной эмиссии усиливается за счет вторичной эмиссии со специальных электродов - вторично-электронных катодов - динодов, бомбардируемых электрона. [31]

В точке Е напряжение настолько велико, что скорость ионов сильно возрастает. Катод, бомбардируемый ионами, разогревается, и с его поверхности возникает термоэлектронная эмиссия. В приборах с ртутным катодом повышение температуры катода приводит к более интенсивному испарению ртути. Плотность паров ртути повышается, увеличивается число столкновений электронов с молекулами ртути, образуется все большее число ионов. Ионы, находясь очень близко от поверхности катода, создают электрическое поле большой напряженности ( около 10е - 108 В / см), вызывающее электростатическую электронную эмиссию. [32]

Схема электрон. [33]

Практически это явление приводит к разрушению разрядной трубки. Положительный заряд бомбардируемого первичными электронами элемента стенки приводит к увеличению скорости первичных электронов. Это ведет в свою очередь к дальнейшему увеличению вторичной эмиссии и создаваемого ею положительного заряда на стенке п ко все возрастающему нагреванию стеклянной стенки под ударами электронов. В конечном итоге стенка размягчается и продавливается атмосферой. [34]

Ядерные реакции происходят при бомбардировке ядер мишени другими ядрами, ускоренными до такой скорости, которая позволяет им преодолеть электростатическое отталкивание между положительно заряженными ядрами. Нейтроны взаимодействуют с бомбардируемыми ими ядрами легче, поскольку они не имеют электрического заряда. Одним из важных примеров использования ядерных реакций служит получение изотопов для химии, промышленности и медицины. Другим применением является синтез новых трансурановых элементов. Таким путем были получены искусственные элементы с порядковыми номерами до Z 105, и есть основания предполагать, что элементы с порядковыми номерами около 114 окажутся более устойчивыми, чем полученные до сих пор. [35]

Напомним, что яркие детали объекта создают в трубке большие элементарные фототоки, чем темные. А участки мишени, бомбардируемые фототоками с большей плотностью, создают соответственно большие вторично-электронные токи, заряжающие элементарные емкости мишени. Но чем больше потоки вторичных электронов, тем большее количество в них вторичных электронов с наивысшими скоростями, значит, и усредненное значение их скоростей. Распределение этих значений на поверхности мишени и определяет стационарный потенциальный рельеф мишени. [36]

Равновесные потенциалы поверхности, бомбардируемой электронами. [37]

Потенциал изолированной поверхности, бомбардируемый электронами, регулируется пучком электронов. В зависимости от условий, в которых работает трубка, возможно несколько способов изменения потенциала мишени-экрана при облучении ее поверхности потоком электронов. [38]

Получить весовые количества калифорния в ядерных реакциях с заряженными частицами - ьадача практически невыполнимая: слишком мал выход этого элемента при слиянии двух атомных ядер. Так, ядра кюрия, бомбардируемые альфа-частицами, как правило, делятся ими на ядра-осколки - 98 - й появляется только в исключительных случаях. Поэтому весовые количества калифорния сегодня получают, облучая тяжелые изотопы плутония и кюрия в нейтронных потоках мощных ядерных реакторов, построенных специально для производства трансуранов. [39]

Это же, конечно, верно и в случае эмиттера-металла однако с металла, подключенного к источнику эдс, заряды практически мгновенно стекают и никаких трудностей в подведении к нему заданного потенциала не возникает. Но плохо проводящий эмиттер, бомбардируемый потоком первичных электронов, заряжается до некоторого равновесного потенциала, который в наиболее интересном интервале напряжений, где а 1, равен потенциалу ускоряющего электрода, но только приблизительно. [40]

Атомы всех элементов при их облучении потоком эл-нов излучают Х - лучи в виде хар-ристич. Лучи образуются благодаря начальному возбуждению эл-нов бомбардируемого мат-ла и последующему падению их уровня энергии. [41]

Потенциалы ионизации некоторых элементов и их ионов. [42]

Дуговой разряд возникает за счет испускания электронов раскаленным катодом, температура которого может достигать нескольких тысяч градусов. Еще большую температуру может иметь анод, бомбардируемый электронами. Температура газа в канале дуги составляет 5000 - 10 000 К, сопротивление его с ростом силы тока убывает, что обусловливает падающую вольт-амперную характеристику. [43]

Любые поверхностные слои высокого сопротивления при ударе ионов заряжаются и, будучи заряженными, искажают электрическое поле как в области, где поле создано намеренно, так и там, где оно считается отсутствующим. Это усугубляется тем, что все поверхности, бомбардируемые ионами, со временем покрываются пленками, которые при комнатной температуре, по-видимому, имеют высокое сопротивление. [44]

Для устойчп-воетн разряда необходимо, чтобы катод, бомбардируемый положительными ионами, излучал определенное ч мело электронов. Гак как скорость п энергия ионов увеличиваются вместе с, увеличенном катодного падения напряжения, то при всех прочих ранных условиях падение напряжения при тлеющем разряде будет меньше у металлов, способных легче терять электроны. Это обстоятельство является причиной вентильного действия при тлеющем разряде. [45]

Страницы: 1 2 3 4 5