Cтраница 1
Интенсивные переменные - это такие переменные, которые включают параметры, непосредственно влияющие на ход процесса и вызывающие в нем качественные изменения. [1]
Будем обозначать интенсивные переменные для г - й системы через щ, а экстенсивные через а. В общем случае эти переменные векторные. [2]
В этом случае интенсивные переменные не постоянны по пространству ( в противном случае поток энергии невозможен), и энтропия системы возрастает. [3]
Очевидно, что физические интенсивные переменные р л Т должны оставаться при дифференцировании постоянными. [4]
ДБС строки так, чтобы интенсивные переменные находил ист, в перх-ией строке, пкствцсипнт. Знаки при интенсивных переменных должны совпадать со знаками соотиетстиующих членов в фундаментальном ура ни пи и и (4.23) для внутренней энергии. [5]
Рассмотрим теперь соотношения, связывающие эти интенсивные переменные, когда система находится в состоянии равновесия. Рассмотрим, во-первых, раннонесное распределение каждого из компонентов между различными фазами. [6]
Рассматриваются только системы с резервуаром, интенсивные переменные которого совпадают с интенсивными переменными окружающей среды ( температуры, концентрации и пр. [7]
Замкнутая система называется внутренне равновесной, если ее интенсивные переменные одинаковы для любого элемента системы. Система может быть равновесной не по всем, а лишь по части переменных, например, поле температур может быть однородным, а поле концентраций неоднородным. [8]
При выводе этого выражения для о был осуществлен предельный переход к системе бесконечно большого раз мера, в процессе которого интенсивные переменные сохранялись постоянными. [9]
NC масса ( или число молей) каждого отдельного компонента соответственно, а давление и температура произвольно выбраны как две независимые интенсивные переменные. [10]
Поэтому в термодинамике постулируется существование только термического равновесия и температуры, другие же термодинамические силы ( давление, химические потенциалы компонентов и другие интенсивные переменные, выравнивание которых на граничной поверхности системы является необходимым условием соответствующего контактного равновесия) получаются как следствия применения к равновесным системам второго закона термодинамики ( см. гл. [11]
Как видно из приведенных примеров, важную роль в макроуправ-ляемых системах играют посредники. Интенсивные переменные посредника не определяются количеством имеющегося у него ресурса, они являются управляющими переменными и выбираются исходя из условий оптимальности поставленной перед посредником задачи. [12]
Итак, на участках В0В и В В система однородна и состоит из фазы Ф на участке В0В и фазы Ф на участке В В; ее вариантность равна трем. Приняв за независимые интенсивные переменные давление, температуру и весовую долю компонента Л2, видим, что при изобарно-изотермическом введении этого компонента его весовая доля может принять любые значения ( от х 2 О до x z B0B и от х г - В0В до х 1), если система остается однофазной. [13]
Термодинамический процесс характеризуют два типа переменных - интенсивные ( температура, давление, концентрация и пр. При делении однородной системы на две подсистемы интенсивные переменные для каждой из них оказываются неизменными, а экстенсивные переменные уменьшаются во столько раз, во сколько обьем подсистемы меньше исходного суммарного объема. [14]
Сформулированные выше правила подсчета общей вариантности, как и само это понятие, касаются описания термодинамического состояния любой системы в целом. Как упоминалось ранее, для этого достаточно знать только интенсивные переменные. [15]