Перемещение - свободный заряд - Большая Энциклопедия Нефти и Газа, статья, страница 1
Если вам долго не звонят родственники или друзья, значит у них все хорошо. Законы Мерфи (еще...)

Перемещение - свободный заряд

Cтраница 1


Перемещение свободных зарядов в проводнике, помещенном в электрическом поле, прекращается тогда, когда в любой точке внутри проводника напряженность суммарного электрического поля становится равной нулю.  [1]

Сквозной ток утечки / ск вызван перемещением свободных зарядов в диэлектрике в процессе электропроводности, не изменяется со временем и вызывает потери, аналогичные потерям по закону Джоуля - Ленца в проводниках.  [2]

Поляризация полупроводника происходит подобным образом, однако под влиянием собственного внутреннего электрического поля происходит перемещение свободных зарядов и ослабление поляри-зованности.  [3]

4 Металлический проводник в электрическом пиле.| Расположение диполей в диэлектрике. [4]

В диэлектрике свободных заряженных частиц очень мало, и при внесении его во внешнее статическое поле, перемещения свободных зарядов практически не будет; вследствие этого внутри тела установится электрическое поле, напряженность которого определяется внешним полем и свойствами диэлектрика.  [5]

6 К задаче 38. [6]

В данном случае напряженность электрического поля в проводнике может стать равной нулю, если на внутренней поверхности полости в результате перемещения свободных зарядов появится избыточный отрицательный заряд. Заряд q находится не в центре полости и создает в различных местах проводника вблизи поверхности полости электрическое поле с различной напряженностью. Так как напряженность поля, создаваемого зарядами на поверхности, пропорциональна поверхностной плотности зарядов то для нейтрализации поля заряда - - q в проводнике поверхностная плотность отрицательных зарядов на поверхности полости должна быть различной. Это наглядно представлено на рисунке 92, а, где изображены линии напряженности поля точечного заряда / и индуцированные этим полем отрицательные заряды на поверхности сферической полости. Однако на этом рисунке не изображены линии напряженности индуцированных электрических зарядов.  [7]

Во-первых, в начале § 30 было доказано, что работа сил электрического поля при перемещениях свободных электрических зарядов равна убыли выражения (30.1) или равного ему выражения (30.4); при этом доказательстве предполагалось, что диэлектрик неподвижен и что значение е в каждой точке поля остается неизменным при перемещениях свободных зарядов.  [8]

Во-первых, в начале § 30 было доказано, что работа сил электрического поля при перемещениях свободных электрических зарядов равна убыли выражения ( ЗОЛ) или равного ему выражения (30.4); при этом доказательстве предполагалось, что диэлектрик неподвижен и что значение 8 в каждой точке поля остается неизменным при перемещениях свободных зарядов.  [9]

10 Смещение доменной стенки под действием поля заряженного дефекта. [10]

Отметим, что выражение (1.13) для %) можно написать сразу, если учесть, что взаимодействие заряженного дефекта с индуцированным им связанным зарядом на границе фактически представляет собой взаимодействие с зарядом изображения, а сама доменная стенка в соответствии с (1.1) в пренебрежении поверхностным натяжением является эквипотенциальной поверхностью, перетекание по которой связанных зарядов за счет изменения ее профиля аналогично перемещению свободных зарядов по металлической поверхности.  [11]

12 Диффузия в попу проводниц овы х соединениях.| Контактный нагрев при склейке. [ IMAGE ] Бесконтактный нагрев таблетиро-ванных пресспорошков. [12]

Перемещение свободных зарядов образует ток проводимости, а перемещение связанных зарядов - ток поляризации. Нагрев материала является результатом выделения тепла, обусловленного токами проводимости и поляризации. Ток проводимости совпадает но фазе с напряжением и вызывает потери, практически не зависящие от частоты тока. Ток поляризации опережает по фазе напряжение и сопровождается потерями, к-рые растут с частотой.  [13]

Перемещение свободных зарядов образует ток проводимости, а перемещение связанных зарядов - ток поляризации. Нагрев материала является результатом выделения тепла, обусловленного токами проводимости и поляризации.  [14]

15 Диффузия в полупроводниковых соединениях.| Контактный нагрев при склейке. [ IMAGE ] Бесконтактный нагрев таблетнро-ваниых прссснорошков. [15]



Страницы:      1    2