Перенос - импульс
Cтраница 3
 |
Уравнение сплошности в разных системах координат. [31] |
Дифференциальное уравнение переноса импульса, или количества движения, часто называют уравнением движения. [32]
Для уравнений переноса импульса граничное условие первого рода состоит в задании поля скоростей на границе движущегося потока. Граничные условия второго рода представляют собой задание тензора напряжений на ограничивающей поверхности, а граничные условия третьего рода являются условием пропорциональности компонент тензора вязких напряжений и скоростей движения потока на границе области течения. [33]
Об-аналогии процессов переноса импульса, массы и тепла на контактных тарелках. [34]
Отбросив уравнение переноса импульса в направлении по оси у (16.2.7) и член в уравнении (16.2.6), определяющий давление при движении, Акривос [1] провел анализ теплопередачи от изотермической поверхности для случая больших чисел Прандтля. [36]
Интенсивность процесса переноса импульса, тепла и вещества при ламинарном режиме течения, как известно, определяется молекулярным обменом. При развитом турбулентном режиме течения роль молекулярного обмена становится исчезающе малой, молекулярный обмен уступает место молярному. Наиболее сложный характер имеет, однако, механизм обмена в промежуточной области течения, где оба вида явлений переноса - молекулярный и молярный - соизмеримы по величине и взаимодействуют неаддитивным, нелинейным образом. Это обстоятельство придает специфичный характер закономерностям переноса в переходной области течения, отличным от аналогичных закономерностей для чисто ламинарного или турбулентного режимов. Физически разумная интерполяционная формула для некоторой закономерности в переходной области должна в пределе переходить в формулы, справедливые соответственно для ламинарной и турбулентной областей течения. Более того, переход этот должен совершаться, как правило, со слабым разрывом на нижней критической границе ( скачок производной) и асимптотически - на верхней. [37]
 |
Сопоставление опытных дан-дых по измерению температур и скоростей в турбулентном ядре потока. [38] |
Аналогия между переносом импульса и тепла позволяет получить подобный результат и для подя температур. [39]
В турбулентном ядре перенос импульса осуществляется преимущественно за счет пульсационного движения упомянутых выше неустойчивых ансамблей. Перемещаясь из одной области течения в другую, они стремятся по инерции сохранить свою первоначальную скорость в направлении движения. Смешиваясь с остальной жидкостью, быстрые ансамбли увеличивают ее скорость, медленные - уменьшают. В результате в поперечном сечении турбулентного ядра происходит существенная нивелировка осредненных скоростей в направлении движения потока. Именно в этом проявляется преобладающая роль сил инерции в турбулентных течениях. [40]
Уравнение (8.15) описывает перенос импульса. Уравнения (8.14), (8.15) были впервые получены Джинсом ( Jeans, 1915, 1919, 1922); их часто называют уравнениями звездной гидродинамики. [41]
 |
Схема переноса / - проекции импульса через элементарную площадку dF. [42] |
В сплошной среде перенос импульса через контрольную эйлерову поверхность осуществляется конвективным и молекулярным путем. [43]
Заметим, что добавочный перенос импульса ( вектор), возникающий из-за наличия турбулентного движения, определяется тензором, а добавочные переносы тепла и концентрации - векторами. [44]
В разреженной суспензии перенос импульса фазы, образованной частицами, происходит, в результате диффузии частиц через газовую фазу, в которой они взвешены. [45]
Страницы: 1 2 3 4