Cтраница 4
Мы покажем далее, что в коротковолновом пределе ( более точно в асимптотическом пределе при k - ос) эта функция подчиняется всем основным постулатам традиционной радиометрии и удовлетворяет уравнению (5.7.87), как частному случаю уравнения (5.7.84) переноса энергии излучения для свободного пространства. [46]
Лучения в первой степени; 2) температурная зависимость скорб-сти процесса очень мала; 3) кислород не ингибирует радиационную полимеризацию гексина-1 и циклогексилацетилена, а в случае фенилацетилена даже ускоряет ее; 4) при полимеризации в растворах этилацетата и нонана для всех трех мономеров наблюдается сильный перенос энергии излучения к молекулам мономера и полимера. Все эти особенности являются следствием образования в процессе радиационной полимеризации сильно сопряженных систем. По мере роста полимерного радикала увеличивается степень делокализации свободного электрона по сопряженной цепи и падает его реакционная способность. Четко разграниченные процессы обрыва и продолжения заменяются единым процессом затухания цепи. [47]
Основным видом теплообмена в топках, как уже указывалось выше, является теплообмен излучением. Перенос энергии излучения описывается интегральным уравнением для плотности потока собственного, результирующего или эффективного излучения, проинтегрированным по телесному углу по всевозможным направлениям. Решение такого уравнения даже для сравнительно простых излучающих систем сопряжено с большими трудностями. [48]
Основную роль в физическом механизме процесса теплообмена 3 Топках паровых котлов играет теплообмен излучением. Именно условиями переноса энергии излучения определяются тепловос-приятие экранных поверхностей нагрева и температура газов на выходе из топки. Конвективная составляющая теплообмена сравнительно невелика, и в технических расчетах ею обычно пренебрегают в связи с невысокой скоростью движения газов и небольшими температурными напорами на границе между факелом и загрязненной стенкой экранных труб. Принимается, что условия теплообмена в топке в основном определяются условиями переноса энергии излучения. [49]
Оптически толстый слой ввиду малости средней длины свободного пробега квантов можно условно рассматривать как континуум фотонов. При этом процесс переноса энергии излучения, подобно диффузионному переносу, или переносу энергии теплопроводностью, по существу, определяется локальным градиентом температуры в окрестности рассматриваемой точки среды. На каждый элемент среды в этом случае влияют только его соседние элементы, и можно условно говорить как бы о диффузионном процессе переноса энергии излучения. [50]
Отклонения от условий локального термодинамического равновесия обычно наблюдаются при быстро протекающих нестационарных процессах переноса энергии, а также при столь высоких ин-тенсивностях падающего излучения, когда под его воздействием изменяются радиационные характеристики облучаемого тела. Отклонениями от условий локального термодинамического равновесия обычно сопровождается перенос энергии излучения в сильно разреженных газах, когда число столкновений молекул или атомов невелико для поддержания их равновесного распределения по энергетическим уровням. [51]
В предыдущих главах были рассмотрены некоторые теоретические и экспериментальные работы, выполненные в последнее время, чтобы заранее подготовить данные для составления обзора по полусферическим испускательным способностям для однородных газов. Теперь опишем способ 11, 2 ] расчета переноса энергии излучения в неоднородных газах, м котором эффективно использованы существующие данные по испускательным способностям. Существует большой класс задач в прикладных науках, для которых наш способ оказывается проще, чем обычно принятое приближение. В качестве двух типичных примеров можно привести а) задачу о переносе энергии излучения в случае молекулярного излучения и поглощения, как это имеет место в камере ракетного двигателя, и б) задачу о переносе энергии излучения при очень высоких температурах, когда перенос энергии обусло-вл ( и и основном излучением сложного спектра, что наблюдается в ударной трубе ( разд. Численные расчеты для случая неизотермического водяного пара приведены в разд. [52]
В условиях реального эксперимента это могут быть недели или месяцы. Значит, классическое непрерывное распределение энергии по фронту характеризует перенос энергии излучения только в среднем, но не для элементарных актов взаимодействия с веществом, свидетельствующих о пространственной локализации переносимой энергии, что характерно для потока частиц. [53]
Исключительно важную роль в расчетах теплообмена излучением играет уравнение переноса энергии излучения. Это уравнение описывает изменение интенсивности ( яркости) излучения при прохождении его через поглощающую, рассеивающую и излучающую среду. [54]
Ко второй группе методов относятся полуэмпирические методы, которые широко используются в инженерной практике в рамках серого приближения. Они базируются на определенных физических закономерностях и связях ( уравнение переноса энергии излучения и уравнение энергии), которые дополняются ( замыкаются) установленными из опытов экспериментальными коэффициентами и зависимостями между отдельными параметрами топочного процесса. [55]
Рассмотрим частный случай переноса в оптически плотной среде, когда длина свободного пробега излучения мала по сравнению с расстоянием, на котором температура существенно изменяется. В этих условиях локальная спектральная плотность энергетической яркости излучения обусловлена переносом энергии излучения от участков среды, расположенных вблизи рассматриваемой точки; перепад температур на длине свободного пробега излучения мал. Излучение от удаленных участков с существенно более высокой температурой поступает в рассматриваемую точку значительно ослабленным. [56]
Методика ЦКТИ является основной и рекомендуется для расчета теплообмена в однокамерных и полуоткрытых топках. По своему существу она базируется на критериях, вытекающих из уравнений энергии и переноса энергии излучения. Непосредственные расчетные зависимости устанавливаются при этом путем обработки опытных данных методом теории подобия. [57]