Лучистый перенос

Cтраница 3

Методы полных потоков излучения не могут наглядно вскрывать всю физическую картину протекания лучистого переноса теплоты но зато позволяют получить расчетные данные без громоздких вычислений. [31]

Число Во характеризует радиационно-конвективный теплообмен; чем меньше его величина, тем большую роль играет лучистый перенос в среде по сравнению с конвективным. [32]

Число Во характеризует радиационно-конвективный теплообмен; чем меньше его значение, тем большую роль играет лучистый перенос в среде по сравнению с конвективным. [33]

В этом случае оно описывает изменение концентраций возбуждений в изотропной среде, где имеет место только лучистый перенос излучения. Фундаментальные результаты по теории переноса излучения были получены В. А. Амбарцумяном [301], С. [34]

Это соотношение, полученное нами формально из уравнения переноса радиации в предположении термодинамического равновесия, имеет фундаментальное значение в теории лучистого переноса. Важная роль этого соотношения обусловлена тем обстоятельством, что его правая часть совершенно не зависит от природы среды, а следовательно, является универсальной функцией длины волны и температуры. Для доказательства этого основополагающего факта временно отвлечемся от газовой среды и рассмотрим полость, ограниченную твердыми адиабатическими стенками, заполненную лучистой энергией, излучаемой, например, стенками полости и, в общем случае, другими телами, находящимися внутри полости. Оказывается, что при наличии термодинамического равновесия спектральная плотность излучения ек dk совершенно не зависит от природы и свойств стенок полости и тел, находящихся внутри нее. Эта особенность равновесного излучения вытекает непосредственно из второго начала термодинамики. Тогда, взяв две равновесные системы, находящиеся при одинаковой температуре, но заключающие разные тела, и установив между ними сообщение, мы бы нарушили равновесие. [35]

Экспериментальная зависимость еэ от ГСт [ 1801. а - исходные координаты. б - координаты по формуле ( / - сл 600 С - 2 - 800. 5 - 1000. 4 - 1000. 5 - С 12250С. 1 2 4 - rf0 32 мм. 3 5 - 0 5. [36]

Сравнение зависимостей, представленных на рис. 4.15 и 4.16, показывает, что вблизи радиометра дисперсная среда была достаточно разрежена и роль лучистого переноса соответственно велика. [37]

Таким образом, критерий Больцмана при Тд, - 1400 К составляет 0 057 Во - 0 185, что свидетельствует о преобладающей роли лучистого переноса к поверхности фронта пены. [38]

Разработка таких моделей и методов является предметом прикладной теории концентрирования солнечного излучения, развитие которой направлено на решение следующих задач: 1) обоснование общих принципов формализованного описания процессов лучистого переноса в системах КСИ и разработка обобщенной математической модели концентрирования солнечного излучения в реальных гелиотехнических системах ( постановка задачи концентрирования в общем виде); 2) классификация и систематизация частных моделей концентрирования и обоснование рациональных областей их применения; 3) разработка методов расчета систем КСИ, необходимых для анализа характеристик и синтеза этих систем. [39]

К расчету переноса энергии излучением в плоском слое. [40]

Для определения ял применительно к поглощающей ( П), испускающей ( И) и рассеивающей ( Р) среде ( ПИР-среда) рассмотрим простейший случай, а именно: лучистый перенос в ПИР-среде между двумя бесконечными параллельными и непрозрачными поверхностями. [41]

Перенос теплоты внутри капиллярно-пористой структуры материалов в общем случае происходит вследствие всех трех существующих элементарных видов переноса: теплопроводности ( кондукции), конвективного переноса вместе с перемещающимися потоками конденсированной, газовой или паровой фаз и лучистого переноса. Теплопроводностью теплота в пористом материале проходит как по твердому скелету, так и по среде, заполняющей объемы пор. Поток теплоты через отдельную пору, заполненную текучей средой, обычно записывается в виде некоторой эквивалентной теплопроводности: q K3KsAt / d, где Л - разность температуры противоположных стенок поры размером d в направлении потока теплоты, КЭКв - эквивалентная теплопроводность поры, которая должна учитывать возможную естественную конвекцию среды внутри поры, а при высоких температурах процесса - также и лучистый перенос теплоты между противоположными стенками поры. Расчет отдельных составляющих величины А ЭКв представляет значительные трудности, поскольку интенсивность естественной конвекции вязкой среды внутри поры, а следовательно, и коэффициент теплоотдачи от стенки поры к жидкой или газовой ( паровой) среде в значительной степени зависят от геометрической конфигурации и размера пор. Определение лучистого потока теплоты затруднено сложной геометрией реальных пор. Оценки показывают, что для большинства капиллярно-пористых материалов, участвующих в процессе массообмена при не слишком значительных разностях температур, переносом теплоты естественной конвекцией внутри пор и излучением можно пренебречь по сравнению с кондуктивным теплопереносом. [42]

Фактически лучистый перенос тепловой энергии всегда происходит намного быстрее, чем вязкий перенос импульса. [43]

Рассмотрим простейшую модель, когда внутрь рассеивающего с альбедо а сферического экрана помещено ядро - концентрическое сферическое абсолютно черное тело. Такая простейшая модель лучистого переноса может быть рассчитана аналитически. [44]

Последний член описывает вклад лучистого переноса; здесь п - показатель преломления, а - постоянная Стефана - Больцмана, а е0 - непрозрачность. Таким образом, при температурах ниже 700 - 1000 С роль лучистого переноса незначительна, но при более высоких температурах и более низких значениях непрозрачности он преобладает. [45]

Страницы: 1 2 3 4