Турбулентный перенос - импульс
Cтраница 2
Заметим, что во все прочие выражения для коэффициента турбулентного переноса импульса, приведенные в гл. [16]
Обозначим соответственно через А, Aq и Ат коэффициенты турбулентного переноса импульса ( количества движения), тепла и концентрации примеси. [17]
При вынужденном турбулентной течении термогравитационные силы могут влиять как на турбулентный перенос импульса и тепла, так и непосредственно на осредненное течение. В данной работе рассматривается развитие вторичных свободно-конвективных течений при вынужденном турбулентном движении несжимаемой жидкости в горизонтальных трубах. Задача решена в предположении, что термогравитационные силы не влияют на турбулентный перенос. [18]
Обозначим соответственно через Лт, А, и Ат коэффициенты турбулентного переноса импульса ( количества движения), тепла и концентрации примеси. [19]
Обозначим соответственно через Ат, AQ и Ат коэффициенты, турбулентного переноса импульса ( количества движения), тепла и концентрации примеси. [20]
Наряду с алгебраическими моделями в последнее время широкое распространение для описания турбулентного переноса импульса и тепла в дисперсной фазе получили дифференциальные модели. Данные модели основаны на использовании уравнений баланса энергии пульсаций дисперсной фазы или вторых моментов пульсаций скорости и температуры частиц. [21]
У верхней поверхности жидкости имеется экмановский слой, в пределах которого существен вертикальный турбулентный перенос импульса. Соответствующий поток массы в этом слое в направлении оси х равен ( см. обсуждение в разд. [22]
Из графика, приведенного на рис. 9 - 3, видно, что коэффициент турбулентного переноса импульса у оси трубы стремится к нулю. Этот результат, конечно, физически неправилен и является следствием того, что производная по радиусу от скорости, определяемой по уравнению ( 6 - 33), по всему сечению трубы конечна. [23]
 |
Модель, уточняющая аналогию Рейнольдса для жидкостей с низкими числами Прандтля. [24] |
Можно считать, что при Рг1 скорости обмена импульса тепла одинаковы и, следовательно, измеренные коэффициенты турбулентного переноса импульса и тепла должны быть равны. Поэтому коэффициент турбулентного переноса тепла должен быть меньше коэффициента турбулентного переноса импульса. При числах Прандтля, больших единицы, ситуация прямо противоположна. [25]
Показано что при турбулентном-течениив в режимах совместного деист вия вынужденной и свободной конвекции влияние термогравитационных сил проявляется как турбулентный перенос импульса так и непосредственно на осредненное течение. [26]
Однако используемые в теории гипотетические связи между неизвестными и известными величинами касаются пульсационных характеристик в отличие от чисто эвристических связей между осредненными и пульсационными величинами, используемыми в теории Прандтля - Буссинеска; между прочим, эти последние основаны на предположении о том, что турбулентный перенос импульса и скалярной субстанции осуществляется одинаковым образом. Однако аналогия между процессами переноса импульса и теплоты существует только в том случае, если г1 а Т, где а - коэффициент пропорциональности; тогда осред-ненные уравнения переноса импульса и скалярной субстанции, в которых в общем случае присутствует еще движущая сила Ff, становятся идентичными. [27]
Однако используемые в теории гипотетические связи между неизвестными и известными величинами касаются пульсационных характеристик в отличие от чисто эвристических связей между осредненными и пульсационными величинами, используемыми в теории Прандтля - Буссинеска; между прочим, эти последние основаны на предположении о том, что турбулентный перенос импульса и скалярной субстанции осуществляется одинаковым образом. Однако аналогия между процессами переноса импульса и тепла существует только в том случае, если vi aT, где а - коэффициент пропорциональности; тогда осредненные уравнения переноса импульса и скалярной субстанции, в которых в общем случае присутствует еще движущая сила Ft, становятся идентичными. [28]
Знание по возможности более точной картины турбулентного переноса импульса является особенно актуальным при исследовании вопросов переноса тепла и массы в турбулентных пристенных течениях. При этом желательно использовать преимущества динамической теории, использующей уравнения одноточечных моментов пульсаций скорости, для усовершенствования полуэмпирической теории переноса скалярной субстанции ( теплоты и массы) в турбулентных потоках со сдвигом, основанной лишь на предположении о некоторой аналогии между переносом скалярной субстанции и переносом импульса. Осредненное уравнение переноса скалярной субстанции, содержащее компоненты пульсационных тепловых потоков v fT, дополняется системой уравнений, описывающих изменения этих потоков в пространстве. [29]
Знание по возможности более точной картины турбулентного переноса импульса является особенно актуальным при исследовании вопросов переноса тепла и массы в турбулентных пристенных течениях. При этом желательно использовать преимущества динамической теории, использующей уравнения одноточечных моментов пульсаций скорости, для усовершенствования полуэмпирической теории переноса скалярной субстанции ( тепла и массы) в турбулентных потоках со сдвигом, основанной лишь на предположении о некоторой аналогии между переносом скалярной субстанции и переносом импульса. Осредненное уравнение переноса скалярной субстанции, содержащее компоненты пульсационных тепловых потоков vT, дополняется системой уравнений, описывающих изменения этих потоков в пространстве. [30]
Страницы: 1 2 3 4